Pr,Yb:ZBLAN上转换发光过程中的能量传递

详细地研究了Ｐｒ３＋，Ｙｂ３＋ＺＢＬＡＮ玻璃中Ｐｒ３＋和Ｙｂ３＋离子之间的能量传递过程、及能量传递对上转换发光的影响。实验结果表明，在９６０ｎｍ激光泵浦下Ｙｂ３＋通过Ｙｂ３＋—Ｐｒ３＋之间的交叉弛豫向Ｐｒ３＋传递能量。具体的能量传递形式有三种。Ｙｂ３＋作为敏化剂可提高Ｐｒ３＋的上转换发光强度。从Ｐｒ３＋向Ｙｂ３＋的反向能量传递过程也是存在的，具体的过程和Ｐｒ３＋向Ｙｂ３＋传递的相反。Ｐｒ３＋—Ｙｂ３＋的能量传递导致Ｐｒ３＋发光的淬灭，使Ｐｒ３＋上转换发光随着Ｙｂ３＋浓度增加出现饱和。和３Ｐ０能级相比较，Ｙｂ３＋对Ｐｒ３＋离子的１Ｄ２能级发光的淬灭作用更强     

氟锆酸盐玻璃中双掺Pr^3＋—Yb^3＋的上转换发光

用连续Ｔｉ宝石激光器作为激发源，详细地研究了氟锆酸盐玻璃中Ｐｒ３＋和Ｙｂ３＋的吸收光谱、能级结构和Ｙｂ３＋敏化Ｐｒ３＋的上转换发光。研究结果表明Ｙｂ３＋与Ｐｒ３＋之间的能量传递是通过离子之间的能量共振转移来进行的；在８８０ｎｍ的激发光作用下，玻璃的上转换荧光强度最高；当玻璃中含有低浓度的Ｙｂ３＋、较高浓度的Ｐｒ３＋和含有较高浓度的Ｙｂ３＋、低浓度的Ｐｒ３＋时上转换荧光的强度都较高。     

798 nm半导体激光激发下Yb3+, Tm3+:ZBLAN玻璃的上转换发光

在用７９８ｎｍ半导体激光直接激发Ｔｍ＾３＋离子至＾３Ｆ４能级时,Ｔｍ＾３＋和Ｙｂ＾３＋共掺的锆系氟化物（Ｔｍ＾３＋,Ｙｂ＾３＋;ＺＢＬＡＮ）玻璃中观测到了较强的上转换蓝光。分析了发光机理：Ｔｍ＾３＋离子把能量传递给Ｙｂ＾２＋离子,被激发的Ｙｂ＾３＋离子又把能量传递给Ｔｍ＾３＋离子,从而把Ｔｍ＾３＋激发至发射蓝光的能级＾１Ｇ４和＾１Ｄ２。对这种泵浦机制的特点进行了讨论。     

Tm^3＋和Yb^3＋共掺五磷酸盐非晶中的间接敏化上转换

本文报道在约７９８ｎｍ的半导体激光泵浦下，Ｔｍ＾３＋，Ｙｂ＾３＋共渗五磷酸盐非晶的蓝光发射。激光被样品吸收而直接激发Ｔｍ＾２＋离子至＾３Ｆ４能级。从Ｔｍ＾３＋向Ｙｂ＾３＋的能量传递，接着从Ｙｂ＾３＋向Ｔｍ＾３＋的能量传递把Ｔｍ＾３＋离子激发至＾１Ｇ４能级。分析表明，声子在上转换过程中起了很大作用。     

