能斯特定理与黑洞的普朗克绝对熵

考虑Kerr黑洞内视界处的热性质后,给出了Bekenstein-Smarr公式的新形式,重新定义了黑洞熵.黑洞温度趋于绝对零度时,新定义的黑洞熵一定趋于零.它满足能斯特定理,可视为黑洞的普朗克绝对熵. 关键词：     

克尔-纽曼-反德西特黑洞的有效热力学性质

首先分析Reissner-Nordstrm-反de Sitter黑洞的有效左系统和右系统的热力学性质,然后分析更一般的克尔-纽曼-反德西特(KN-AdS)黑洞的情况,计算其相应的左系统和右系统的有效热力学量.在极限情况下,KN-AdS黑洞的有效热力学右系统满足能斯特定理,但有效左系统是一个有限温度系统. 关键词： 克尔-纽曼-反德西特黑洞 有效系统 极限情况 能斯特定理     

Kim黑洞熵与能斯特定理

从Kim时空背景下的Klein-Gordon方程出发,利用brick-wall方法计算标量场的自由能和熵.得到标量场的熵不仅与黑洞的外视界面积有关,而且也是内视界面积的函数.所得结论,当取某种近似时,可得到熵只与外视界面积成正比的关系.并且表明,用内外视界位置参量表达的熵,在黑洞辐射温度趋于绝对零度时,黑洞的熵也趋于零,它满足能斯特定理,可视为黑洞的普朗克绝对熵 关键词： brick-wall方法 黑洞熵 能斯特定理     

n维体系的性质

讨论了n维空间能谱ε=ap’的麦克斯韦速度分布律和n维情况固体热容量以及n维情况斯特藩一玻尔兹曼定律,并得出结论：麦克斯韦速度分布律、n维情况固体热容量及n维情况斯特藩-玻尔兹曼定律都与维度及态密度有关．     

Reissner-Nordstrom几何中标量场的统计熵与能斯特定理

从Reissner-Nordstrom时空背景下的Klein-Gordon方程出发,利用改进的brick-wall方法膜模型,计算黑洞背景下标量场的自由能和熵.得到标量场的熵是由两部分组成的,根据熵是广延量的性质,得到黑洞熵是由两个子热力学系统贡献的.在此基础上给出了新的Bekenstein-Smarr公式.结果表明,用两个子热力学系统表达的熵,当黑洞的辐射温度趋于绝对零度时,黑洞的熵也趋于零,它满足能斯特定理,可视为黑洞的普朗克绝对熵. 关键词： brick-wall方法 膜模型 黑洞熵 能斯特定理     

高斯分布的直接推导

概率论里的中心极限定理认为:如果一个随机现象由众多的随机因素所引起,每一因素在总的变化里起着不显著的作用,则描述这个随机现象的随机变量近似地服从正态分布.该定理在实验误差理论中占有重要的地位,但其证明很复杂.本文从直观的数学模型出发,利用斯特令公式,直接得到高斯分布.其特点是直观、简单、物理意义清晰.数学模型的建立以抛掷硬币为例,如果抛掷 N 次,则恰有 N 次出现正面的几率 P_N 为     

Sen黑洞熵与能斯特定理

避开求解黑洞背景下波动方程的困难,应用量子统计方法,直接求解轴对称Sen黑洞背景下Bose场和Fermi场的配分函数.然后利用改进的 brick-wall 方法-膜模型,计算黑洞背景下Bose场和Fermi场的熵.得到黑洞熵不但与黑洞的外视界面积有关，而且也是内视界面积的函数.在所得结论中不存在对数发散项与舍去项,也不存在黑洞视界外标量场或Dirac场为什么是黑洞熵疑难,并且给出粒子的自旋简并度对黑洞熵的影响. 当黑洞的辐射温度趋于绝对零度时,由黑洞内外视界面积决定的黑洞熵也趋于零,它满足能斯特定理,可视 关键词： 膜模型 黑洞熵 能斯特定理     

