The 2CH excitation band in C2H2–N2O and 2CH+torsion combination bands in C2H2–N2O and C2H2–CO2

A preliminary analysis of the 2CH excitation band in C₂H₂–N₂O in the 1.5 µm range (K. Didriche, C. Lauzin, P. Macko, M. Herman and W.J. Lafferty, Chem. Phys. Letters 469, 35 (2009).), only considering 117 low J-, and K_a - vibration-rotation lines, is significantly extended thanks to the analysis of new spectra including very regular series of lines with J/K_a up to 31/15. 1271 b-type lines were assigned. Perturbations are briefly discussed. The rotational temperature in the experiments is estimated to be 20?K and the upper state mean half-time is 1.6?ns for non perturbed levels. The previous analyses of the 2CH + torsion band in C₂H₂–N₂O and in C₂H₂–CO₂ (C. Lauzin, K. Didriche, T. Földes and M. Herman, Mol. Phys. 109, 2105 (2011).), are also extended to include 286 and 234 lines, respectively, also correcting for calibration errors. New rotational constants are obtained using a rigid rotor Hamiltonian by simultaneously fitting the ground, 2CH and 2CH + torsion states in C₂H₂–N₂O, and the latter state, only, in C₂H₂–CO₂.     

Kinetic Phase Transition in A2 ＋ 2B2 → 2B2A Reaction System with Particle Diffusion

A lattice gas model is presented for the A2 ＋2B2 → 2B2A reaction system with particle diffusion in two dimensions. In the model, B2 dissociates in the random dimer-filling mechanism and A2 dissociates in the end-on dimer filling mechanism. A reactive window appears and the system exhibits a continuous phase transition from a reactive state to a ＂B ＋ vacancy＂ covered state with infinitely many absorbing states. When the diffusion of particle B is considered, there are only two absorbing states. It is found that the critical behavior of the continuous phase transition changes from the directed percolation （DP） class to the pair contact process with diffusion （PCPD） class.     

Eu2+,Mn2+在BaZnP2O7中的发光及Eu2+→Mn2+能量传递

采用高温固相法合成了BaZnP2 01:Eu2 ,Mn2 荧光粉,并对其发光性质及Eu2 对Mn2 的能量传递机理进行了研究.Eu2 和Mn2 在380 am和670 nm的发射峰分别由Eu2 的5d-14f跃迁和Mn2 的4T1(4G)-6A1(6S)跃迁产生.Eu2 对Mn2 的发光有很强的敏化作用,根据Dexter电多极相互作用的能量传递概率公式,判断出BaZnP2O7中Eu2 对Mn2 的能量传递属于电偶极-电四极相互作用引起的共振能量传递.     

SystematicDiscrepancyoftheEnthalpiesofFormationBetweentheG2TheoreticalandtheExperimentalValuesforO＋2

Ｋｅｙｗｏｒｄｓ：ＳｙｓｔｅｍａｔｉｃＤｉｓｃｒｅｐａｎｃｙＥｎｔｈａｌｐｙＧ２ＥｘｐｅｒｉｍｅｎｔＩｎｔｒｏｄｕｃｅｄｂｙＰｏｐｌｅａｎｄｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ〔１－４〕，ｔｈｅｗｅｌｋｎｏｗｎＧ２ａｂｉｎｉｔｉｏｐｒｏｃｅｄｕｒｅ，ａｓａｒｅｌｉａ...     

Bi2Sr2CaCu2O8掺杂MgB2的磁通钉扎特性

为了研究超导材料中高温超导相颗粒的钉扎行为,在Ar气保护条件下,采用固相反应法制备了质量百分比为0,3,5和10%Bi2Sr2CaCu2O8含量的MgB2块状样品.用X射线衍射和扫描电子显微镜对样品进行了显微结构分析;用物理性能综合测试系统振动样品磁强计(最大磁场9T)测量了所有样品在不同磁场下的直流M(T)曲线,并测量了不同温度下的准静态磁化曲线,通过Bean临界态模型分析出Jc(H)曲线.随着掺杂量的增大掺杂后Tc基本不变,转变宽度略为增大;相比于未掺杂样品,掺杂量为3 wt%样品抗磁信号和临界电流密度有较大提高.显微结构分析结果表明,部分Bi2Sr2CaCu2O8分解为Cu2O和其它杂相,有部分Bi2Sr2CaCu2O8颗粒保留在样品内部,成为有效的钉扎中心.最后本文对超导体中的高温超导相颗粒的钉扎行为进行了分析.     