LaCl3：Pr^3＋,U^3＋中能量上转换机理的研究

首次在ＬａＣｌ３：Ｐｒ＾３＋，Ｕ＾３＋中观察到了能量上转换现象，当用６１５．４ｎｍ的红光激发时，ＬａＣｌ３：Ｐｒ＾３＋，Ｕ＾３＋有很强的蓝光以射，反斯托克斯荧光来自于Ｐｒ＾３＋的＾３Ｐ０→＾３Ｈ４的跃迁，主峰位于４８９．２ｎｍ。通过测量上转换荧光的发光衰减曲线以及发射强度对激发光强度的信赖关系，发现能量上转换是通过两个过程实现的，一是Ｕ＾３＋到Ｐｒ＾３＋的交叉弛豫能量传递Ｕ＾３＋：＾４Ｉ１１／２（     

Yb3+离子在氟化物玻璃中的红外光谱性质

根据测得的Ｙｂ＾３＋离子在氟锆酸盐玻璃（ＺＢＬＡＮ）中的吸收光谱和荧光光谱,分析了Ｙｂ＾３＋离子在氟锆酸盐玻璃中的吸收特性和发光特性;计算了Ｙｂ＾３＋离子的发射截面σｅ,讨论了Ｙｂ＾３＋离子的再吸收效应;增加Ｙｂ＾３＋离子掺杂浓度不会发生浓度淬灭效应。     

Dy^3^＋在Ca3La3（BO3）5中的光致发光

研究了Ｃａ３Ｌａ３（ＢＯ３）５中Ｄｙ＾３＾＋的光致发光，Ｃｅ＾３＾＋或Ｂｉ＾３＾＋对Ｄｙ＾３＾＋发光的敏化作用，Ｄｙ＾３＾＋自身浓度猝灭和ＣＥ＾３＾＋→Ｄｙ＾３＾＋能量传递的机理。     

MgB4O7中Ce^3＋和Mn^2＋的光致发光及其能量传递

本文研究了ＭｇＢ４Ｏ７中Ｃｅ＾３＋，Ｍｎ＾２＋光致发光性质与浓度的关系，并讨论了Ｃｅ＾３＋→Ｍｎ＾２＋能量传递的机理。     

杂质对（Ce,Gd,Tb）MgB5O10灯用荧光粉发光量子效率的影响

研究了杂质对Ｃｅ０．１ｇＤ０．６ｔＢ０．２ｍＧｂ５ｏ１０发光量子效率的影响。低浓度的Ｐｒ＾３＋、Ｎｄ＾３＋、ＤＦ＾３＋、Ｈｏ＾３＋和Ｅｒ＾３＋不能有效地与Ｇｄ＾３＋和Ｔｂ＾３＋竞争Ｃｅ＾３＋离子的激发能。此外，因电子传递过程，Ｓｍ＾３＋和Ｅｕ３＋使Ｃｅ＾３＋的发光效率大大降低。     

MAl2O4：Eu^2＋,RE^3＋,长余辉发光性质的研究

研究鳞石英结构碱土铝酸盐ＭＡｌ２Ｏ４：Ｅｕ＾２＋,ＲＥ＾＋（Ｍ＝Ｍｇ,Ｃａ,Ｓｒ,Ｂａ：ＲＥ＝Ｙ,Ｌａ,Ｃｅ,Ｐｒ,Ｎｄ,Ｓｍ,Ｇｄ,Ｔｂ,Ｄｙ,Ｈｏ,Ｅｒ,Ｔｂ,Ｄｙ,Ｈｏ,Ｅｒ,Ｔｍ,Ｙｍ,Ｙｂ,Ｌｕ）的荧光及长余辉发光性质。其发光由Ｅｕ＾２＋的４ｆ－５ｄ跃迁产生。ＲＥ＾３＋作为辅助激离子,提供合适的陷阱能级。即使用ＲＥ＾３＋的特性波长激发,在ＭＡｌ２Ｏ４：Ｅｕ＾３＋的发光中也观察不到ＲＥ＾３     

