179,183Au核1/2[660]转动带结构研究

通过重离子核反应¹⁴⁹Sm(³⁵Cl,5n)¹⁷⁹Au和¹⁵⁹Tb(²⁹Si,5n)¹⁸³Au研究了^179,183Au的高自旋态. 首次建立了¹⁷⁹Au的1/2[660](πi_13/2)转动带和¹⁸³Au的πi_13/2转动带的能量非优先带. 结合已有的实验数据, 讨论了奇A Au核中1/2[660](πi_13/2)转动带的形变随中子数的变化.     

在182,184,186Au的πi13/2⊙νi13/2带中寻找旋称反转

为了搜寻¹⁸²Au, ¹⁸⁴Au,¹⁸⁶Au核中πi_13/2⊙νi_13/2转动带的旋称反转, 我们通过¹⁵²Sm(³⁵Cl,5n)¹⁸²Au,¹⁷¹Yb(¹⁹F,4n)¹⁸⁶Au和¹⁵⁹Tb(²⁹Si,4n)¹⁸⁴Au反应对¹⁸²Au,¹⁸⁴Au, ¹⁸⁶Au核进行了在束γ谱学研究. 本工作扩展了这3个核πi_13/2⊙νi_13/2带的能级纲图, 特别是确定了¹⁸⁴Au核πi_13/2⊙νi_13/2带的能级自旋宇称, 发现了低自旋旋称反转现象.     

188TL的πh9/2×υi13/2扁椭球转动带的旋称反转研究

利用能量为170MeV的³⁵Cl束流, 通过¹⁵⁷Gd(³⁵Cl,4n)熔合蒸发反应研究了¹⁸⁸Tl的 高自旋态能级结构. 依据实验结果建立了¹⁸⁸Tl基于πh_9/2×υi_13/2组态的转动带. 根据双奇Tl核能级结构的相似性, 指定了¹⁸⁸Tlπh_9/2×υi_13/2扁椭球转动带的自旋值. 结果表明在¹⁸⁸Tl中, πh_9/2×υi_13/2扁椭球转动带在低自旋区具有旋称反转性质. 利用包含了质子-中子剩余相互作用的准粒子-转子模型, 定性地解释了πh_9/2×υi_13/2扁椭球转动带的低自旋区旋称反转现象.     

双奇核176Ir转动带的旋称反转

利用¹⁴⁹Sm(³¹P,4nγ)反应,通过γ射线的激发函数测量、X-γ和γ-γ符合测量研究了双奇核¹⁷⁶Ir的高自旋态.首次建立了双奇核¹⁷⁶Ir由4个转动带构成的能级纲图.依据从实验数据中提取出的带内B(M1)/B(E2)值与理论计算值的比较,以及相邻双奇核的带结构特征,给出了转动带的准粒子组态.基于本实验建立起的带间跃迁和在I=18h处观测到的旋称交叉,指出¹⁷⁶Ir核基于πh_9/2⊙νi_13/2和πi_13/2⊙νi_13/2组态的两个转动带在低自旋时出现旋称反转现象.     

183Au核高自旋态转动带结构研究

通过重离子熔合蒸发反应和在束核谱学实验方法研究了奇A 核¹⁸³Au的高自旋态能级结构. 扩展并更新了¹⁸³Au的能级纲图. 首次建立了¹⁸³Au的πi_13/2转动带的能量非优先带. 分析并讨论了¹⁸³Au中πh_9/2转动带的能量非优先带和πf^7/2转动带间的相互作用.     

扁椭球πh9/2⊙νi13/2转动带的低自旋旋称反转

利用标准在束γ谱学方法研究了^188,190Tl的高自旋态结构, 实验建立了基于扁椭组态πh_9/2⊙νi_13/2的强耦合转动带. 重新指定了双奇Tl核中πh_9/2⊙νi_13/2扁椭转动带的带头自旋, 从而揭示了这些转动带在低自旋时存在旋称反转. 首次确定了扁椭πh_9/2⊙νi_13/2带内存在低自旋旋称反转, 并在粒子-转子模型框架内对该现象进行了解释.     

形变双奇核178Ir转动带能级的旋称反转

利用¹⁵²Sm(³¹P,5nγ)¹⁷⁸Ir反应产生并研究了双奇核¹⁷⁸Ir的高自旋态.实验中进行了¹⁷⁸Ir核的在束γ测量,包括γ射线的激发函数测量、X–γ和γ–γ符合测量.首次建立了双奇核¹⁷⁸Ir基于πh_9/2νi_13/2和πh_11/2νi_13/2准粒子组态上的转动带能级纲图.发现在低自旋区,两个转动带能级均出现旋称反转.对此核区半退耦带的旋称反转作了简要的分析和讨论.     

