作用表示波动方程中与面有关项

这篇短文的内容是:(i)对於量子场论中的i(δψ[σ])/(δσ(x))=V(x,σ)ψ[σ] 如何由寻常的“曲面上的薛定谔方程”导出,作一个较严格的讨论,以及 (ii)讨论上式中的V(x,σ)在什么条件下不包含有σ。我们证明了所需的条件是 (?L^I)/(?φ_μ) (?L^I)/(?φ_ν)=(?²L)/(?φ_μ?φ_ν)F(φ,φ_ρ),式中L,L^I代表总拉格朗日及作用拉格朗日,φ代表场量,φ_μ代表φ/x^μ,F(φ,φ_ρ)代表φ及φ_μ的一个任意函数。     

具有交叉对称的李模型下的非弹性振幅

在具有交叉对称的李模型中,写出了非弹性振幅的积分方程组,它们是Omne氏型的。在已知弹性振幅时,这积分方程组是可解的。在适当地写出这方程组时,可证明非齐次项是小的(在某些区域内),因而使解也有取小值的可能。     

交换子的积分表示

在中间态最低质量不为零的情形下,求出了双交换子的积分表示的一个可能形式。在最低质量取为零时,它化为Dyson的结果。又讨论了如何简单地自积分表示求出色散关系。     

宇称守恒定律是怎样被动摇的

自从本年度二月二十三日的人民日报登载了于敏同志所作的一篇报道(题目与本文相同),报道了我国留美科学家李政道、杨振宁二位教授如何怀疑了宇称守恒定律的有效性,以及他们的理论如何为我国另一位留美科学家吴健雄副教授所证实后,这个问题引起了我国物理学界的广泛重视。这篇短文的目的,便是     

在经典电动力学中纵场的消除

在量子电动力学中消除电磁场的纵部分,是人所共知的;在那里在消除纵部分的过程中,我们曾利用在波函数上洛伦茲条件受到了满足的事实。因此我们可以想像在经典电动力学中,直接地援用一个寻常的“变数的切触变换”去消除纵部分,是有困难的,事实上,当Heitler企图在经典电动力学中用一个切触变换去消除纵场时,这个变换显得极“奇异”:在他的计算中,原来应该表出新     

Н.Н.Боголюбов,И.М.Лифшиц研究工作的简单介绍

由於本人对於金属物理所知极少,对於苏联科学家在此方面的工作亦未尝仔细学习,所以下面的简单介绍极不全面,并且也可能带有错误,乞大家指正。 报告分三部分,一为的二次量子化的近似理论[附带介绍他在处理简并(degenerate)系统的微擾论时所用的方法],一为他的一篇关於超导理论的论文的大体内容,一为研究金属在磁场下的性质的工作的一些情形。最末一部分还将由高联佩同志作补充报告。     

色散关系的简单证明

在此短文中,我们给色散关系一个简单的但不严格的证明。证明的方法为将因果振幅对中间态展开,分别研究能量分母及相应的分子的解析性。能量分母的解析性是较显然的。至于分子的解析性的证明,我们先研究μ²换为—p²时的相应量(μ为介子质量,p为核子在Breit坐标系中的动量,介子核子散射为我们所考虑的具体对象),研究其解析性,通过一个变数的变换而达到我们证明的目的。在此方法中,p²可以大至M²—μ²,M为核子质量。我们也考虑了在位场散射中相位移η(k)的解析开拓问题,证明了如果位能在r→∞处形如e^-αr(a>0),则η(k)可以开拓至|Imk|<1/2α的区域。     

量子系统的Ergodlc定理

在Klein的一篇论文中,他指出了当量子系统的ergodic定理成立时,所有的运动积分R必须满足以下的条件:sumfrom r″to (α′γ″|R|β′γ″=常数δ_α′β′, (1) 式中α′,β′,…等代表我们所研究的系统的态,γ″,ρ″…等代表舆我们的系统共同平衡的外界的态。在这篇短文中,我们指出:Klein的讨论在一点是可以怀疑的,而用了另一个方法来讨论ergodic定理。这样,我们证明了(1)式只是在引入另一个假定——外界各态有同一个几率——后才是充分的,而在一般情形下,我们须要更强的条件,例如(α′ρ″|R|β′γ″)=常数δ_α′β′δ_ρ″γ″。(2)以上相当於没有运动积分的情形。有运动积分的情形也在本文中作了讨论。     

在微扰论中的Regge割线

本文用微扰论研究了一个s道的梯形图在动量输送t变大及几个外质量也变大时(～t^1/2)的渐近性质。又用了微扰论直接研究了当一个s道的梯形图与一个寻常极点平行地结合时整个振幅在t道的虚部的渐近性质应如何变化,证明了如果上述组合图所产生的s道分波振幅具有Regge割线,则割线开端必须较现有理论所给出的位置为左。     

含有高次微商的量子理论

这篇短文比较了两种含有高次微商的量子理论。一个是在某些情形下可用的,它将变数q表为许多适合二阶方程的Q的线性组合,而在量子化时,各个Q分别地被量子化。另一个是先将q的运动方程正则化,再引入量子条件。我们证明了两个理论,无论就各种量的对易关系而言,或就总哈密顿而言,是等效的。