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对利用微波放电直接解离Cl2生成Cl,Cl与HN3反应生成Ncl(a^1Δ)和NCl(b^1∑)的过程进行了实验研究,得到了较强的Ncl(a^1Δ)和NCl(b^1∑)自发辐射光谱,考察了Cl2流量和He/Cl2配比对NCl(a^1Δ)和NCl(b^1∑)生成的影响,发现对于一定的He流量,Cl2流量对NCl(a^1Δ)和NCl(b^1∑)生成的影响存在一最佳范围,而最佳He/Cl2配比不是一定值,而是随He流量升高而变大,在实验所考察的He流量范围(5-40L/min)内,最佳He/Cl2配比在30:1-100:1之间。 相似文献
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对利用微波放电直接解离Cl2生成Cl,Cl与HN3反应生成NCl(a1△)和NCl(b1∑)的过程进行了实验研究.得到了较强的NCl(a1△)和NCl(b1∑)自发辐射光谱,考察了Cl2流量和He/Cl2配比对NCl(a1△)和NCl(b1∑)生成的影响.发现对于一定的He流量,Cl 2流量对NCl(a1△)和NCl(b1∑)生成的影响存在一最佳范围,而最佳He/Cl 2配比不是一定值,而是随He流量升高而变大,在实验所考察的He流量范围(5~40 L/mm)内,最佳He/Cl 2配比在30:1~100:1之间. 相似文献
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利用微波放电Cl2/He等离子体作为Cl源,对反应NCl(a1Δ) + I(2P3/2)→NCl(X3Σ) + I(2P1/2)进行了实验研究,得到了较大的I(2P1/2)自发辐射荧光信号,检测到NCl(a1Δ,b1Σ)自发辐射荧光光谱在存在少量I(2P1/2)下发生的显著变化,其中NCl(a1Δ)自发辐射荧光信号降低,同时由于I(2P1/2)的作用,NCl(b1Σ)自发辐射荧光信号大幅度增加。在考察各反应气体流量对I(2P1/2)自发辐射荧光信号的影响时发现,在本次实验条件下,各种气体的最佳流量:He为1~4mmol/s, I2为0.01~0.03mmol/s, Cl2为1.0mmol/s左右,而HN3流量略大于Cl2流量时信号升高幅度开始变缓,约为Cl2流量的两倍时信号不再有显著的变化。 相似文献
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对利用微波放电直接解离Cl2生成Cl, Cl与HN3反应生成NCl(a1Δ )和NCl(b1∑)的过程进行了实验研究。得到了较强的NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)自发辐射光谱,考察了Cl2流量和He/Cl2配比对NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)生成的影响。发现对于一定的He流量,Cl2流量对NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)生成的影响存在一最佳范围,而最佳He/Cl2配比不是一定值,而是随He流量升高而变大,在实验所考察的He流量范围(5~40 L/min)内,最佳He/Cl
2配比在30∶1~100∶1之间。 相似文献
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Cl HN_3产生NCl(a~1Δ)和NCl(b~1Σ)的实验研究 总被引:1,自引:1,他引:0
对利用微波放电直接解离 Cl2 生成 Cl,Cl与 HN3 反应生成 NCl(a1Δ)和 NCl(b1Σ)的过程进行了实验研究。得到了较强的 NCl(a1Δ)和 NCl(b1Σ)自发辐射光谱 ,考察了 Cl2 流量和 He/ Cl2 配比对NCl(a1Δ)和 NCl(b1Σ)生成的影响。发现对于一定的 He流量 ,Cl2 流量对 NCl(a1Δ)和 NCl(b1Σ)生成的影响存在一最佳范围 ,而最佳 He/ Cl2 配比不是一定值 ,而是随 He流量升高而变大 ,在实验所考察的 He流量范围 (5~ 4 0 L/ min)内 ,最佳 He/ Cl2 配比在 3 0∶ 1~ 1 0 0∶ 1之间 相似文献
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Experimental study on the system of Cl/Cl_2/He/HN_3/I_2 总被引:2,自引:0,他引:2