光学成象中的矩阵方法(Ⅱ)──ABCD定理的应用和举例

单球面、平面镜和薄透镜是人们熟悉的光学元件.我们根据球面折射矩阵,利用ABCD定理,导出它们的成象规律,以此作为该矩阵方法的一个应用.一.单球面 1.焦距公式 如图 6所示,∑为折射球面,前后介质的折射率分别为n0和ni,由式(8),其光线变换矩阵是根据 ABCD定理式(13)Ri=AR0+B/CR0+D　　　(20)由 Ri=-∞,S0=R0=f0和R0=∞,Si=—Ri=fi,可得到物像空间的焦距公式两者之比 f0/fi=n0/ni　　(22)2.物像方程 将(21)和(22)代入(19)式,有 利用( 20),并考虑到 SO— R。, S;—一R;,可得 到折射球面的高斯公式 由图6,傍轴物POQ。的共轭像是P;Q;…     

能斯特（Nernst,Walther Hermann,1864-1941）德国物理学家（Physicist，Germany）

能斯特曾在瑞士、奥地利格拉茨和维尔茨堡等大学学习，1886年获博士学位。1887年在莱比锡大学做奥斯特瓦尔德的助手。1894年任格廷根大学首席物理化学教授。1905-1924年，任柏林大学物理化学教授。1932年当选为英国皇家学会会员。他于1906年提出了所谓“热定理”（即热力学第三定律），断言绝对零度不可能达到。证明热定理可以用于从热化学数据直接计算范托夫方程中的平衡常数K。     

Cu_3N弹性和热力学性质的第一性原理研究

利用基于密度泛函理论的第一性原理全势线性缀加平面波方法,研究了立方反ReO3结构Cu3N在零温(0K)零压下的平衡晶格常数、体弹模量及其对压强的一阶导数,计算结果与其他实验及理论结果基本相符.同时得出Cu3N的弹性常数,Poisson比等,并分析出Cu3N在零温零压下是稳定的.通过准谐Debye模型计算Cu3N的热力学性质,得到了Cu3N的晶格常数、等压比热容、等容比热容、热胀系数与温度和压强之间的关系,同时计算出不同温度不同压强下其体弹模量及Debye温度的值。     

ηc和χc强衰变的有限顶角修正及αs(mc)的确定

计算了ηc 和 χc 两胶子衰变宽度的有限顶角展开的修正 .通过数值计算 ,得到ηc,χc0 和 χc2 的零程近似的修正因子分别为 :γ =1 .3 2 ,1 .45和 1 .2 6,利用衰变宽度Γ( ηc→ 2g)抽出强耦合参数αs(mc) =0 .2 8± 0 .0 5,这个值与Γ(J/ ψ→ 3g)强衰变的顶角修正得到的结果一致 .而Γ( ηc→ 2g)的有限顶角修正没有Γ(J/ ψ→ 3g)大 .     

《网络拓扑学与关系式P=m n-1的证明》一文的更正

我在本刊1985年第3期发表的、网络拓扑学与关系式p=m n-1的证明》一文,有两个地方需要更正. 第一,由于疏忽,在付印前重抄稿时少抄了定理9的征明及定理10的命题,使定理10的证明“张冠李戴”地成了定理9的“证明”.现把少抄的那段文字补写如下(应插于第12页右侧第10行与11行之间):(补)证;每一单链回路的电压方程含有一个不出现于其他单链回路方程中的链电流,故彼此独立. 定理10:任何多链回路的电压方程都可由单链回路方程组导出,因此独立的回路方程数m=p-n 1(补完) 第二,文中倒数第二段实际上肯定了“使每一回路含有至少一条新支路”是回路方…     

各向异性介质的布儒斯特角

对以折射率椭球的主轴为坐标轴的特定取向的各向异性晶体，导出起偏角的表示式，说明布儒斯特定律已不适用于各向异性的介质；并根据材料中极化矢量Ｐ′的方向进一步阐明对任意取向的各向异性材料通常不存在能产生线性偏振反射光的起偏角     

带电粒子系统在双外场中的高温弱简并效应

用Thomas-Fermi半经典统计理论和方法,研究处于匀强电场加谐振场约束的带电粒子系统的热力学性质.首先导出外场约束下带电粒子系统的量子状态数密度,进而给出高温弱简并情况下带电粒子系统的化学势、内能和热容量的解析式,并分析电场和谐振场对系统化学势、内能和热容量的具体影响. 研究结果表明,带电粒子系统在双外场约束下具有高温弱简并效应. 关键词： 带电粒子 匀强电场 谐振场 高温弱简并效应     

分布函数在容器壁上的取值以及由此引起的问题

普遍认为分布函数f在容器壁上的取值为零,如果情况确实如此,则平衡分布函数在容器壁上将不连续,从而会产生不合理的结果.分析指出了在证明H定理时不应假定f在容器壁上为零.     

