粒子–转子模型分析超形变转动带

利用三轴粒子-转子模型计算了¹⁹³Tl超形变带γ跃迁能量,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,并与实验值进行比较得到了满意的结果;预言了B(M1)值以及动力学电四极矩Q⁽¹⁾和Q⁽²⁾指出在超形变带的分析中粒子-转子模型是一种可以采用的方法.     

转动对电磁跃迁的影响

利用推广的粒子-转子模型研究了¹⁵⁹Tm负宇称Yrast态的能谱的Signature分离,B(M1)值以及动力学电四极矩Q^(1)和Q⁽²⁾,并同实验进行了比较,得到了较好的符合.着重分析了二级柯里奥利作用H_c对B(M1)值的Signature依赖性的影响,指出粒子-转子高级耦合项部分地等效于γ形变.     

组分夸克模型对重子共振态的纵向跃迁的相对论计算

相对论组态混合效应对重子共振态的纵向跃迁振幅S_1/2(Q²)的影响进行了讨论. 研究表明这种组态混合效应会对纵向跃迁振幅S_1/2(Q²)起着明显的作用.     

小动量转移区高扭曲效应对核子自旋结构函数的影响

利用夸克模型计算了核子的自旋相关结构函数随Q²的依赖关系.在小动量转移区研究高扭曲效应a₂(Q²),d₂(Q²)对结构函数的影响.计算结果和其它的一些模型理论计算做了比较.     

π介子分布振幅及其相关的遍举过程

本文在QCD求和规则的基础上,通过分析π介子相关的遍举过程对QCD的检验情况,讨论了π介子分布振幅的行为,用一种尝试的分布振幅计算了F_π(Q²)和Br(χ→2π),得到的F_π(Q²)与实验数据相符合,Br(χ→2π)与实验数据在数量级上相符合.     

Gerasimov–Drell–Hearn求和规则的Q2依赖性质

在组分夸克模型中重子共振态的光子激发下,通过数值计算核子上光子总吸收截面σ_1/2和σ_3/2,检验了Gerasimov–Drell–Heam(GDH)求和规则.这种计算包括了总计17个低激发的、非奇异重子共振态.发现纵横相干截面在随Q²变化的求和规则研究中扮演了重要角色.结果显示在94%可信度上这些共振态使GDH求和规则饱和.特别是在Q²=0和小Q²的区域,主要是共振态P₃₃(1232)激发使求和规则饱和.在Q²=1.0GeV²以下,GDH积分有一个很强的Q²依赖性质,且在Q²=0.3GeV²附近变号.由于共振态贡献的迅速下降,当Q²>1.0GeV²时,GDH积分对Q²依赖变弱.     

小x区核遮蔽效应的研究

本文分析了小x区原子核内邻近核子间海夸克空间重叠行为,给出了核遮蔽因子R(x,Q²,A)与空间重叠程度因子ΔV_A(x)/V_A(x)的关系.并据此计算了¹²C、⁶³Cu和¹¹⁶Sn的平均核结构函数与氘核结构函数之比,计算结果与实验数据符合甚好.     

质子的自旋危机问题

建立了质子自旋依赖的结构函数的第一矩与GDH求和规则之间的关系.根据这个求和规则和重子结构的[SU_sf(6)⊙O(3)]⊙SU_c(3)夸克模型,讨论了质子的自旋问题,并把理论的结果与EMC和SLAC的实验作了比较,结果相一致.发现在低动量转移区,P₃₃(1232)的光激发的贡献是最重要的,而且是负的.在高动量转移区,P₃₃的贡献是正的,而且随Q²的增加很快减小,可以略去,从负值到正值的转折点是在Q²=0.32GeV²附近.     

含QCD修正的p-A碰撞Drell-Yan过程的核效应

在微扰QCD α_s级近似下,采用双重Q²重标度模型,计算了p-A碰撞Drell-Yan截面与p-N碰撞Drell-Yan截面之比,即核效应函数R_QCD(x_A,Q²).计算结果与没有QCD修正的R(x_A,Q²)值比较,在0.03≤x_A≤0.3之间都有不同程度的压低,与实验符合的情况有所改善.说明对核Drell-Yan过程核效应的研究,QCD修正是有一定意义的,并且在计入这种修正后,双重Q²重标度模型仍然是有效的.     

高能h-A碰撞

本文在QCD修正的Drell-Yan机制和矢量介子中间态贡献下,利用NMC组的1-A深度非弹在0.00352<90MeV²/c²测量的结构函数比值R_A(x,Q²),通过重标度模型解释了WA-78组对(π^－,P)+A→μμ+X过程在2m_μ≤m_μμ≤1.5GeV和0.1≤x_F≤0.6内的测量结果.将它们与在不同的m_1l和x_F区间测量的CIP组结果对比,解释了为什么靶核在前者中显示遮蔽效应面在后者中则显示出反遮蔽效应.指出通过重标度模型和其合理假定后,它们都与R_A(x,Q²)直接相关,从而进一步揭示了1-A深度非弹中核效应与h-A ll产生过程中核效应之间的本质联系.     