双奇核172Re高自旋态转动带结构实验研究

利用重离子熔合蒸发反应¹⁴⁹Sm(²⁷Al,4nγ)¹⁷²Re布居了形变双奇核¹⁷²Re的高自旋态,用12套带有BGO反康普顿抑制的高纯锗探测器阵列进行了在束γ实验测量,首次建立了形变双奇核¹⁷²Re由3个转动带构成的高自旋态能级纲图.研究和讨论了3个转动带的结构特征,基于已有的高自旋态核结构知识并通过系统学比较和分析指出它们的准粒子组态分别为πh_11/2⊙νi_13/2,πh_9/2⊙νi_13/2和π1/2^－[541]⊙ν1/2^－[521].发现前两个转动带在自旋小于18.5h时其转动能级呈现反常的旋称劈裂.     

双奇核中πi13/2 νi13/22－准粒子转动带旋称反转研究

利用重离子熔合蒸发反应和在束γ谱学实验方法研究了双奇核^176,178Ir和¹⁸²Au的高自旋态结构,在这3个双奇核中观测到了基于πi_13/2 νi_13/2准粒子组态下的转动带.以能级间隔系统学为判据,对¹⁸⁴Au核中πi_13/2 νi_13/2转动带能级自旋进行了指定.指出^176,178Ir和^182,184Au 4个双奇核的πi_13/2 νi_13/2转动带在低自旋区均出现旋称反转.对πi_13/2 νi_13/2转动带旋称反转现象进行了定性的讨论.用推转壳模型对πh_9/2 νi_13/2带和πi_13/2 νi_13/2带能级结构进行了理论研究,发现当采用形变和对力自洽计算后,从理论上可以定性地解释两个半退耦带出现的旋称反转现象.     

双奇核中π1/2－[541]⊙νi13/2带的系统学特征

通过束流能量为97MeV的¹⁵²Sm(¹⁹F,5n)¹⁶⁶Lu熔合蒸发反应,用在束γ(谱学方法研究了¹⁶⁶的高自旋态,建立了5条转动带,其中3条带是本实验中首次确定的.发现了π1/2^－[541]⊙ν5/2⁺[642]带的低自旋旋称反转现象,该带的反转点自旋值17.5h同A=170区奇奇核的π1/2^－[541]⊙νi_13/2带的反转点变化趋势非常相符.     

弱形变双奇核158Tm中的旋称反转

通过融合蒸发反应¹⁴⁴Nd(¹⁹F,5n)布居了双奇核¹⁵⁸Tm的高自旋态. 扩展了原来已知的带结构, 并建立了一条新转动带. 通过与相邻核的比较, 讨论¹⁵⁸Tm核中两条四准粒子带的内禀组态, 并分别指定为πh_11/2\otimes νh_9/2(α=+1/2)\otimes (νi_13/2)²和πh_11/2\otimes νh_9/2(α=－1/2)\otimes (νi_13/2)² 组态. 建立在πh_11/2\otimes νi_13/2组态上的转动带被观测到呈现持续旋称反转现象, 而前述的两条高自旋区的 四准粒子转动带也呈旋称反转. 对这两种类型的旋称反转现象的可能机制进行了简单而定性的讨论.     

131La形状共存和带终止

用组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型研究了¹³¹La转动带结构性质.对一些特殊组态带的形状共存和带终止做了较为详细的探讨,并把理论计算结果与实验结果进行了比较.理论计算结果表明,¹³¹La是软γ形变核,很多具有不同组态的转动带都有形状共存.实验上测量的¹³¹La的宇称和辛量子数为(π,α)=(+,±1/2)的转动带的组态是[02,8],即组态π(h_11/2)²⊙ν(h_11/2)⁸,其中负辛量子数带几乎达到该带的带终止理论预言值I=41.5h,但是该带对实验上测量带终止不利,因为接近带终止态时能量增加太快.     

157Yb的形状共存研究

利用在束γ谱学方法,通过反应¹⁴⁴Sm(¹⁶O,3n)¹⁵⁷Yb研究了¹⁵⁷Yb的激发态能级结构.实验中使用的¹⁶O束流能量为90MeV.基于实验得到的γγ符合关系、γ射线的各向异性度和DCO系数,建议了¹⁵⁷Yb的高自旋能级纲图.¹⁵⁷Yb的能级纲图主要由两串跃迁性质明显不同的级联能级组成,它们分别对应于νi_13/2转动带和单粒子激发态.着重讨论了¹⁵⁷Yb的形状共存和νi_13/2转动带随角动量的结构演化.     

158Tm核中的带结构及电磁跃迁性质

通过融合蒸发反应¹⁴⁴Nd(¹⁹F,5n)E=108, 112MeV对双奇核¹⁵⁸Tm的高自旋态进行了研究. 扩展了原已建立的带结构, 并建立了2条新转动带. 获得了γ射线的相对强度和耦合带的B(M1)/B(E2)比值.观测到了πh_11/2⊙νi_13/2组态带的旋称反转点. 对新建立的转动带进行了自旋-宇称以及组态的讨论.     

