2p-1h多重散射关联对17O和15O能谱的贡献

本文应用格林函数方法与多重散射理论^[1]分析了2p-1h(两个粒子一个空穴)多重散射关联对¹⁷O和¹⁵O能谱的贡献.在我们的计算中,采用的核力为paris位,并严格顾及了G矩阵的能量相关性.数字计算结果与实验值符合较好.     

2H-1P多重散射关联及自屏蔽效应对17O和15O能谱的贡献

本文利用格林函数方法和多重散射理论考察了2H(空穴)-1P(粒子)多重散射关联及自屏蔽效应对¹⁷O和¹⁵O能谱的贡献.计算中采用了Paris位导得的G矩阵,计算结果表明2H-1P多重散射关联的贡献是重要的,而自屏蔽效应的影响可以忽略.     

11Li,14Be,17B的一个三体模型

假定¹¹Li,¹⁴Be和¹⁷B是由N=2Z核芯和两个外层中子组成的三体系统,核芯-中子和中子-中子间的作用为弱吸引指数势,不足以形成核芯-中子和中子-中子二体束缚态.本文的计算表明,核芯-中子-中子三体系统可形成束缚态,计算结果基本上解释了¹¹Li,¹⁴Be,¹⁷B的基态能量和异常大核半径的实验结果.     

弱束缚核17F弹性散射角分散

在兰州放射性束流线(RIBLL)上完成了¹⁷O/¹⁷F+²⁰⁸Pb的弹性散射微分截面角分布测量. 分析了¹⁷O/¹⁷F弹性散射产物的角分散, 即微分截面的对数ln(dσdθ)随散射角平方θ²的依赖关系. 结果表明, 在所测量的角度范围内(6°—20°), ¹⁷O的这一依赖关系可以用一条直线很好地拟合, 而¹⁷F的这一依赖关系需要两条不同斜率的直线才能拟合. ¹⁷F数据拟合中的这种斜率改变可能 起因于¹⁷F的奇异结构. 对其他实验组数据的分析支持以上的结论, 即在一定的角度范围内, 弱束缚核与稳定核相比, 弹性散射产物的微分截面与散射角平方的依赖关系有明显的差异, 这可以作为深入研究"晕/皮核"的一个新探针.     

晕核11Li,14Be和17B的进一步研究

在三体模型的基础上,采用汤川作用势,进行变分计算,进一步研究了晕核¹¹Li,¹⁴Be和¹⁷B的基态性质,给出了晕中子密度分布的一个解析表达式.理论计算结果与最新的实验数据一致.     

丰中子核素14B和15B的电四极矩测量

将中能弹核碎裂反应中产生的极化碎片¹⁴B和¹⁵B注入Mg单晶中,利用β-NMR谱学测得¹⁴B和¹⁵B的电四极矩(|Q(¹⁴B)|和|Q(¹⁵B)|)分别为(29.84±0.75)mb和(38.01±1.08)mb,并将实验测得的结果与理论模型计算进行了比较.     

超核13C17O低激发态的研究

本文从唯象的Λ-α相互作用位和¹²C、¹⁶O的独立α粒子模型波函数出发,采用折迭位方法,求出了Λ-¹²C、Λ-¹⁶O等效相互作用位的解析表示,在此基础上计算了超核¹³C、¹⁷O的低激发态能量和自旋轨道耦合效应所引起的¹³C第一激发态的能级劈裂,并对Λ-¹²C、Λ-¹⁶O等效相互作用位和¹³C、¹⁷O的有关问题进行了分析和讨论.     

17C反应截面测量及有限力程Glauber模型分析

用透射法测量了能量为79AMeV的¹⁷C在¹²C反应靶上的反应截面;利用有限力程Glauber模型对¹⁷C的密度分布进行了分析.由高能区(965AMeV)相互作用截面数据分析认为¹⁷C具有谐振子密度分布,但拟合本实验结果及高能区实验数据发现,¹⁷C的中子密度分布中存在一个尾巴;假设¹⁷C密度为芯核加单粒子密度分布形式,分析认为¹⁷C的价中子主要处于1d5/2?轨道.     

氮化钽团簇阴离子Ta3N3-解离吸附N2中的15N/14N同位素交换研究

氮气分子的吸附和活化是固氮研究中的重要过程. 近年来过渡金属氮化物由于在合成氨催化研究中的优异表现而受到广泛关注. 但是,氮化物物种与氮气分子在高温下反应的微观机制仍然不清楚,而该过程对于认识反应中的温度效应以及缩小气相团簇体系和凝聚相体系间的差距具有重要意义. 本文使用质谱观测到氮化钽团簇阴离子Ta₃¹⁴N₃^-和¹⁵N₂在高温下(393∽593 K)发生¹⁵N/¹⁴N同位素交换而产生¹⁴N₂/¹⁵N¹⁴N. 结合理论计算,阐述了同位素交换反应的微观机理以及升高温度对于N₂在Ta₃N₃^-上解离吸附的促进作用. 而在对比实验体系Ta₃¹⁴N₄^-/¹⁵N₂中,观察到升高温度只能加速¹⁵N₂在吸附产物Ta₃¹⁴N₄¹⁵N₂^-上的脱附. 这是由于氮空位是氮化物物种活化氮气的必要条件,而Ta₃N₄^-中由于不存在氮空位因此不能活化和解离氮气. 该研究为合成氨中氮化物物种中氮空位的作用提供了重要信息并且为固氮研究中高效催化剂的设计提供了线索.     