类锂离子2s2p2p^2S三激发态的能量和宽度

采用马鞍点变分方法和复数转动技术，计算了类锂离子２ｓ２ｐ２ｐ２Ｓ三激发共振态的能量，并运用截断变分方法得到能量改进量，以及计算了相对论效应、质量极化效应，从而获得了高精度的能量计算值。还计算了该系统的Ａｕｇｅｒ宽度，位移和辐射跃迁率。     

H_2、D_2及H_2/D_2混合气体受激拉曼特性研究

受激拉曼散射是扩展激光波长的重要方法,但是气体中非线性光学过程对受激拉曼光的影响非常复杂,实验研究受激拉曼光与气体气压及拉曼池耦合透镜焦距的关系是实际应用受激拉曼光的重要手段。设计了受激拉曼实验装置及其测量系统,采用Nd:YAG激光器的四倍频激光266 nm作为抽运源,活性气体(H2、D2及H2/D2混合气体)分别被密封在长为100 cm的拉曼管中,输出的拉曼激光由棱镜分光后用能量计采集保存用以研究拉曼散射特性。给出了H2、D2及H2/D2混合气体的各级Stokes和反Stokes受激拉曼激光能量与气体气压及透镜焦距的关系。获得了217.84~447.15 nm之间的12条激光谱线,有效地扩展了拉曼激光的应用范围。研究结果对气体受激拉曼光的实际应用具有十分重要的价值。     

Tl2Ba2CaCu2O8薄膜高温超导滤波器研制

开发了一种基于模型的高温超导滤波器仿真设计方法和一种紧凑的组群式G型谐振器结构,研制出了用于WCDMA系统上的带宽为20MHz中心频率为1950MHz的8阶高温超导滤波器.该滤波器由Tl2Ba2CaCu2O8薄膜制作而成,制作在LaAlO_3衬底上,尺寸大小仅为26mm×18mm.实测结果显示滤波器的最小插入损耗为0.25dB,带外抑制大于70dB,回波损耗好于-16dB,实测的滤波器带宽、中心频率以及边带陡峭度也与仿真设计结果吻合很好,验证了设计方法和制作工艺的准确性.     

单块晶体2×2光开关

利用晶体的双折射和全内双反射现象以及晶体的电光效应 ,设计了一种单块晶体集成的 2× 2光开关 ,将一个电光调制器和两个光束分束器集成到一块铌酸锂晶体上 ,实现了光束合束、偏振态调制和光束分束三种功能。根据这种光开关的工作原理 ,给出两种开关结构 ,一种是易于级联的垂直入射结构 ,另一种是有较低操作电压的倾斜入射结构 ,并对倾斜入射结构的光开关进行了制作和测试。实验结果表明 :这种集成结构的 2× 2光开关操作电压低 ,串扰小 ,能量损耗小 ,抗干扰 ,稳定可靠 ,适用于各种光学互连网络。     

Li2O-2B2O3熔体的物性研究

系统测量了四硼酸锂(Li2O-2B2O3)熔体的密度ρ、表面张力γ随着温度的变化规律,实验结果表明在1100K到1500K范围内Li2O-2B2O3高温熔体的密度和表面张力随着温度的升高均线性减小.通过实验数据拟合得出熔体密度与温度关系为ρ(T)=2.574-4.89×10-4T,熔点处LiO-2B2O3熔体的密度为1.992g/cm3;熔体表面张力与温度关系的拟合公式为γ=262.8-4.59×10-2T.     