质量数在160-180核区形变双奇核高自旋态实验研究

基于在160-180核区形变双奇核高自旋态研究中所取得的研究结果和最近几年陆续发表的双奇核高自旋态核谱学数据,系统地考察和研究了πh_11/2⊙νi_13/2强耦合带和πh_9/2⊙νi_13/2半退耦带旋称反转的特征和规律.指出^182,184Au核素的πh_13/2⊙νi_13/2半退耦带也可能出现旋称反转;有限的实验数据似乎支持这一观点.首次在双奇核^178,180Ir的πh_11/2⊙νi_13/2强耦合带中发现了低转频下的逐渐顺排现象;在¹⁷⁸Ir核中发现了回弯频率反常超前.这些反常现象可能与核形变(或中子对力)的组态依赖性有关.     

奇—奇核114Pm高自旋同质异能态及其衰变纲图的研究

用高自旋同质异能态次级束流线实验装置,对¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态进行了快速分离,并做了γ射线的符合测量.结合γ射线激发函数和各向异性的测量结果,首次建立了奇—奇核¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的衰变纲图,其中19条高自旋能级和29条γ射线是由本工作指定的.离子γ射线关联测量确定了¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的半衰期大于2μs.通过系统性比较以及变形的独立粒子模型理论计算,指定了高自旋同质异能态的粒子组态可能为π(1h²_11/2d_5/2)v(1i_13/21h_9/22f_7/2),自旋宇称为J^π=27⁺,并具有形变参数为β=－0.18的扁椭球形状.     

169Re的转动带结构研究

利用在束γ谱学方法,通过反应¹⁴⁴Sm(²⁸Si,1p3n)¹⁶⁹Re研究了¹⁶⁹Re的激发态能级结构.实验进行了X-γ符合、γ-γ符合、DCO系数和带内B(M1)/B(E2)比率测量.基于这些测量,建立了组态为π9/2^－[514]的强耦合带和组态为π1/2^－[541]的退耦合带.通过比较¹⁶⁹Re的转动带与邻近奇质子核已知转动带的结构和B(M1)/B(E2)比率,指定了¹⁶⁹Re转动带的组态.实验观测到π9/2^－[514]和π1/2^－[541]转动带的中子AB带交叉的转动频率分别为0.23和0.27MeV.着重讨论了¹⁶⁹Re转动带的中子AB带交叉频率、转动角动量顺排和旋称劈列等,并讨论了奇ARe核转动带结构的系统性     

81Rb高自旋超形变的实验证据

利用⁵⁵Mn(³⁰Si,2p2n)反应布居了⁸¹Rb的高自旋态,GASP阵列配以由40个ΔE-ESi(Au)望远镜单元所组成的4π带电粒子球进行γγγ带电粒子(质子和α)的符合测量;实验发现了由7条级联γ跃迁所组成的⁸¹Rb高自旋超形变转动带. 其动力学惯量为J⁽²⁾=4/ΔEγ=26.7(h²/MeV),该带被解释为具有四极形变参数β₂=0.51以及高N侵入组态为π5¹v5².     

关于Pt偶同位素的h9/2质子对

本文对于Pt偶同位素中的h_9/2质子对的排列现象作了比较系统的计算和讨论.结果表明,如用改善的Nilsson参数κ、μ,给出的h_9/2的排列频率与νi_13/2排列频率的差值Δhω_c=hω_c(πh_9/2)－hω_c(νi_13/2)对于78¹⁸⁴Pt106核具有最小值,约为75keV.这和最近实验上确定的¹⁸⁴Pt核转晕带上出现的大的上弯现象,是由于νi_13/2和πh_9/2两个排列频率非常靠近的结果一致.而运用Nilsson的标准κ、μ则不能给出这一结果.这两个排列的先后次序仍是值得深入研究的问题.对于相邻Pt偶同位素的πh_9/2排列频率的理论预言,期待着实验数据的检验.     

169Re的转动带结构组态相关性研究

研究了¹⁶⁹Re的高自旋态能级结构,建立了组态为π9/2^－[514]的强耦合带和组态为π1/2^－[541]的退耦合带,推转壳模型(Cranked shell model)计算结果表明组态相关的不同形变能够解释这些转动带的不同带交叉频率,在已知的奇ARe核中,¹⁶⁹Re的9/2^－[514]转动带在低自旋时具有最大的能量旋称劈裂,当一对i_13/2中子顺排后,旋称劈裂发生了反转,并且劈裂的幅度非常显著地减少了,另外,还观测到了一个三准粒子激发带,并指定了它的最可能组态为π9/2^－[514]⊙νAE。