在33.4MeV/u 17N与9Be反应中中子发射的起源

在不同角度测得的33.4MeV/u ¹⁷N+⁹Be反应中,发射中子的能谱具有复杂的形式,而且随着角度的增大显示出有规律的变化.发射中子至少来源于靶弹核间的核子–核子碰撞、¹⁷N的破裂反应以及熔合热核的统计蒸发三种不同起源.分析结果表明:反应体系三种起源的发射中子截面分别为4.49,0.44和5.5b.     

17N+197Au反应中碎片与中子的符合测量

在3?3?.4MeV/u ¹⁷N束轰击¹⁹⁷Au靶产生的反应中,利用放置于不同角度组合的17个中子探测器(4°—83°)和14个半导体望远镜(2.3°—9.0°)对反应产物碎片与中子进行了符合测量.经对所得实验角分布积分得到Z=3—6元素的同位素产额分布.在参加者-旁观者模型框架下,采用¹⁷N原子核内部的不同密度分布计算了同位素产额分布并与实验数据做比较.     

17F和18Ne与质子的弹性散射角分布

采用逆运动学方法对放射性核束¹⁷F和¹⁸Ne与质子进行弹性散射实验,得到了实验测量微分截面.用较准确描述放射性核素性质的CH89参数化的光学势为初始光学势,用扭曲波玻恩近似的理论计算程序DWUCK4和自动参数搜索程序ABOD对实验数据进行光学势参数理论拟合,得到了与实验数据相符合的光学势参数.将得到的光学势参数进行分析,得到了17F和18Ne实势相互作用均方根半径分别为3.239fm和3.317fm.     

小角度范围内弱束缚核17F弹性散射微分截面的奇异行为

在兰州放射性束流线(RIBLL)上完成了¹⁷F/¹⁷O+²⁰⁸Pb的弹性散射微分截面角分布测量. 分析了¹⁷F/¹⁷O弹性散射产物微分截面的对数(ln(dσ/dθ))随散射角平方(θ²)的依赖关系. 结果表明, 在所测量的角度范围内(6°—20°), ¹⁷O的这一依赖关系可以用一条直线很好地拟合, 而¹⁷F的这一依赖关系需要两条不同斜率的直线才能拟合. ¹⁷F数据拟合中的这种斜率改变可能起因于¹⁷F的奇异结构. 对其他实验组数据的分析支持以上的结论, 即在一定的角度范围内, 弱束缚核与稳定核相比, 弹性散射产物微分截面的对数与散射角平方的依赖关系有明显的差异, 这可以作为深入研究“晕核”和“皮核”的一个新探针.     

28.7MeV/u的14,16,18O+7,9Be反应中的同位素分布研究

用同位旋相关的Boltzmann-Langevin方程研究了在入射能量为28.7MeV/u下,不同弹核¹⁴O,¹⁶O和¹⁸O轰击不同靶核⁷Be和⁹Be的反应,计算了生成碎片的产生截面,发现用丰中子(缺中子)炮弹或丰中子(缺中子)靶进行反应,所得到的产物均有丰中子(缺中子)的碎片出现.同位素分布宽度和峰位与入射体系密切相关,产生碎片的电荷数越接近入射弹核的电荷数,则同位素分布的宽度越大,峰位偏离β稳定线值越远,其同位旋效应越明显.     

中能区86Kr+197Au反应中的能量耗散、π介子阈下产生和流角

用扩展BUU模型计算了中能区⁸⁶Kr+¹⁹⁷Au重系统的能量耗散、π介子阈下产生和流角,定量地拟合了43MeV/u ⁸⁶Kr+¹⁹⁷Au实验的能量耗散和类弹碎片核电荷数的关系及类弹类靶碎片核电荷数的关联.     

π+在极化165Ho上单电荷交换的不对称性

在程函理论的框架下,利用包括了二级修正的π^－核光学势,我们计算了165MeV的π⁺在¹⁶⁵Ho核上单电荷交换的不对称性,研究了不对称性量对于变形核内中子分布变形的灵敏性,预言了不对称性的角分布.     

80MeV/u 20Ne轰击9Be碎裂产物反应总截面的测量

介绍了用透射法测量中能区²⁰Ne打⁹Be靶碎裂产生的次级束与Si靶作用的核反应总截面的方法,以及实验的探测器布局、实验过程和实验结果.并对理论上预言有奇异结构的核¹²N,¹⁷Ne和¹⁷F的实验结果与其相邻核进行了比较.     

超强磁场对中子星外壳层核素56Fe,56Co,56Ni,56Mn和56Cr电子俘获过程中微子能量损失的影响

研究了超强磁场对中子星外壳层核素⁵⁶Fe,⁵⁶Co,⁵⁶Ni,⁵⁶Mn和⁵⁶Cr电子俘获过程中微子能量损失的影响.结果表明,就大部分中子星表面的磁场B<10¹³G,超强磁场对中微子能量损失率的影响很小.对于一些磁场范围为10¹³—10¹⁵G的超磁星,超强磁场可使中微子能量损失率大大降低,甚至超过5个数量级.     

丰质子同位素65As的初步观察

使用20.11A MeV ⁶⁴Zn束轰击17.2mg/cm²的Be靶,初步观察到了丰质子同位素⁶⁵As.采用由磁分析器^[1]、PPAC、电离室和PSSD组成的探测系统,成功地鉴别了反应产物的电荷态、原子系数和质量数.     

16O+115In反应的全熔合与非完全熔合

在92和71MeV ¹⁶O离子与¹¹⁵In的相互作用中,用核化学技术测量了20个反应余核的角分布和微分射程分布.分析了这些余核的生成特征,指出随着碰撞参数的增加,反应机制从全熔合经过质量和动量转移逐渐减小的非完全熔合向直接反应连续演变.与¹⁶O+⁶⁵Cu反应相比,¹⁶O+¹¹⁵In反应中非完全熔合的贡献显著增加.