弯液面处的附加压强

由实验可知,在弯液面处存在着附加压强.那么,弯液面处附加压强的规律是什么,它在实际问题中又如何应用呢? 对于平液面,根据静止液体内部的压强公式P=p0+ρgn,式中凡为平液面外的压强,ρ为液体的密度,g为重力加速度,h为液体内部某点的深度,在h→0处,即平液面处,则△p=p-p0→0,这说明压强在平液面处是连续变化的. 对于弯液面,在h→0处,△p=p-p0≠0.通常将弯液面处△p=p-p0称为附加压强,它是由于液体的表面张力产生的.其大小由液体的表面张力系数和液面的弯曲程度决定.这说明压强在弯液面处是不连续变化的.对于给定液体,其附加压强的大小就仅…     

从有限热源获得最大功率输出时的循环效率

本文讨论从有限热容量的热源吸热的循环在最大功率输出时的效率.首先考虑单一的卡诺循环(即由两个绝热和两个等温过程组成的循环),其高温热源的热容量有限,而功率输出达极大值的情况,其次考虑这情况下一系列的连续卡诺循环.分别导出了这两种情况下循环的效率。     

玻璃化液体中构型熵与展宽弛豫函数关系的研究

运用Adam Gibbs关于构型重排区域的构型熵理论和极值动力学模型得到的弛豫时间的理论公式,提出了KWW型弛豫函数中的非指数展宽因子等于液体中构型重排区域的相对构型熵;并与一个构型重排区域内构型变换的临界分子数成反比,从而赋予了展宽因子新的关于玻璃化结构的物理意义,建立了结构弛豫与构型熵之间的关联.为了消除Vogel Fulcher Tamann方程拟合粘度实验数据在高温区的偏差,用温度的高阶项修正展宽因子与温度的关系,其结果在低于200K时符合得很好,其修正项等效于等压与等容热容量之差对构型熵的修正.     

SiX2(X=H,F)分子的结构与势能函数

应用QCISD/6-311++G(3df,3pd)和B3P86/6-311++G(3d2f)对SiH2,SiF2的结构进行了优化,优化出SiH2分子的稳定构型为C2v,电子态为1A1,其平衡核间距Re=0.15149 nm、键角∠HSiH=92.5025°,离解能为3.7098 eV.SiF2分子的稳定构型为C2v,电子态为1A1,其平衡核间距Re=0.16014 nm、键角∠FSiF=100.7079°、离解能为14.1391eV.并对它们的力常数及谐振频率进行了进一步的计算.在推断出SiX2(X=H,F)的离解极限的基础上,应用多体展式理论方法,导出了基态SiX:(X=H,F)分子的解析势能函数,该势能表面准确地再现了SiX:(X=H,F)分子的结构特征和能量变化.分析讨论势能面的静态特征时得到SiH+H-SiH2反应中存在鞍点,活化能为192.971 kJ/mol,为有阈能的反应.而SiF+F→SiF2反应中没有鞍点,是无阈能的反应.     

氢化铒高温高压下的弹性及热力学性质

利用第一性原理平面波赝势密度泛函理论, 并结合准谐德拜模型, 计算了立方萤石结构ErH2在不同温度和压强下的体积、热膨胀系数、体弹模量和等体热容等弹性性质及热力学性质。在温度高于1 100 K的条件下,计算出的等体热容趋近于Dulong-Petit极限。得到了绝对零度、零压强下ErH2的该结构的晶格常数为0.523 2 nm,与实验值0.523 0 nm非常接近。由不同的原胞体积得出了该体系的单点能与原胞体积的关系的数据;从计算出的高压下的弹性常数,根据立方晶系的力学稳定性条件,推断出立方萤石结构ErH2的相变压力约为20 GPa。