HL-2Aװ��2MW���ӻ����������ϵͳ����

HL-2A装置电子回旋共振加热系统的主要指标是2MW/1s/68GHz,系统由4个单元组成,每个单元包括一只回旋管,微波传输系统,控制保护测量和冷却等子系统。通过对ECRH系统和回旋管的调试,每只管子微波输出功率500kW,脉冲宽度1s,四管并联运行时总输出功率达到1.63MW,系统使用效率高于80%。     

穴醚［2．2．2］的HgCl_2，CdCl_2及Cd（NO_3）_2配合物的红外

本文合成了穴醚［２．２．２］的ＨｇＣｌ２，ＣｄＣｌ２及Ｃｄ（ＮＯ３）２配合物，用元素分析数据确定了它们的化学组成，并对其红外和拉曼光谱进行了经验归属。基于这两组数据推测了配合物的结构。     

A study of the ground states of CaC2H2+,CaC2D2+ and CaC2H4+

1　ＩＮＴＲＯＤＵＣＴＩＯＮＭｅｔａｌ ｉｏｎｅｌｅｃｔｒｏｓｔａｔｉｃｉｎｔｅｒａｔｉｏｎｓａｒｅｎｕｍｅｒｏｕｓｉｎｃｈｅｍｉｃａｌｓｙｓｔｅｍｓａｎｄｈａｖｅｂｅｅｎｓｔｕｄｉｅｄｅｘｔｅｎｓｉｖｅｌｙ[1～ 15] .Ｓｐｅｃｉｆｉｃａｌｌｙ ,ｍｅｔａｌ ｃ     

Вращательно-колеБат ельная энергия плоск ойX 2 Y 2 Z 2 симметричной моле кулы

Czechoslovak Journal of Physics -     

类铍离子磁四极M2 2s2 1S0-2s2p 3 P2(Z=10-103)禁戒跃迁

利用全相对论多组态:Dirac-Fock方法系统地计算了高离化类铍离子的磁四极M2 2s2 1S0-2s2p3P2 (Z=10-103)自旋禁戒跃迁的能级间隔、跃迁概率和振子强度,计算中考虑了重要核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据以及理论值进行了比较,结果表明:高原子序数的高电荷离子(Z≥70)磁四极M2自旋禁戒跃迁几乎可以和中性原子的光学允许跃迁相比拟,不仅在天体等离子体中,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁四极自旋禁戒跃迁和其他自旋禁戒跃迁(磁偶极、电四极)一样不容忽视,在双电子复合、不透明度、自由程等理论计算中应该考虑其影响.     

高温超导Tl2Ba2CaCu2O8太赫兹超材料

利用两步法在LaAlO_3衬底上制备了Tl_2Ba_2CaCu_2O_8(Tl-2212)高温超导薄膜,并通过标准光刻和氩离子刻蚀技术制备了双开口环谐振器(DSRR)结构的超材料样品,利用太赫兹时域光谱系统对其进行了表征。分析了Tl-2212超材料在不同电场方向下的传输曲线,结合仿真结果,对DSRR结构的响应机理进行了研究,分别在常温和液氮温度下对该样品进行了具体测试。实验结果表明,超材料样品的谐振强度和谐振频率随着工作温度发生变化。由于超导薄膜复电导率的变化及其引起的动态电感的变化,Tl-2212超材料结构具有良好的开关性能。此外,还引入了偶极子耦合的概念和简单的二流体模型来定性地解释这些现象。     

Fundamental and combination bands of CO2–C2H2 and CO2–C2D2 in the mid-infrared region

Spectra of the weakly bound CO₂–C₂H₂ and CO₂–C₂D₂ complexes are observed in the regions of CO₂ ν₃ (≈ 2349 cm^?1) and C₂D₂ ν₃ (≈ 2440 cm^?1) fundamental vibrations, using an infrared optical parametric oscillator to probe a pulsed supersonic slit-jet expansion. Five bands are measured and analysed: the fundamental asymmetric stretch of the C₂D₂ component, two combination bands involving the out-of-plane torsional vibrations (C₂D₂ ν₃ + torsion and CO₂ ν₃ + torsion) for CO₂–C₂D₂, and two combination bands involving an intermolecular in-plane bending vibration for CO₂–C₂H₂ and CO₂–C₂D₂. The resulting intermolecular frequencies are 61.408(1), 54.5(5), 39.9(5), and 39.961(1) cm^?1 for CO₂–C₂H₂ and CO₂–C₂D₂ in-plane vibrations, and CO₂–C₂D₂ out-of-plane torsional vibrations in CO₂ and C₂D₂ regions, respectively. This is the first experimental determination of these intermolecular vibrational frequencies.