Λ超核9Be、6Be和10Be的动力学结构

本文在α集团模型下,利用谐振子基展开和广义Talmi-Moshinsky交换,完成了对Λ超核⁹Be、⁶Be和¹⁰Be能谱的变分计算,借助统一的α-α、Λ-Λ势和修正的Λ-α势,使⁹Be、⁶Be和¹⁰Be能级得到自洽的描述.此外,对上述三个Λ超核的结构和粒子间的关联也作了研究和分析,得到一些有意义的结果.     

基于手征SU(3)夸克集团模型的YN相互作用和轻超核研究

采用基于手征SU(3)夸克集团模型的YN相互作用位,计算了轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的能谱.结果显示,近似的等效定域ΛN相互作用位不能给出正确的超核结合能,而非定域ΛN位能给出超核5ΛHe结合能的合理范围以及超核4ΛHe和4ΛH能级的正确顺序.这表明YN相互作用的非定域性起着重要的作用.计算中采用了2套模型参数,计算结果正好给出实验值的上下限.这表明超核的实验数据可以提供更多的信息来进一步约束YN相互作用,以弥补YN散射实验数据的不足.利用超核实验数据来优化选择YN相互作用参数是有可能做得到的.     

N、Δ重子谱计算中高组态混合效应的影响

本文在Ｎ≤６的组态空间里对Ｎ、Δ能谱重新进行了计算，着重考查高组态的混合效应对能谱的影响．结果表明：计算的收敛性很好；在采用适当形式的禁闭位的前提下，高组态的引入可以使某些能级的计算得到明显改善．     

K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Elikonal近似的框架下, 用K^±N散射分波相移和^40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K^±与^40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, ⁴⁰Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H.F. 计算相容的, 并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

π±和K±介子在Ca原子核上的非弹性散射

用KMT多次散射展开的一级顶项和程函扭曲波冲量近似, 并采用拟合电子非弹性散射实验的跃迁密度, 研究了正负π介子在Ca核上的非弹性散射, 同时预言了K^±介子在Ca上的非弹性散射.     

K~±介子与~(40-48)Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Eikonal近似的框架下,用K±N散射分波相移和~(40-48)Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K~±与~(40-48)Ca的弹性散射微分截面;在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上,通过调整中子分布函数的参数,改善了理论计算值与实验值的符合.结果表明,~(40)Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度.这是与H.F.计算相容的,并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

100—300MeV3He(π－,n)2H反应的微观描述

本文将G.E.Brown等研究π^－核散射的Isobar模型推广应用到中能(π,N)反应的描述上,用唯象近似方法处理多体效应, 探讨了非表态修正、核子关联波函数以及出射核子扭曲效应对反应微分截面的影响, 计算了100—300MeV³He(π^－,n)²H反应角分布, 所得结果与实验基本一致.     

100—300MeV~3He(π~-,n)~2H反应的微观描述

本文将G.E.Brown等研究π-核散射的Isobar模型推广应用到中能(π,N)反应的描述上,用唯象近似方法处理多体效应,探讨了非静态修正、核子关联波函数以及出射核子扭曲效应对反应微分截面的影响,计算了100-300MeV~3He(π~-,n)~2H反应角分布,所得结果与实验基本一致。     

π~±和K~±介子在Ca原子核上的非弹性散射

用KMT多次散射展开的一级项和程函扭曲波冲量近似,并采用拟合电子非弹性散射实验的跃迁密度,研究了正负π介子在Ca核上的非弹性散射,同时预言了K~±介子在Ca上的非弹性散射.     

∧超核_∧~9Be、_(∧∧)~6He和_(∧∧)~(10)Be的动力学结构

本文在α集团模型下,利用谐振子基展开和广义Talmi-Moshinsky变换,完成了对Λ超核_Λ~9Be、_(ΛΛ)~6He和_(ΛΛ)~(10)Be能谱的变分计算.借助统一的α-α、Λ-Λ势和修正的Λ-α势,使_Λ~9Bc、_(ΛΛ)~6He和_(ΛΛ)~(10)Be的能级得到自洽的描述.此外,对上述三个Λ超核的结构和粒子间的关联也作了研究和分析,得到一些有意义的结果.