YAG晶体中Cr4+和Yb3+的光谱和荧光特性研究

报道了（Ｃｒ＾４＋,Ｙｂ＾３＋）：ＹＡＧ晶体的吸收光谱和荧光光谱特性。在室温下,（Ｃｒ＾４＋,Ｙｂ＾３＋）：ＹＡＧ晶体在９３７ｎｍ和９６８ｎｍ处存在两个吸收带,能与ＩｎＧａＡｓ激光二级管有效耦合：而且在１０３０ｎｍ处有一Ｃｒ＾４＋吸收峰,可以实现对Ｙｂ＾３＋的自调Ｑ激光输出。（Ｃｒ＾＋,Ｙｂ＾３＋）：ＹＡＧ 荧光光谱与Ｙｂ＾３＋：ＹＡＧ晶体一样,发光中心也是位于１０２９ｎｍ,但其强度比Ｙｂ＾３＋：     

稀土离子与二棕榈酰磷脂酰胆碱相互作用的FT—IR研究

利用傅里叶变换红外光谱法研究了稀土离子Ｓｍ＾３＋，Ｇｄ＾３＋，Ｅｒ＾３＋和Ｙｂ＾３＋与二棕榈酰磷脂磷胆碱脂质体的相互作用，结果表明：稀土离子间磷脂极性头部的ＰＯ＾－２和Ｎ＾＋（ＣＨ３）３基闭间有较强的静电作用，而且这些作用随着稀土子摩尔比例的增大而加强，稀土离子与磷脂相互作用程度按稀土离子原子序数增大即Ｓｍ＾３＋＜Ｇｄ＾３＋＜Ｙｂ＾３＋的顺序排列。     

激光上转换玻璃陶瓷材料中稀土杂质Yb^3＋和Tm^3＋局域行为

对红光上转换玻璃陶资ＰｂＦ２＋ＷＯ３＋ＧｅＯ２以及ＰｂＦ２＋ＷＯ３＋ＧｅＦ３＋ＴｍＦ３材料中的微晶相进行了喇曼光谱研究,获得了光谱表明ＰｂＦ２＋ＷＯ３＋ＧｅＯ２＋ＹｂＦ３＋ＴｍＦ３中的微晶是由ＰｂＦ：Ｙｂ＾３＋、Ｔｍ＾３＋构成的,其中Ｙｂ＾３＋和Ｔｍ＾３＋替代部分Ｐｂ＾２＋的格位而形成了荷正电的局域杂质中心。这些局域杂质中心导致了ＰｂＦ２＋ＷＯ３＋ＧｅＯ２＋ＹｂＦ３＋ＴｍＦ３中局域电场的形成。除了     

Pr^3＋在氟化物玻璃（ZBLAN）中的能级和光学吸收特性

通过实验测量了Ｐｒ＾３＋在氟化物玻璃中的光学吸收，根据Ｊｕｄｄ－Ｏｆｅｌｔ理论计算了Ｐｒ＾３＋离子的振子强度，辐射跃迁几率，分支比等光谱参数。并通过对能级的拟合，给出了Ｐｒ＾３＋在玻璃介质中的Ｓｌａｔｅｒ参数，自旋－轨道耦合和电子组态相互作用参数。     

Yb：YAG晶体的制备与光谱特性

用引上法生长Ｙｂ：ＹＡＧ晶体，确定了合适的退火工艺，研究了Ｙｂ：ＹＡＧ晶体中Ｙｂ＾３＋的光谱性能双及晶体缺陷对Ｙｂ＾２＋光谱性能的影响。     

稀土（La^3＋,Pr^3＋）—DBS—偶氮胂有色配合物组合和稳定常数的吸收光谱法测定

稀土（Ｌａ＾３＋,Ｐｒ＾３＋）在酸性条件下与ＤＢＳ－偶氮胂发生配位反应,首先对光谱数据进行因子分析法处理从而判断出只生成一类配合物,进而采用线性回归法计算配合物组成,摩尔吸光系数,表观稳定常数及配位体浓度,实验结果表明,在１ｍｏｌ．Ｌ＾－１ＨＣｌ介质中,Ｌａ＾３＋、Ｐｒ＾３＋与ＤＢＳ－偶氮胂形成Ｍ：Ｌ＝１：３的配合物,其摩尔吸光系数分别为１．３９９＊１０＾５和１．１５１７＊１０＾５Ｌ．ｍｏｌ＾－１．ｃｍ＾－１,表观稳定常数ｌｏｇβ３分别为１５．３６和１５．３４。     

