激光等离子体中3/2ω_0谐波的实验观测

测量了激光产生的等离子体中3/2ω_0谐波的发射。结果表明,在靶面功率密度为10~(14)W/cm~2量级的情况下,3/2ω_0谐波发生蓝移,蓝移量约为70A。谐波本身加宽量为26A,随靶面功率密度增加,加宽量亦略有增大。     

激光平面靶3ω0/2谐波空间精细结构的时间和光谱特性

我们从实验上观察到3ω₀/2谐波沿90°辐射精细结构,并从运动细丝底部附近n_c/4处辐射3ω₀/2谐波来解释3ω₀/2谐波细丝结构的存在;从运动的细丝底部对TPD带来的Doppler修正解释3ω₀/2谐波的双峰结构以及红强蓝弱的特点,数量上对红移、蓝移的估算与实验大体相符。用宽带激光打靶,由于靶面照明均匀及宽频带作用,细丝不易形成,对抑制TPD产生的超热电子可能是有益的。 关键词：     

利用谐波光谱的伴线结构测量自生磁场

在飞秒激光与固体靶相互作用中,利用OMA光学多道分析谱仪,在靶前表面激光镜反方向测量了激光的二次谐波(2ω₀)光谱和三次谐波(3ω₀)光谱,观测到了红移的2ω₀光谱和3ω₀光谱的伴线结构。在激光功率密度为～1018 W·cm-2的条件下,通过2ω₀和3ω₀谐波光谱的伴线结构,回推出激光与等离子体相互作用中产生的自生磁场均小于1 MGs。随着激光功率密度的增大,谐波谱红移峰向长波方向移动,光谱同时发生展宽。分析认为,等离子体临界面的迅速膨胀是导致二次谐波和三次谐波红移的主要原因。随着预脉冲功率密度的增大,临界面膨胀速度增大,导致了谐波光谱峰更大的红移。自生磁场的测量为诊断临界面的运动方向和速度提供了新的依据。     

激光平面靶3ω_0/2谐波空间精细结构的时间和光谱特性

我们从实验上观察到3ω_0/2谐波沿90°辐射精细结构,并从运动细丝底部附近n_c/4处辐射3ω_0/2谐波来解释3ω_0/2谐波细丝结构的存在;从运动的细丝底部对 TPD带来的Doppler修正解释3ω_0/2谐波的双峰结构以及红强蓝弱的特点,数量上对红移、蓝移的估算与实验大体相符。用宽带激光打靶,由于靶面照明均匀及宽频带作用,细丝不易形成,对抑制TPD产生的超热电子可能是有益的。     

汞蒸汽中利用四波和频产生125nm附近可调谐真空紫外激光

以氩为匹配气体的汞蒸汽四波和频实验中,一束泵浦光(ω₁)与汞原子6¹S₀—7¹S₀严格双光子共振,当另一束泵浦光(ω₃)在汞原子7¹S₀—9¹P₁跃迁的蓝端调频时,产生可调谐的真空紫外(VUV)激光(ω₄=2ω₁+ω₃),其 关键词：     

Hg蒸汽中通过双光子共振四波差频产生调谐真空紫外辐射

利用Hg原子6¹S₀—6¹D₂和6¹S₀—6³D₂双光子共振的四波差频(2ω₁—ω₃),获得了真空紫外相干辐射(ω₄)。当入射光之一(ω₃)波长调谐时,产生的真空紫外光也是调谐的,调谐范围为184.9-187.5nm.本文对非线性频率变换过程的机 关键词：     

关于一级近似Tc级数解的收敛问题

本文通过一个实例说明:μ^*=0时,一级近似T_c级数解的收敛半径既不是由z_ph=-∫₀^(ω_ph)dωg(ω)dω·ω²/(ω_ph²-ω²),也不是由z_ph=∫₀^(ω_ph)dωg(ω)dω·ω^{2< 关键词：}     

非晶态超导体的2△0/(kBTc)和声子谱参量

提出了能够很好地描述非过渡金属无序和非晶态超导体的2Δ₀/(k_BT_c)与声子谱参量之间关系的一个公式:2Δ₀(k_BT_c=4.95[1-(T₀<ω>^1/2)/A(1/(λω₀)+1/(20λ<ω>)+1/(20<ω>))]。计算了大量已知声子谱的非晶和无序超导体的能隙2Δ₀对T_c的比,结果表明在百分之几的范围内与实验值符合。指出了非过渡金属和合金的非晶态超导体,既可以是一个2Δ₀/(k_BT_c)值远大于BCS理论值(3.53)的强耦合超导体,也可以是一个2Δ₀/(k_BT_c)值比BCS理论值还要小得多的弱耦合超导体。 关键词：     

向列相液晶电流体不稳定性——偏置电场效应

本文考虑了外电场与液晶盒玻璃片法线成倾角θ₀时,沿面排列的向列相液晶(θ_α<0,σ_α>0)的电流体不稳定性现象。在Dubois-Violette等人的一维理论的基础上,我们获得了直流、正弦波和矩形波三种电场激发下的失稳条件。重要结果包括:(1)电荷弛豫时间随θ₀单调上升。(2)对于MBBA液晶,存在一个临界角θ_c(ω)(ω是外场频率),当θ₀>θ_c(ω) 关键词：     