奇异粒子的性质及其产生和衰变

用一架30厘米×30厘米×10厘米磁场为6200高斯的云室,在海拔3185米的云南落雪高山实验室拍摄了30000对照片,获得105个V⁰,而可以进行分类的有43个。其中有26个θ₁⁰,16个Λ⁰和一个θ₂⁰。本文对θ₁⁰,Λ⁰和一个θ₂⁰进行了研究,其结果如下:1)Q值,Q_(Λ⁰)=(36.2±2.5)Mev,Q_(θ1⁰)=(233±11)Mev;2)平均寿命,τ_(Λ⁰)=(3.19_-0.92^+2.42)×10^-10秒,τ_(θ1⁰)=(1.14_-0.27^+0.49)×10^-10秒;3)动量分布与以前的工作没有显著差别;4)N(Λ⁰)/N(θ₁⁰)=0.51±0.22(权衡数);5)Λ⁰和θ₁⁰在质心系的衰变角分布没有明显的不对称性;6)一个θ₂⁰在静止坐标系寿命为～10^-9秒,衰变类型可能为θ₂⁰→π^-+π⁺+π⁰或者θ₂⁰→π^±+μ^?+ν。     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

有效玻色子数及其应用

本文用半经验方法给出了A≥70的偶偶核的有效玻色子数,收集了玻色子数饱和的有关证据,并采用有效玻色子数概念,处理了内禀电四极矩Q₀与N_πN_v(A≥70的偶偶核)系统关系,得到了Q₀的经验公式.本文采用所给的有效玻色子数对¹⁴²Ce和¹⁴⁴Nd进行了数值计算,结果较好.     

氢硼聚变三体级联衰变连续能谱的Monte-Carlo模拟与分析

¹¹B(p,α1)⁸Be^*(1)(2α)三体级联衰变中居间核8Be⁽¹⁾衰变成两个α粒子的连续能谱呈马鞍形分布.编写了模拟三体级联衰变连续能谱的Monte-Carlo程序,计算结果表明:沿居间核8Be⁽¹⁾运动方向α发射强度增强的各向异性分布,能较好地解释实验结果,揭示p+¹¹B核反应中⁸Be⁽¹⁾核α衰变各向异性发射.     

INFLUENCE OF IN-PLANE FIELD ON THE CRITICAL TEMPERATURE FOR THE BREAKDOWN OF VERTICAL BLOCH LINE CHAINS

The influence of in-plane field H_ip on the critical temperature T₀ for the breakdown of vertical Bloch line (VBL) chains of hard domains in garnet bubble films has been inves-tigated experimentally. It was found that T₀ can be significantly reduced by the increase of H_ip. Besides, the critical in-plane field H′_ip for the breakdown of VBL chains was measured as a function of temperature T for the same sample. As a result, the correlation between these two critical parameters, T₀ and H′_ip, was found. By introducing an effective in-plane field (H_ip)_e, the positive definiteness of the system of VBL pairs with two-dimemsional magnetization distribution was analyzed, giving rise to a theoretical expression of H′_ip(T): H′_ip(T) =|4πM_sQ(a₀+a₁Q +a₂Q²+a₃Q³+ a₄Q⁴)|^T_(T0(Hip=0)), where a_i are constants. It agrees well with the experiments.     

2-溴丁烷在约265 nm光解离的离子速度成像

用离子速度成像结合共振增强多光子电离技术研究了2-溴丁烷分子在264.77和264.86 nm(约265 nm)的光解离动力学．从获得的离子速度图像确定了光解产物Br和Br*碎片的速度分布和角度分布．其速度分布可以由一个窄的高斯分布拟合得到,它对应于沿着C-Br伸缩模式的直接解离．2-溴丁烷在约265nm的光解离中¹Q₁←³Q₀的非绝热跃迁在Br离子碎片的产生中起到非常重要的作用, 确定Br(²P_3/2)的相对量子产额为0.621．通过约265和约234 nm处2-溴丁烷光解的比较发现,各向异性参数和相对量子产率随着波长增加而下降,³Q₀和¹Q₁态势能面交叉几率随着波长增加而降低     

Fermi—Dirac关联与Q－v)Kv(Q)分布

根据非微扰理论提出一种源分布─—Q^－v)K_v(Q)分布.由此计算两质子的Fermi-Dirac关联.拟合的曲线与实验数据吻合得较好,这是Q^－v)K_v(Q)分布比Gauss源分布优越之处.由全同质子的F—D关联计算出发射源半径及Fermi场的反常量纲.     

腔内光强空间分布对被动调Q激光器速率方程解的影响

在被动调Q激光器速率方程中考虑腔内光强的高斯分布,数值求解该速率方程所得的理论结果比采用平面波近似所得的理论结果更接近于Cr⁴⁺:YAG调QNd³⁺:YAG激光器的实验结果.     

原子核的核密度经验公式与核子结构函数的核效应

文中给出了原子核的核密度经验公式,建立了核密度与原子核的平均结合能之间的联系,由公式可以得出A≥12的所有核的核密度值.利用公式给出的C,Al,Ca,Fe,Sn和Pb核的核密度值及核子结构函数核效应的核密度模型,计算了核效应函数R^A1/A2(x,Q²),所得结果与μ子实验合作组测得的实验结果符合甚好.     

基于宽度抛物线型和渐变孔径的超高Q低V 一维光子晶体纳米梁腔的设计

设计了基于宽度抛物线型和孔径渐变的一维(1-D)光子晶体 (PhC)纳米梁腔.通过FDTD的计算模拟, 设计的这种纳米梁腔可以实现超高Q值1.8× 10⁷, 同时拥有超小模体积V～ 0.04(λ/n)³, 在继承抛物线型和渐变孔径型纳米梁腔高Q的基础上,进一步降低了模体积V. 我们设计的这种腔具有紧凑, 低制造工艺要求以及高Q/V 值等优点,在未来应有广泛应用.