北京谱仪Ⅱ顶点探测器的径迹重建

描述了采用模式识别方法的北京谱仪Ⅱ顶点探测器径迹重建软件系统─—VCJULI.经过蒙特卡罗和真实数据的运行检查,证明该程序能对顶点探测器的径迹给出较好的空间分辨和径迹寻找效率.     

用于北京谱仪Ⅱ主漂移室径迹重建的一种新方法

介绍了一种新的主漂移室径迹重建软件DCJULIE,阐述了在径迹重建中模式识别方法的原理和技巧. 经过蒙特卡罗和真实数据的运行和检查,证明了软件的可靠性.     

J/φ辐射衰变产物自旋宇称分析的实验方法

利用蒙特卡罗数据研究、讨论了J/φ辐射衰变产物自旋宇称的测定方法.作为一个例子,引用了J/φ→γθ(1720),θ(1720)→K~+K~-过程的计算结果,并对该方法的适用范围进行了探讨.     

过程e~+e~-→J/ψ→γB,B→P_1P_2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e~+e~-→J/ψ→γB,B→P_1P_2的螺旋性形式(HF)~[1]和等效相互作用形式(EIF)~[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f_2(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

北京谱仪的简化蒙特卡罗模拟

采用一种将探测器性能函数化继而直接将高能粒子的运动学量模糊化成模拟测量值的蒙特卡罗方法, 完成了名为BESMC的蒙特卡罗模拟程序. 它可以研究正负电子对撞终态的多重数、粒子种类和四动量的分布, 并考察北京谱仪对这些终态的响应. 为论证北京谱仪总体设计的合理性以及探讨北京谱仪的物理选题提供了手段.     

J/ψ辐射衰变产物自旋宇称分析的实验方法

利用蒙特卡罗数据研究、讨论了J/ψ辐射衰变产生物自旋宇称的测定方法.作为一个例子,引用了J/ψ→γθ(1720),θ(1720)→K⁺K^－过程的计算结果,并对该方法的适用范围进行了探讨.     

e+e－→J/ψ→γB,B→P1P2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂的螺旋性形式(HF)^[1]和等效相互作用形式(EIF)^[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f₂(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

测定J/ψ辐射衰变产物自旋宇称方法的灵敏区研究

当J/ψ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布W_J.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区; 2)θ(1720)的自旋宇称是2⁺还是0⁺尚不能最后肯定; 3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0⁺的可能性.     

测定J/ψ辐射衰变产物自旋宇称方法的灵敏区研究

当J/φ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布W_J.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区;2)θ(1720)的自旋宇称是2~(++)还是0~(++)尚不能最后肯定;3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0~(++)的可能性.     

深切怀念吴健雄教授

 题图：１９９０年６月吴健雄、袁家骝回国时和严武光在人大会堂交谈．听到吴健雄教授逝世的消息,悲痛万分。吴教授的逝世是我万没想到的,与她仅有的几次接触历历在目,谨写此文以表对她深深地怀念,这里着重回忆她对年青后辈的关怀,虽然只是一个侧面,也足以展示这位大师难忘而感人的风采。我第一次听到吴健雄的名字是被派往列宁格勒大学学习物理时。那一天,５００人的大阶梯教室挤得满满的,报告题目是“奇异粒子和宇称不守恒实验”,报告人是列大一位搞实验的名教授。报告由τ－θ之谜开始,讲到李杨的假说和著名的吴健雄实验。报告人对李杨假说非常推崇,对吴的实验以及后人的大量证实更是大加赞扬。