双层壳－流耦合系统的频散方程

同轴圆柱体弹性薄壳（以下简称双层壳）与内外壳间均匀流动的环形流所构成的双层壳－流耦合系统的频散特性，是研究该系统声振特性的基础。本文从Ｆｌｕｇｇｅ无限壳体方程和均匀流场中的声波方程出发，利用边界条件，对该系统的频散方程进行了推导，并给出了相应的算例。     

ZnCdse－ZnSe多量子阱中的激子发光

在７７－３００Ｋ温度下研究了Ｚｎ（１－ｘ）ＣｄｘＳｅ－ＺｎＳｅ多量子阱（ＭＱＷｓ）的光致发光特性．首次在７７Ｋ，Ａｒ离子激光器的４５７．９ｎｍ激发下，在Ｚｎ（０．６８）Ｃｄ（０．３２）Ｓｅ－ＺｎｓｅＭＱＷｓ中观测到５个发光带，其中三个发光带被归因于不同的激子发射：即ｎ＝１重空穴（ＨＨ）激子；ｎ＝ｌ轻－重空穴（ＬＨ）激子和ｎ＝ＩＨＨ激子同时发射两个纵光学声子的复合发光，并且，；ｎ＝１ＨＨ激子发光可延续至室温．     

半磁半导体Zn_（1－x）Mn_xS中的能量传递

本文测量了Ｚｎ１－ｘＭｎｘＳ在不同Ｍｎ浓度（０．００１＜ｘ＜０．５）下的发射谱和衰减曲线，并且用Ｙｏｋｏｔａ和Ｔａｎｉｍｏｔｏ模型进行了分析在对４Ｔ１衰减曲线进行拟合时发现衰减曲线是两种不同弛豫过程之和：（１）孤立的Ｍｎ２－离子的４Ｔ１衰减，它确定衰减曲线的尾部，有较长的衰减寿命；（２）Ｍｎ２－离子聚集体（例如Ｍｎ２－离子对）的４Ｔ１衰减，这种衰减比单个Ｍｎ２－离子的衰减更快．我们深入分析了在ｘ＝０．０６２，Ｔ＝８０Ｋ时的Ｚｎ１－ｘＭｎｘＳ的发射谱及其衰减曲线，得到两个衰减寿命：τ１＝７０μｓ，τ２＞１０００μｓ，这表明在高Ｍｎ浓度时存在着两个弛豫过程：一个是较快的，另一个则是较慢的，根据Ｇｏｅｄｅ等人的实验结果可以断定较慢的过程来自孤立的Ｍｎ２－离子，那么便可以判知较快的过程是来源于Ｍｎ２－离子对．正是高Ｍｎ浓度下的Ｚｎ１－ｘＭｎｘＳ中存在着Ｍｎ２＋－Ｍｎ２＋离子对，在其间有能量迁移以及它和能量受主之间的能量传递造成了该体系中的ＩＲ发射．     

H_n~ 团簇形成的氏理论与结构计算

对于Ｈ＋ｎ的形成，艹勾清泉教授指出，可先以Ｈ＋离子为中心，瞬时地分别与周围（ｎ－１）个Ｈ原子相互作用，形成中心氢核同周围氢核间的（ｎ－１）个瞬时单电子键，这些单电子键围绕中心转动共振，从而使Ｈ＋吸引周围（ｎ－１）个Ｈ原子形成Ｈ＋ｎ团簇。对采用此模型计算的Ｈ＋ｎ（ｎ＝５，７，９，１３）的正多面体中心结构结果，作了规律性的总结，获得了对Ｈ＋ｎ团簇结构的进一步认识     

Al—Zn合金复相界面线性稳态弛豫

研究了复相共折Ａｌ－Ｚｎ合金中低频稳态阻尼特征，实验表明：在一低温，低振幅范围内，阻尼呈显著的线性粘滞特征，并遵守规律Ｑ＾－＾１＝（Ｂ／ｆ＾ｎ）ｅｘｐ（－ｎＨ／ｋＴ），其中Ｈ是真实激活能，Ｂ和ｎ（＝０．２１）是两个实验能数，ｋ是玻耳兹曼常数，并测得Ｈ值为０．７４ｅＶ，该值与界面运动粘滞性紧密相关，文中提出了界面线性粘滞运动模型，并解释了实验结果。     

存在Kerr介质的广义Jaynes—Cummings模型非线性耦合强度对光场量 …

研究了由于Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇ模型和非谐振子模型构成的组合模型中光场的量了相位特性,计算了光场－Ｋｅｒｒ介质非线笥耦合常数与光场－原子耦合常数的比值在弱（ｎｇ＾－２〉〉ｎ＾－２ｘ＾２）。中性（ｎｇ＾－２～ｎ＾２ｘ＾－２）和强（ｎｇ＾２〈〈ｎ＾２ｘ＾２）非线性耦合情形对光场相位分布、相位平均值和相位涨落的影响,并将结果与Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型和非谐振子模型析结果进行了比较。     

