共轭有机高聚物PPQ薄膜的双光子吸收

在 532 nm波长处测量了共轭高聚物 PPQ薄膜的三阶光学非线性参数 ,发现其较强的非线性 (双光子 )吸收系数β≈ 0 . 59cm/ MW。其非线性折射率系数 n2 ≈ 9. 5× 10 -10 esu,认为这是双光子激发的纯电子响应。并对材料的品质因素进行了评估。     

孔隙地层探井中首波的共振与衰减的数值研究

通过对孔隙地层探井中第一类纵波(首波)的激发和传播特性进行了较为系统的数值研究,得到了首波具有一系列的共振峰激发谱。证明了孔隙地层探井中首波也具有共振与衰减特性,但与均匀固体地层探井中情况不同,其共振振幅随频率增加呈先增后减的趋势,油储参数-孔隙度φ和渗透率κ对共振频率的影响甚微,而对共振振幅的影响较大,随φ和κ的增大,共振振幅明显下降。     

橫觀各向同性弹性体的振动问题

-.引言 各向异性弹性体中平面波与表面波的传播虽经不少学者研究过,但是这类物体的一般振动问题却很少有人提起。本文的目的在于简化横观各向同性弹性体的振动问题的一般方程。採用与前文相同的方法,我们将位移用两个函数φ和F来表示,并且导得它们所适合的方程。φ可以用普通的波函数表示,但是在一般情况下F却不能用普通的波函数表示。     

2+1维SU(2)格点规范场胶球波函数的高阶RPA计算

采用无规相近似(RPA)耦合集团展开方法求解薛定谔本征值方程，计算高阶胶球波函数. 在计算中，用空心Wilson圈图作为试探波函数，对特殊Wilson圈图作近似处理，计算出的2+1维SU(2)格点规范场的六阶和七阶胶球波函数的μ0F和μ2F及相关参数z 在弱耦合区(β=4.8-9.6)出现较好的标度行为，七阶真空能量在整个区域(β=0.8-8.0)与六阶真空能量一致.     

Ge-Sb-Se硫系玻璃的折射率和热光系数

Ge-Sb-Se硫系玻璃被认为是极佳的红外传输材料和有潜力的非线性光学材料.在光学设计中,玻璃的线性折射率(n)及其热光系数(ζ)是关键技术参数.以预测和调控Ge-Sb-Se玻璃的n和ζ为目的,考察了玻璃的n,ζ,密度(d)和体积膨胀系数(β)与化学参数dSe和拓扑网络结构参数r的内在联系.研究发现,玻璃的n随d的增加而增大;ζ随β的增大而近似线性减小;β随dSe的减小或r的增大而减小;当Ge含量固定时, d随dSe的减小或r的增大而增大,当Sb含量固定时, d在dSe=0时具有最小值.基于实测d和n,拟合获得了Ge, Sb和Se元素在2—12μm波段的摩尔折射度(R_i),分别为R_(Ge)=10.16—10.50 cm~3/mol,RSb=16.71—17.08 cm~3/mol和RSe=11.15—11.21 cm~3/mol,根据d和R_i计算得到的n与实测值的偏差小于1%.基于实测ζ和β,拟合得到了Ge, Sb和Se元素在2—12μm波段的摩尔折射度温度系数(φ_i),分别为φ_(Ge)=21.1—22.6 ppm/K,φ_(Sb)=7.2—8.4 ppm/K和φ_(Se)=90.2—94.2 ppm/K,根据β和φ_i计算得到的ζ与实测值的偏差小于6 ppm/K.     

声波测井资料在储集层评价中的应用

本文通过简化Biot定义的弹性常数，得到了综合岩石纵、横波速度估算孔隙度的公式和识别岩。的公式．实例表明，本文公式不仅适用于纯地层，而且还适用于泥质地层．因此，就估算地层孔隙度i言，可以用本文公式来取代现有的经验公式．     

用力敏传感器测量乙醇水溶液的表面张力系数与浓度的关系

用硅压阻式力敏传感器测量了纯水、乙醇的表面张力系数，并测量了不同浓度的乙醇水溶液的表面张力系数，得到了乙醇水溶液的表面张力系数随浓度的变化曲线．     

任意倾斜层声速计算方法的研究

通过导出地层下边界倾斜角φ_m和该层声速V_m及其他预先确定的参数之间的关系式,就能在应用迭代法对Shah氏方程式求解的过程中,同时把V_m和φ_m作为迭代变量,从而改进了Zhang S·先前提出的求解方法,提高了地层声速及其边界倾斜角的计算精度。     

