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本文采用π-核的Iso-elastic散射光学位框架,在纯核子机制下,考虑了核子关联,利用固定散射中心的场论方法微观地计算了二级光学位,并由此研究了到同位旋相似态的π-核双电荷交换(DIAS DCX)反应.本文计算的能区是:入射π介子的动能处于0~300MeV之间,在计算中同时考虑了π-核子散射振幅中s、p波分量的贡献. 相似文献
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在DWBA的框架下,利用包括多核子效应的等效跃迁矩阵元和扭曲光学势,在程函扭曲下计算165MeV的π+在13C上引起的到达同位旋相似态的微分截面,13C(π+,π0)13N(IAS)反应的零度激发函数.讨论了朝前微分截面的A依赖关系. 相似文献
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中能区反质子与核的非弹性散射 总被引:1,自引:0,他引:1
运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区12C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果. 相似文献
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本文在两核子吸收机制下讨论了B(π~ ,d)C反应,导出了S-波πN相互作用下的(π~ ,d)反应截面的公式.并在平面波近似下计算了~(12)C(π d)~(10)C(0~ ,2~ )的微分截面.结果表明了氘核D-波分量的重要性;中子对空间反对称的结构与对称性的结构对截面的贡献处于同等重要的地位. 相似文献
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研究镜核之间的反质子与原子核的电荷交换反应. 在扭曲波冲量近似下,用严格的分波法分析反质子能量是179.7MeV和46.8MeV下13N(p,n)13C和15O(p,n)15N可能到达的能态的微分截面. 并指出同位族相似态跃迁与非相似态跃迁的差异. 相似文献
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本文从解析性和么正性出发,对具有共振行为的π-π散射分波振幅的形式作了普遍的讨论。理论中包含了一个标志与Breit-Wigner共振形式偏离的函数F(l)I)(v),当F(l)I)(v)=1时,振幅恰好具有Breit-Wigner共振形式。具体计算表明,这个函数与1有一定的偏离。利用ND-1方法、交叉对称性、ρ与f0的Bootstrap近似,将所得到的振幅与-90的共振解。计算中考虑了非弹性过程和负半轴色散积分的贡献。计算结果得到,对于J=1,I=1态,vR=6.4,Г1=0.12;对于J=2,I=0态,v(R2)=20,Г2=0.016。这相当于mρ=762MeV,mf0=1283MeV,ρ的半宽度约为45MeV。它们与目前的实验数据是很好符合的。 相似文献
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较低能区质子与核弹性散射相对论性的研究 总被引:1,自引:1,他引:0
在能量低于300MeV的能区中讨论了含有罗仑兹不变性的相对论性光学势.并用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的Dirac方程.对质子在300—65MeV能区中与40Ca核作计算并与弹性散射微分截面dσ/dΩ,分析本领Ay(θ)和自旋转动函数Q(θ)的实验结果比较.看到改进了的相对论性光学势与这些实验值符合甚好. 相似文献
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利用色散关系研究了弱电流不守恒情况下的π→π~0 e v衰变过程。在对π—π散射相移作了一些假定后,证明了π、π中间态的贡献很小。在N、N中间态项中出现的N、N湮灭矩阵元用Chew-Ball理论及湮灭实验估计,同时出现的核子弱作用形状因子又用色散关系计算,证明了N、N中间态对它的贡献很小,计算了π、π中间态对它的贡献。根据现有N、N湮灭实验估计,π→π~0 e v过程的衰变几率<6×10~(-4)秒~(-1)。 相似文献
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考虑核间相互作用,利用修正的库仑玻恩模型(MCB-PT)计算了入射能量为16 MeV 的O7+碰撞氦单电离的全微分截面,并将计算结果与最近的实验数据和三体库仑波(3C)模型及含核间相互作用的连续扭曲波程函初态 (CDW-EIS-PT)模型所得结果进行了比较,发现MCB-PT理论结果在中间动量转移条件下binary峰的位置与实验结果符合得很好,且位于动量转移的方向上。此外,分析了扭曲效应对全微分截面的影响,表明随着动量转移的增加,扭曲效应更加明显。 相似文献
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考虑核间相互作用,利用修正的库仑玻恩模型(MCB-PT)计算了入射能量为16 MeV 的O7+碰撞氦单电离的全微分截面,并将计算结果与最近的实验数据和三体库仑波(3C)模型及含核间相互作用的连续扭曲波程函初态 (CDW-EIS-PT)模型所得结果进行了比较,发现MCB-PT理论结果在中间动量转移条件下binary峰的位置与实验结果符合得很好,且位于动量转移的方向上。此外,分析了扭曲效应对全微分截面的影响,表明随着动量转移的增加,扭曲效应更加明显。 相似文献
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本文在E_d=0.1—2.5MeV能量范围内,研究了Be~9(d,p_0)Be~(10)(0),Be~9(d,p_1)Be~(10)(3.368MeV),Be~9(d,t_0)Be~8(0),Be~9(d,α_0)Li~7(0)及Be~9(d,α_1)Li~7(0.478MeV)诸反应。在E_d=0.150,0.220,0.401,0.706,1.005,1.301,1.484,1.750,2.000,2.250和2.500MeV共十一个能量上分别测量了这五群出射粒子在θ_L=10—155°区间的角分布。在θ_L=135°,E_d=0.1—2.5MeV,在θ_L=95°,E_d=0.1—2.2MeV,和在θ_L=112.5°,E_d=0.5—2.5MeV测量了Be~9(d,p_0)Be~(10)的激发函数。在θ_L=135°和112.5°,E_d=1.2MeV,用较厚靶(100—300μg/cm~2)测量了Be~9(d,p_0)Be~(10)(0)反应的截面绝对值,结果为σ_p_0(θ_L=135°)=1.60mb/sr,σ_p_0(θ_L=112.5°)=1.55mb/sr。这样就得到了在此能区内,这五群出射粒子的截面情况。对所得结果进行了一些讨论。 相似文献