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重迭光谱线形的解卷积方法 总被引:4,自引:2,他引:2
李正直 《光谱学与光谱分析》1985,(3)
本文简要评述了重迭光谱线形的逐次松弛迭代法和快速傅里叶变换的解卷积方法。介绍并推广了傅里叶自消卷积方法。同时还给出实验测量和电子计算机计算的实例。首次用傅里叶自消卷积法分辨出Eu~(3+)的~1F_0-~5D_1跃迁在水溶液中的谱带结构。 相似文献
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采用基于拉普拉斯算符聚焦形貌恢复方法,提出了模拟目标深度测量的数值模型。数值模拟的核心是基于通过几何光学预测的理想图像的卷积与透镜广义孔径函数的多色点扩散函数,即用聚焦误差替代抛物线圆柱形貌或高斯函数。该模型可以使用基于聚焦形貌恢复方法的传感器真实组件参数、光源光谱、光学系统离差、相机的光谱灵敏度。提出了光学系统离差(消球差、消色差、色差)对确定目标表面形貌的精确度和可靠性的影响。结果表明,该模型可以有效提高实验效率,缩短时滞,降低成本。 相似文献
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研究了置于外部环境(热库)中的二能级原子在外加驱动场时原子的消相干问题.得到简并双光子过程中原子约化密度算符非对角元.在二能级原子的消相干被消除的情况下,讨论外加驱动场的特性.
关键词:
简并双光子过程
二能级原子
消相干性 相似文献
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微分消卷积法提高重迭谱图的分辨率 总被引:6,自引:0,他引:6
本文介绍了微分消卷积法的基本原理,通过对模拟谱图与各种类型的实测谱图进行微分消卷积处理,说明该方法能使谱峰宽度减小,从而提高重叠谱图的分辨率,提高了重叠谱图的解析精度。 相似文献
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N粒子量子态的隐形传送的理论分析 总被引:2,自引:0,他引:2
在量子态的隐形传送中,如果要对一个任意N粒子态实现隐形传送,发送者Alice 和接受者Bob 之间须建立一个非局域的2N个纠缠粒子作为量子通道,发送者对需传送的N粒子量子态与属于自己的纠缠对中的粒子分别进行N次Bell基测量,则将有2~(2N)个塌陷态,即有2~(2N)个变换算符,本文推导出变换算符的计算公式,并给出这2~(2N)个变换算符之间的关系,从而使接受者对自己拥有的粒子进行相应的变换大为简便,进一步由变换算符性质分析量子隐形传送的必要条件及成功几率. 相似文献
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量子力学中角动量用算符表示,用 l表示角动量大小(角量子数),那么为何角动量平方算符~2的本征值是 l(l+1)~2,而不是l~2~2(即 L=(l(l+1))~(1/2)而不是 相似文献
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简并多光子过程中两能级原子消相干性的消除 总被引:6,自引:1,他引:5
研究置于外部环境(热库)中的两能级原子消相干性的消除.在相互作用系统中通过外加驱动场的方法,得到简并多光子过程中两能级原子约化密度算符非对角元.当外加驱动场的演化规律满足一定的条件时,可使两能级原子的消相干被消除. 相似文献
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本文由光学变量算符的线性变换将文献[3]建立的光学矩阵与光学算符的关联方程加以推广,得到光学广义关联方程;又引入本征光学变量算符使其简化成约化光学广义关联方程;从而获得由关联方程求光学点扩散算符的“模拟单透镜成象光路”的普适解法。
关键词: 相似文献
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采用矩阵对角化方法计算了~(40)Ca~(35)Cl分子的超精细结构能级,借助有效哈密顿算符获得了~(40)Ca~(35)Cl分子基态超精细能级的本征值.计算结果表明,得到的跃迁光谱数据与实验值符合的很好,误差仅在0 k Hz~90 k Hz,并好于之前的理论计算值.希望这些数据能为以后激光冷却~(40)Ca~(35)Cl分子提供有力的理论依据. 相似文献
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热辐射场中两能级原子在大失谐情况下的消相干特性 总被引:1,自引:0,他引:1
两能级原子置于外部环境(热库)时,将两能级原子视为量子位,通过分析量子位与热辐射场在大失谐情况下相互作用过程中量子位约化密度算符非对角元的时间演化,研究量子位消相干特性. 相似文献
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由Wigner算符的完备性和Weyl对应,我们推导出一个能获得纯态密度算符的新等式。借助此公式,可以方便快捷的构造出量子力学中一些有用的新表象。 相似文献
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针对传统阵不变量方法在低信噪比和远距离测距性能差的问题,提出了消频散阵不变量测距方法。该方法首先对垂直阵接收信号进行消频散波束形成,消除频散影响,压缩脉冲宽度,提高简正波到达时间分辨率;然后,对得到的角度-时间谱采用反卷积处理提高简正波俯仰角度分辨率。通过消频散和反卷积处理,减小了简正波相对到达时间和俯仰角在角度-时间谱图中的聚焦范围,有利于准确的提取阵不变量和估计目标声源的距离。计算机仿真证明了该方法在低信噪比条件下的鲁棒性;2009年崂山湾实验数据处理结果表明:相比于传统阵不变量测距方法,该方法距离估计误差减小2.5%。 相似文献
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在量子力学中微扰论是一类非常重要的近似方法,其基本思想是:在量子力学中有一些实际体系很“接近”于那些可严格求解的思想体系,所以能用已知体系的严格解作为出发点,来求出与它们相当“接近”的待求体系的近似解。多数量子力学教科书只讨论体系哈密顿算符存在单级微扰项的情况,即 (?)=(?)~(0)+λ(?)~(1) 其中H~(0)是可严格求解的理想体系的哈密顿算符,是H的主要部分,λ是一个无量纲的实参数,且0≤λ≤1,由于λ(?)~(1)与(?)~(0)相比小一个量级,所以(?)~(1)称为微扰项,(?)就是存在单级微扰作用的哈密顿算符。 现讨论体系存在多级微扰作用,那么哈密顿算符表示为 (?)(λ)=(?)~(0)+λ(?)~(1)+λ~2(?)~(1)+;……(1) λ的幂次表示微扰中各项的量级,后一项较相邻的前一项小一个量级,(?)~(1)称为第一级微扰项,(?)~(2)称为第二级微扰项等。(?)(λ)所满足的薛定谔方程为 (?)(λ)φ(λ)=E(λ)φ(λ) (2) 先考虑量子数为k的能量本征值和本征函数的修正,按λ的幂级数展开。 相似文献
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一、前 言 众所周知,在空间平移不变的系统中模糊图象可以用消卷积的方法通过空间滤波进行处理[1]. 实际上,一般空间滤波片密度值为2左右,很少超过4.这样.它的密度值不能满足宽广的消模糊传递函数的动态范围的要求,使得图象处理效果受到影响.为此,我们研究一种用非相干光方法制作滤波片,既能扩展滤波片的动态范围,又能修正滤波片胶片的非线性. 二、滤波片的制作 在消卷积图象处理系统中,滤波片的消模糊传递函数为式中H为成象系统的模糊传递函数;|H|为模糊传递函数的振幅分量;e iφ为模糊传递函数的位相分量.很明显。可以分别制作振幅分量… 相似文献