北京自由电子激光Wiggler中电子轨迹偏离的改进

提出了一种从实验上确定用于北京自由电子激光（ＢＦＥＬ）装置的Ｗｉｇｇｌｅｒ中ＮｄＦｅＢ矩形磁块的轨迹敏感系数β的方法．用β值来表征磁单块在Ｗｉｇｇｌｅｒ中对电子轨迹的贡献，并用此β值对磁块进行挑选，优化组合，可达到改进Ｗｉｇｇｌｅｒ对电子轨迹偏离的目的．     

C砷异噁唑环衍生物的结构、电子光谱和非线性光学性质的研究

应用半经验AM1量子化学方法研究了8种C60异噁唑环衍生物的结构，以AMl优化几何构型为基础，用ZINDO／CIS方法计算了目标分子的电子光谱．结果表明，异噁唑环的引入导致HOMO与LUMO间的能级差减小，C60母体与加成基团之间存在分子内电荷转移．计算所得电子光谱值与实验结果较吻合，几种化合物在400nm以上均产生非C60特征吸收峰，这些峰是电荷从加成基团向C60部分转移产生的．用FF／AM1方法计算了分子非线性光学系数α、β、γ值，在所得计算结果上推测了影响体系非线性光学系数效应的因素．     

任意两个相干态的叠加及其量子统计性质

研究了由两个任意相干态构成的叠加态｜ψ〉=a｜β〉+be^iφ｜mβe^iδ 〉的量子统计性质，结果表明此种叠加态普遍存在着压缩效应或光子反群聚效应.叠 加态的量子效应依赖于β²和振幅系数m，同时改变相干态间的位相差δ和叠加 系数间的位相差φ也将对叠加态的压缩效应或反群聚效应起着重要的作用. 关键词： 相干态 叠加态 压缩效应 反群聚效应     

齐次平衡法求解非线性SCHR绑DINGER方程

用齐次平衡法求解了非线性Ｓｃｈｒｄｉｎｇｅｒ方程ｉφｔ＋ａ１φｘｘ＋ａ２φ－ａ３｜φ｜２φ＝０,并讨论了解与方程系数的关系。     

齐次平衡法求解非线性SCHR(O)DINGER方程

用齐次平衡法求解了非线性Schr(O)dinger方程iφt+a1φxx+a2φ-a3|φ|2φ=0,并讨论了解与方程系数的关系.     

高温涡轮叶片三种内冷通道冷却性能的实验研究

本文用实验方法研究了高温涡轮叶片三种内冷通道的压力分布、冷热态流阻及局部换热系数分布．叶片前部分别采用径向光滑通道、集中冲击冷却和分散冲击冷却三种结构，叶片后部则分别采用三排φ3扰流柱和五排φ2扰流柱稠密布置两种结构．对这三种结构进行了冷却性能比较，提出了该类冷却通道的最佳结构．     

Nd~(3+)离子掺杂氧化物玻璃的光谱性质

高温熔融法制备了69.5B2O3-20Li2O-(10-χ)CaO-χPbO-0.5Nd2O3(χ=1,3,5,7,mol%)和68.5Li2O-(29-φ)CaO-φAl2O3-2La2O3-0.5Nd2O3(φ=3,7,10,15,mol%)玻璃,测量了玻璃样品的吸收和发射光谱(800nm激光二极管激发),从吸收光谱出发,应用Judd-Ofelt理论获得了Nd3+光学跃起的强度参数。根据强度参数和发射光谱,计算了Nd3+离子4F3/2→4I11/2跃迁的荧光发射截面σe。结果显示,在B2O3-Li2O-CaO-PbO-Nd2O3系统中随着CaO的减少和PbO的增加,Nd3+离子的强度参数Ω2增大,表明样品的对称性降低;强度参数Ω6也增大,说明玻璃样品中Nd-O键的共价性和键强降低;同时,Nd3+离子4F3/2→4I11/2跃迁的荧光发射截面σe的大小和荧光强度都减小。在Li2O-CaO-Al2O3-La2O3-Nd2O3系统中,随着CaO的减少和Al2O3的增加,Nd3+离子的强度参数Ω2减小,说明样品的对称性增加;强度参数Ω6减小,说明玻璃样品中Nd-O键的共价性和键强增强;同时,Nd3+离子4F3/2→4I11/2跃迁的荧光发射截面的大小和荧光强度也都减小。     