NH3的同步辐射光电离

用同步辐射光在１０．０－１１．８ｅＶ能量范围内测量了ＮＨ３的光电离效率曲线，观察到在台阶状的离子振动谱上叠加了丰富的自电离结构。通过相应振动结构分析，得到ＮＨ３分子离子基电子态的振动波数ωｅ和非谐性常数（ωｅχｅ），对于出现的自电离结构可归类于ｎｓａ１（ｎ＝５，６），ｎｐａ１（ｎ＝５，６）和ｎｐｅ（ｎ＝６，７）Ｒｙｄｂｅｒｇ系列。     

双光子Jaynes—Cummings模型中的Schoreodinger—Cat态及其演化特性

文章采用密度算符间的距离充分率证了双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型在初始相干光场较强时（ｎ≥１）在某些特定时刻（ｇｔ＝（２ｍ＋１）π／４，ｍ＝０，１，２，．．．）腔场演化为振幅相同而位相差为π／２或３π／２的两个相干态的叠加态，即Ｓｃｈｒｏｅｄｉｎｇｅｒ－Ｃａｔ态，给出了Ｓｃｈｒｏｅｄｉｎｇｅｒ－Ｃａｔ态的演化图象。     

直接激光气化法产生气相MnCl2团簇的研究

报道了５３２ｎｍ激光气化ＭｎＣｌ２．４Ｈ２Ｏ固体产生气相团簇，（ＭｎＣｌ２）ｎＭｎ＾＋，（ＭｎＣｌ２）ｎＭｎＣｌ＾＋（ＭｎＣｌ２）ｎＣｌ＾－（ｎ＝１～１２），以及溶剂化的团簇ＭｎＣｌ＾＋（ＭｎＣｌ２）ｎ（Ｈ２Ｏ）ｍ（ｎ＝１～７，ｍ〈６）的机理，通过用飞行时间质谱考察团簇物尺寸大小与激光能量，激光与脉冲加速电场之间延迟的等关系，认为这些团簇是通过气相化学反应逐步生长的，并提出了正负团族离子产生的可能     

分子转动惯量与正烷烃熔沸点的预测

在分子转动模型基础上,以半经验分子轨道（ＡＭ１）方法计算分子的转动惯量及其它结构参数,获得１５个正烷烃的沸点和熔点的多元线性回归方程。其中正烷烃的沸点与短轴转动惯量（ｃ）和碳原子数（ｎ）相关（ｂｐ＝－１４７．－０．０１１８９ｃ＋３６．１７ｎ,Ｒ＝０．９９８５,ＳＤ＝６．９７）,而熔点与分子的长轴转动惯量（ａ）、短轴转动惯量（ｂ,ｃ）及重定向能（Ｅ）相关（ｍｐ＝－２６０．３＋１５．７０ａ＋１９．７４     

各向异性聚合物薄膜参数的测量与计算

讨论了用单侧漏模法测量薄膜共振漏模的耦合角、计算漏模的有效折射率并由相应的模方程来确定各向异性聚合物薄膜折射率ｎ０、ｎｅ及厚度ｄ的方法。对ＰＴ－ＰＥＫ－ｃ（酞酸铅－聚醚醚酮）膜，测量与计算结果为：ｎｏ＝１．６５２５±０．００１４，ｎｅ＝１．６４３９±０．００１９，ｄ＝２．３３±０．３２μｍ。     

［NaXY」_2W_nMo_（6－n）O_（19）的~1HNMR和IR研究

本文对二种具有新奇结构的［ＮａＸＹ］２ＷｎＭｏ６－ｎＯ１９（Ⅰ．Ｘ＝ＤＢ１８Ｃ６，Ｙ＝ＣＨ３ＯＨ，ｎ＝４；Ⅱ．Ｘ＝ＤＢ２４Ｃ８，ｎ＝１）冠醚钼钨杂多酸超分子配合物进行了核磁共振和红外光谱测定，判定了谱图的归属并考察了结构与谱学参数之间的关系。     

BeⅡ内壳激发态的能量,电离势和辐射波长

采用截断变化方法计算了ＢｅⅡ内壳激发Ｉｓ２ｐｎ（ｎ＝２－４,ｌ＝０－３）＾２Ｌ态的能量,电离势和辐射波长。相对论效应计算到一级微扰,质量极化效应计算到无突级。这些能量和辐射波长的计算结果与其它实验和理论结果相比较,符合得很好。     

关于确定自由能的新方法

计算统计系统的自由能时，必须知道位形积分中粒子间的相互作用势能，这使研究受到了限制．本文提出当 Ｖ→∞、 Ｎ→∞、 Ｎ／Ｖ＝ｖ＝１／ρ＝ｃｏｎｓｔ时，可将真实系统的自由能写成 Ｆ＝－　Ｎ １ｎ ｑ（， ｖ）的形式，然后寻求ｑ（，ｖ）的表达式．用这种方法确定实际系统的状态方程，在高密度下比其它方法更符合实验结果．     

