磁致伸缩-压电联合激励凹筒型发射换能器

设计制作了一种新型磁致伸缩-压电联合激励凹筒型发射换能器,采用稀土超磁致伸缩材料Terfenol-D与PZT压电陶瓷作为联合激励元件,模拟计算与实测结果均表明,与采用单一振子激励的凹筒型发射换能器相比,此种新型换能器在保持尺寸小、频率低等优点的同时,显著拓宽了工作频带并提高了辐射声功率.换能器外型尺寸为φ88 mm×316 mm,水中谐振频率1.30 kHz,-3 dB带通Q值1.43,谐振频率下发射电压响应级135.1 dB.     

Average Width and Optimal Recovery of Some Anisotropic Classes of Smooth Functions Defined on the Euclidean Space R~d

§ 1.Introduction and Main Results　 In[1 ] ,[2 ] ,the authors studied some problems of optimal recovery of functions de-fined on a cube,for a class of functions with partial derivatives of a fixed order havingmoduli of continuity not exceeding a given modules of continuity,and for the unit ballsSHαp in the spaces Hαp satisfying the mixed Holder conditionα,respectively.They ob-tained some weak asymptotic results.　 In[3 ] ,[4 ] and[5] ,Magarill-Il' yaev,Liu and Sun studied some proble…     

基于红外技术的气体浓度检测方法研究

依据Lambert-Beer定律,推导出检测气体浓度的数学模型,得出了测量和参考探测器输出电压与气体浓度的函数表达式,表达式中的二个常数的数值取决于气室长度、气体吸收系数、探测器的电压探测率,经零点和满量程标准气样的标定,可确定这二个常数的数值,实现对仪器的标定.根据仪器零点随温度变化的关系,得到零点与温度函数表达式,用于零点温度补偿以及对零点温度补偿系数的计算;量程温度补偿方法是通过引入量程温度补偿因子,对测量和参考探测器输出电压与气体浓度的函数表达式进行修正,修正后的函数表达式用于量程温度补偿,也能对量程温度补偿因子中的补偿系数进行计算.矿用红外甲烷传感器采用本文的标定方法和温度补偿方法,在不同的环境温度下,对标准气样进行检测,其检测结果符合红外甲烷传感器标准所规定的基本误差.     

连续可导函数类的最优拉格朗日插值

在构造拉格朗日插值算法时,插值结点的选择是十分重要的.给定一个足够光滑的函数,如果结点选择的不好,当插值结点个数趋于无穷时,插值函数不收敛于函数本身.例如龙格现象:对于龙格函数f(x)=1/1+25x^2,如果拉格朗日插值的结点取[-1,1]上的等距结点,那么逼近的误差会随着结点个数增多而趋于无穷大⑴,由此可知插值结点的选择尤为重要.     

由分数次导数所确定的L2(T)中的一元周期函数类在Lq(T)中的相对宽度

作者研究了相对宽度K_n(W₂^α(T), MW₂^β(T), L₂(T)), T=[0,2π], 确定了使等式K_n(W₂^α(T), MW₂^β(T), L₂(T))=d_n(W₂^α(T), L₂(T))成立的最小M值, 得到了相对宽度K_n(W₂^α(T), W₂^α(T), L_q(T))的渐近阶, 其中α≥β>0, 1≤q≤∞, K_n(., ., L_q(T)) 和 d_n(., L_q(T))分别表示Kolmogorov意义下L_q(T)尺度下的相对宽度和宽度, MW_p^α(T), 1≤ p≤∞, 表示有如下卷积表达式的2π 周期函数类, f(t)=c+(B_α* g)(t),c∈ R, B_α*g 表示 B_α 和g 的卷积, g∈L_p(T) 满足∫₀^2πg(τ)dτ=0 和||g||_p≤M, B_α∈ L₁(T) 有如下Fourier展开: B_α(t)=1/2π∑' _{k∈ Z}(ik)^-αe^ikt,∑^'表示去掉 k=0的项.     

声管测量系统的宽带复合型换能器

提出了一种纵向换能器与Ⅳ型弯张换能器相结合的复合型换能器,推导了换能器的等效电路,根据等效电路分析了纵向换能器和弯张换能器之间的耦合作用;应用有限元方法进行了结构优化,使换能器能够发射较高频率声波的同时兼顾低频发射.研制了宽带复合型换能器实验样机,对在声管中所建立的驻波声场特性进行了实验研究,并成功利用该脉冲声管系统进...     

The Infinite-dimensional σ-widthsof Besov Classes

Let (X(Rd), x) be a normed space of real functions on Rd. Let > 0 and P be theoperator in X(Rd) defined by P f(x) = x(x)f(x) (where (x) is the characteristic functionof the cube Id = [- , ]d). Let L be a subspace of X(Rd). Set P L= {P f: f L}. SupposeL is locally-finite dimensional, i.e., dim(P L,X) < for every > 0. Then the followingquantity is said to be the average dimension of L in X (in the sense of LED)(see [1]).Let > 0, and C be a centrally symmetric subset of X(Rd). The i…     

The Infinite—dimensional σ—widths of Besov Classes

Let (X(Rd),|.|X) be a normed space of real functions on Rd.Let >0 and Pα be the operator in X(Rd) defined by Pα f(x)=χα(x) f(x) (where χα(x) is thecharacteristic function of the cube Idα=［-α,α］d). Let L be asubspace of X(Rd). Set PαL=Pα f:f∈L. Suppose L islocally-finite dimensional, I.e., dim(Pα L,X)<+∞ for every >0.Then the following quantity is said to be the average dimension of L in X(in the sense of LED)(see ［1］).