只用一个参比标样的X射线荧光光谱分析的经验系数法

前文曾推导出以表观活度系数法的参数β_(ij)和m_(ij)来表达的经验系数表达式,并利用这些表达式计算了化学成分。然而上述计算要求计算对纯元素的相对强度。本文在前文基础上,进一步推导出只用一个参比标样“a”的经验系数表达式: 利用上述表达式,仅需制备一个参比标样便可进行经验系数法的计算,这便大大简化了实验手续。为此,用BASIC语言编制了专用迭代程序。计算结果表明,与化学分析结果符合较好。     

格点定模SU（2）－Higgs模型的解析计算

对格点上基础表示的定模Ｈｉｇｇｓ场与ＳＵ（２）规范场耦合系统的相图进行解析计算至累积展开的第四级，用扫瞄确定变分参数的方法，得到与ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟很好符合的相图．计算了Ｎ＿τ＝１的有限温度情形下ＳＵ（２）－Ｈｉｇｇｓ系统和纯ＳＵ（２）模型的Ｐｏｌｙａｋｏｖ线＜Ｌ＞，对后者得到迄今最佳的近似解析结果βｃ。     

人听觉辨别阈和听阈的加龄变化

测定了不同年龄无耳病史受试者对重复短声的频率辨别阈(△f)、相位别阈（△φ）、强度辨别阈（△I）及对不同频率纯音的听阈（HT），分析了△f、△φ、△I及HT与年龄的关系。所选受试者年龄范围为17－67岁，重复短声的基准频率为500pps，听阈测试纯青的频率范围为500－8000Hz。40岁以后△f、△φ、△I及HT的加龄变化甚为明显；40岁以前则只△φ、△I及8kHz的HT经统计处理后可看出随年龄而增大的变化．以实验结果（N＝190）中50百分率的函数曲线为基础计算得各种辨别阈的加龄变化方程分别为：△f=0.0024X2－0.116X＋2.116（pps），△φ=0.0010X2－0．050X＋1.343（度）及△I＝0．0004X2-0．0163X＋0．455（dB）．听阈（8kHz）的为HT=0.0424X2－2,15X＋34.94（dBnHL）。     

Cs(8S -4F)-Ar，H2的碰撞能量转移

利用脉冲激光器双光子激发Cs-H2（或Ar）样品池中的Cs原子至8S态,研究了Cs(8S)+M→Cs(4F)+M ,(M= H2,Ar)碰撞能量转移和Cs(4F)+H2→CsH+H反应过程,建立了二能级模型的速率方程组。在不同的Ar密度下测量直接8S→6P与敏化4F→5D积分荧光强度比,得到8S→4F转移速率系数5.3×10-12cm3s-1和4F态的猝灭速率系数4.4×10-13cm3s-1。用相同的方法测得Cs－H2中8S→4F的转移速率系数为1.0×10-9cm3s-1,而4F态的猝灭速率系数1.3×10-10cm3s-1比Cs－Ar中大得多,它是反应与非反应速率系数之和。利用实验数据确定非反应速率系数为8.3×10-11cm3s-1,得出Cs（4F）与H2的反应截面为(2.0±0.8)×10-16cm3s-1。与已有的其它实验结果比较,Cs各激发态与H2的反应活动性顺序为7P>4F>6D>8S。     

铟与4,5—二羟基—1,3—苯二磺酸配合显色反应热力学摩尔吸？…

用分光光度法测定了在２０．０±０．１℃温度下,以ＮａＣｌＯ４为支持电解质的水溶液中,Ｔｉｒｏｎ与高价铟离子形成配合物１：１显色反应的热力学摩尔吸收光系数,考察了ａ值对摩尔吸光系数与溶液离子强度效应的纯性关系的影响,测得ａ＝６．５时的势和学摩尔吸光系数,其ｌｏｇε°＝３．６９。