低补偿度n－Hg＿（1－x）Cd＿xTe的磁致金属－绝缘体相变和相变后的温度激活输运行为

报道了ｘ＝０．２１４组份、低补偿度（Ｋ《１）ｎ－Ｈｇ＿（１－ｘ）Ｃｄ＿ｘＴｅ晶体在０．３─３０Ｋ温度范围，０─７Ｔ强磁场下的横向磁阻、电子霍耳迁移率、霍耳系数测量结果，观测到了磁致金属－绝缘体相变和相变后的温度激活输运行为。分析实验数据，提出：低补偿度、组份：ｘ＝０．２附近的ｎ－Ｈｇ＿（１－ｘ）Ｃｄ＿ｘＴｅ，磁致金属－绝缘体相变（ＭＩＴ）发生的机理是载流子在浅施主杂质态上的磁冻结；发生磁冻结的前提是热冻出（ｔｈｅｒｍａｌｆｒｅｅｚｅ－ｏｕｔ），即首先必须在很低的温度下将导带电子冻出到施主态上。相变后的温度激活输运行为可以表示成Ｒ＿Ｈ（Ｔ）＝Ｒ＿（Ｈ０）ｅｘｐ［ａ／ｋＴ］，它实际上反映了磁冻结在施主上的电子，随温度的升高，逐步热激发到导带的过程，从磁致ＭＩＴ后的激活能初步推知，导带下存在两个浅施主能级。     

棱镜产生最小偏向角的充要条件

光学教程分析了棱镜产生最小偏向角的必要条件,但其讨论过程不易被初学者所理解,且没有涉及产生最小偏向角的充分条件．本文将对其做适当改进,使之更简明、更完善． 如图１所示,ＳＢ为入射光线,经棱镜折射后成为ＣＳ′,两光线夹角θ称为偏向角．由图１知： 按折射定律有： ｉ１＝ａｒｃ ｓｉｎ（ｎｓｉｎ ｉ１）, ｉ′１＝ａｒｃ ｓｉｎ［ ｎｓｉｎ（ａ－ ｉ２）］,θ＝ａｒｃ　ｓｉｎ（ｎｓｉｎ　ｉ２）＋ａｒｃ　ｓｉｎ［ｎｓｉｎ（ａ－ｉ２）］－ａ（２）（２）式表明,θ随ｉ１的改变而改变,而偏向角有一最小值的必要条件是： …     

用Z扫描方法测量掺C60有机改良介质的非线性折射率

用Ｚ扫描方法和波长１．０６４μｍ、脉宽１５０ｐｓ的锁模激光测定了Ｃ６０／ＮＨ２－（ＣＨ２）３－Ｓｉ（ＯＣ２Ｈ５）３（简称Ｃ６０／ＫＨ５５０）溶胶和凝胶的三阶光学非线性系数。理论拟合曲线计算得出，溶胶复合材料的非线性折射率ｎ２＝５．６×１０－１２ｅｓｕ，经两天凝结之后的凝胶复合材料的ｎ２＝６．２×１０－１２ｅｓｕ。在相同的激光强度下溶胶和凝胶的不同透过率归因于溶胶液体对激光的非线性散射。     

类镍离子（AgXX—XeХХⅦ）能级,跃迁波长和振子强度的理…

本文用ＭＣＤＦ方法计算子类镍离子（ＡｇХХⅦ）的ｎ＝３，４的能级结构，ｎ＝３－４跃迁波长和振子强度，所得结果比最近国外发表结果（ＰｈｙｓＳｃｒｉｐｔａ，４３，１５０（１９９１）更接近实验值，为高剥离态离子谱线的辩识以及短波长激光的研究提供了有益的参考。     

HL—1M装置多发弹丸加料实验观测

首次在ＨＬ－１Ｍ装置上投放使用的多发弹丸加料系统，能一次注入多达４粒Φ１．０ｍｍ的氢弹丸，弹丸速度在５００－８００ｍ．ｓ＾－１之间。弹丸注入后，得到离子体密度峰化系数ｎｃ（０）／〈ｎｃ〉＝１．８能量约束时间与喷气加料放电的相比提高３０％以上的实验结果。观察到了弹丸注入等离子体引起弹丸消融物沿磁力线流动的图像变化，电子温度分布和ＭＨＤ行为的演变过程以及新的边缘等离子体特性。     

类锂铝离子能级结构及光谱线性质的理论计算

用Ｈａｒｔｒｃｅ－Ｆｏｃｋ－Ｒｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃ（ＨＦＲ）自洽场方法,计算类锂铝离子１ｓ＾２ｎｌ（ｎ＝２～７,ｌ＝０～５）,１ｓｎｌｎ’ｌ’（ｎ,ｎ’＝２～３,ｌ,ｌ’＝０～２）各能级值,电偶极跃迁谱线的光谱线性质（波长、振子强度和跃迁几率）,其波长计算值和现有文献结果符合得较好。特别是实验中已观察到的软Ｘ射线激光跃迁（３ｄ－４ｆ,３ｄ－５ｆ）的波长值与我们的计算值符合得也很好。