Y(BO3,PO4):Ce,Tb,Gd的发光特性研究

用ＢＰＯ４和稀土氧化为原料,通过单片灼烧,首次合成了铈、铽、钆共激活的硼磷钇绿色荧光粉,利用发射光谱和激发光谱研究了基质中Ｃｅ＾３＋、Ｔｂ＾３＋、Ｇｄ＾３＋的发光以及它们之间的相互作用结果表明在铈、铽或钆、铽的双掺杂体系中存在Ｃｅ＾３＋→Ｔｂ＾３＋、Ｇｄ＾３＋→Ｔｂ＾３＋的能量传递,而在铈、钆双掺杂的体系中却观察到了Ｃｅ＾３＋和Ｇｄ＾３＋离子之间的竞争吸收和独自发射。在铈、铽共激活的硼磷民体系中掺     

Yb^3＋掺杂的硅权盐玻璃的物理性质和光谱性质

详细研究了碱金属氧化物Ｋ２Ｏ和Ｎａ２Ｏ、碱土氧化物ＣａＯ、ＳｒＯ、ＢａＯ以及Ｌａ２Ｏ３、Ａｌ２Ｏ３、Ｂ２Ｏ３氧化物对Ｙｂ＾３＋掺杂的硅酸盐玻璃的性质的影响,尤其是对荧光寿命和受激发射截面的影响。考虑了荧光捕获效应对测量寿命的影响,对高浓度掺杂Ｙｂ＾３＋的玻璃中的寿命猝灭现象作出了解释,在听研究的硅酸盐玻璃中获得了较长荧光寿命和较大的受激发射截面。     

Ca0.9Sr0.1S:Bi3+,Tm3+荧光材料的光学性质

Ｃａ０．９Ｓｒ０．１Ｓ：Ｂｉ＾３＋,Ｔｍ＾３＋是一种复合掺杂复合基质荧光材料。在此给出了４４０ｎｍ和５２０ｎｍ发射的激发谱,２５０ｎｍ到３５０ｎｍ的激发的发射谱,以及４００ｎｍ到５２０ｎｍ的荧光衰减谱。紫外光区域的激发谱表明,Ｃａ０．９Ｓｒ０．１Ｓ：Ｂｉ＾３＋,Ｔｍ＾３＋有两个主要的能量传递体系,３２５ｎｍ的复合掺杂中心Ｔｍ＾３＋的ＣＴ跃迁激发体系,和Ｂｉ＾３＋的自身激发体系。紫外激发的荧光发射谱     

970nmLD激发Tm^3＋,Yb^3＋掺杂的MFT玻璃材料上转换发光的研究

设计并制备了一种Ｔｍ＾３＋、Ｙｂ＾３＋共掺杂的多氟化物调整碲酸盐（ＭＦＴ）玻璃材料,其组份为５０ＴｅＯ２－１４．ＰｂＦ２－１０ＡｌＦ３－１０ＢａＦ２－１０ＮａＦ－０．１Ｔｍ２Ｏ３－５Ｙｂ２Ｏ３。测量了该玻璃系统的Ｒａｍａｎ散射光谱,在９７０ｎｍＬＤ激发下裸眼可以观察到很强的蓝色我,光谱测量证实这个蓝色发射（４７６ｎｍ）来源于＾１Ｇ４→＾３Ｈ６的跃迁,同时,还有两个较弱的红色发射源于＾１Ｇ４→＾３Ｈ