高频引力波对环形波导中电磁波的调制作用

讨论了垂直入射的、频率为ω_g的平面高频引力波对环形波导管中频率为ω_e的电磁波的调制作用．一般情况下，在波导管中与引力波传播方向垂直的对称平面附近，电磁波的能流密度会出现三种新的频率成分（2ω_e±ω_g）和ω_g．在ω_g》ω_e时，能流密度振幅的相对调制量与引力波的无量纲振幅h₀数量级相同．特别是当ω_g，ω_e和电磁波绕波导传播的绕行频率ω₀满足关系ω_g＝2ω_e》ω₀时，由于类似于共振的机制，能流密度会出现比h₀大几个数量级的振幅相对调制量．这个结果不会由于参数的微小改变而消失，这对于探测极微弱的引力辐射信号将是十分重要的 关键词：     

332—362nm范围内CF2Cl自由基的共振增强多光子电离研究

用CF₂Cl₂分子直流脉冲放电的方法产生CF₂Cl自由基，结合共振增强多光子电离(REMPI)技术，测量了332—362nm波长范围内CF₂Cl自由基的(2+1)REMPI光谱，分析并标识了4s Rydberg态带源位于(ν_0—0=55371cm^-1)，两个被激活振动模ω′₃(CF₂剪式振动模)和ω₄′(OPL 关键词：     

由自聚焦细丝引起的共振吸收

本文在二次谐波时间分辨谱、慢离子发射波形实验及最近3ω₀/2谐波细丝实验基础上,提出自聚焦细丝产生共振吸收的理论,能较好地解释已经得到的实验结果的各个方面。 关键词：     

描述蠕变过程中内耗的四参量模型

实验表明:蠕变过程中的内耗兼有Maxwell二参量模型的性质和滞弹性三参量模型的性质。本文提出一个用以描述蠕变过程中内耗的四参量模型。由此模型推导出的内耗表达式为Q^-1=1/(ωτ₁)+△(ωτ₂)/(1+ω²τ₂²),式中ω为测量圆频率,τ₁和τ₂分别为粘弹性内耗和滞弹性内耗的弛豫时间,△为弛豫强度。这个内耗表达式可以满意地说明蠕 关键词：     

激光拍频波加速器的参数选择

本文研究了激光拍频波加速器中的三波相互作用过程。结果表明:适当地选择参数σ=ω_p/(ω₁-ω₂)以及β=ω₂/ω₁(ω_p,ω₁,ω₂分别为等离子体频率及两束激光频率),即可用较弱的激光造成很强的拍频等离子体波,并使注入等离子体的电子获得显著的能量增益。 关键词：     

激光等离子体二次谐波时间分辨光谱的细结构

本文报道沿与光轴成90°方向拍摄的2ω₀谐波时间分辨光谱。谐波的主峰与次峰是由许多细而亮的条纹组成,对此我们作了理论分析。 关键词：     

倾转晶体电子衍射图的自动标定

用电子计算机标定倾转晶体电子衍射斑点指数的计算公式如下:[hkl]=[xy0]Γ^(θ)Γ^(ω₀-ω)Γ^(θ₀)P^-1H,其中θ,ω为倾转角,θ₀,ω₀为初始倾转角。一个适合于任意晶系的计算机程序已经编写出来。与极图法比较起来,用计算机标定既简便又迅速。 关键词：     

Li2K(IO3)3与Li2NH4(IO3)3的晶体结构

本文用X射线粉末法测定了Li₂K(IO₃)₃与Li₂NH₄(IO₃)₃的晶体结构和原子参数。发现Li₃K(IO₃)₃,Li₂NH₄(IO₃)₃与Li₂Rb(IO₃)₃同晶型,属单斜晶系,空间群为P2₁/α,每个单胞含有四个化合式量。室温的点阵常数分别为α=11.198?,b=11.046?,c=8.254?,β=111.53°,及α=11.327?,b=11.078?,c=8.341?,β=111.87°。讨论了二元化合物的形成与离子半径的关系。 关键词：     

Nb(C1-x□x)基态性质的LMTO-ASA超元胞计算

用LDF-LMTO-ASA超元胞法,以四倍于元胞的超元胞,以Nb₄C₄□₀,Nb₄C₃□₁,Nb₄C₂□₂Nb₄C₁□₃Nb₄C₀□₄为五种“样本”,结合任意组分x的伯努利分布,计 关键词：     

非晶态超导体转变温度Tc的经验公式

本文提出一个非晶态非过渡金属超导体的T_c经验公式,T_c=Aλ<ω>^1/2/(<ω>/ω₀+(1+λ)/20),式中A=(1/5)^(K1/2)。计算值和实验值,以及和Garland理论值的比较表明,T_c经验公式能很好地描述非晶态超导体的T_c值。 关键词：     

SO2-4/BO3-3掺杂对NaGd(MoO4)2∶Eu3+荧光粉发光性能影响的研究

采用柠檬酸钠为表面活性剂的水热法制备了NaGd(MoO₄)₂∶xEu3+(x=10%, 20%, 30%, 40%)和NaGd(MoO₄)₂∶7%Eu3+, ySO2-₄/BO3-₃荧光粉,对所制备样品的晶相、形貌、发光性质进行了表征。XRD分析表明NaGd(MoO₄)₂∶xEu3+和NaGd(MoO₄)₂∶7%Eu3+, ySO2-₄/BO3-₃荧光粉均为四方相的白钨矿结构;红外光谱测试发现有SO2-₄/BO3-₃的特征吸收峰,这表明SO2-₄/BO3-₃被成功掺入基质;荧光光谱测试说明,在NaGd(MoO₄)₂基质中Eu3+掺杂量为30%时发光最强;通过研究NaGd(MoO₄)₂∶7%Eu3+, ySO2-₄/BO3-₃荧光粉的发射光谱,发现适量的SO2-₄/BO3-₃掺杂会使Eu3+的特征发射增强,且掺杂10%SO2-₄或10%BO3-₃后可以减少3%左右的Eu3+掺杂,起到了节约稀土掺杂量的作用。