Using a microwave generator, chlorine diluted by helium was dissociated to chlorine atoms that subsequently reacted with hydrogen azide to produce the excited states of NCl(a1△). Meanwhile, molecular iodine with carrier gas of helium reacted with atomic chlorine to produce atomic iodine which then was pumped to excited state of I(2P1/2) by an energy transfer reaction from NCl(a1△). In this paper, the changes of NCl(a1△) and NCl(b1∑) emission intensity is presented when I2/He is introduced into the stream of Cl/Cl2/He/HN3/NCl(a1△)/NCl(b1∑). The dependences of atomic iodine I(2P1/2) on flow rates of gases were also investigated. The optimum parameters for I(2P1/2) production are given. 相似文献
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对利用微波放电直接解离Cl2生成Cl, Cl与HN3反应生成NCl(a1Δ )和NCl(b1∑)的过程进行了实验研究。得到了较强的NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)自发辐射光谱,考察了Cl2流量和He/Cl2配比对NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)生成的影响。发现对于一定的He流量,Cl2流量对NCl(a1Δ 和NCl(b1∑)生成的影响存在一最佳范围,而最佳He/Cl2配比不是一定值,而是随He流量升高而变大,在实验所考察的He流量范围(5~40 L/min)内,最佳He/Cl
2配比在30∶1~100∶1之间。 相似文献
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体光源模拟标定法测O2(^1△)绝对浓度 总被引:2,自引:0,他引:2
O2(^1△)绝对浓度的测量,一直是SOG和COIL研究中的重要参数之一。体光源模拟标定法测O2(^1△)绝对浓度,是把发光气体以某一流速引入一已知体积的流动光池中,再通过具有低象差失真的光学系统,把该体光源成象在探测器的有效表面上。探测器和测量仪器组成的测量系统,要经过标准光源和电学标定。本方法可测出O2(^1△)绝对浓度及其分压,O2(^1△)产率等参数。其中O2(^1△)浓度测量结果的相对误差为20%。 相似文献
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本文研究了Rb(5^2P) He(Ar) nhv→Rb(7^2D) He(Ar) n-1)hv过程,激光频率调离Rb7D5/2→5P3/2跃迁谱线20-100cm^-1,测量了精细结构普线强度分支出I(7D3/2→5P1/2)/I(7D5/2→5P3/2)。测量结果表明,原相互作用势和非绝热效应在分子离解动力学中起关键作用。 相似文献
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用一束波长为210.27nm的激光将CS2分子激发至预离解态^1B2(^1∑u^+),用另一束激光通过激光诱导荧光(UF)方法检测碎片CS,在250.5~286.5nm获得了CS碎片A^1П←X^1∑^+振转分辨的激发谱,通过对光谱强度的分析,获得了CS碎片v″=0~8的振动布居和v″=1,4~8振动态的转动布居,结果发现,碎片CS的振动布居呈双模结构,分别对应于CS2分子^1B2(^1∑u^+)态的两个解离通道,即CS(X^1∑^+,v″=0~9)+S(^3PJ)和CS(X^1∑^+,v″=0~1)+S(^1B2),由此得到两个解离通道的分支比S(^3P1):S(^1B2)为5.6±1.2。与前人193nm处的研究结果相比,210.27nm激发更有利于S(^3P1)通道的生成。此外,实验还发现CS的转动布居不满足热平衡分布,为两个Boltzmann分布的合成。 相似文献
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在气体样品池条件下,研究了Rb(5PJ) (He,N2)碰撞能量转移过程.用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb(5P3/2)态,在不同的He或N2气压下,测量了直接5P3/2→5S1/2荧光和转移5P1/2→5S1/2荧光.对于Rb(5PJ)与He的碰撞,只发生精细结构转移(略去碰撞猝灭效应),电子态能量仅能转移为He原子的平动能.在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的.本实验中,Rb的密度为4.5×1011 cm-3,由辐射陷获理论得到5P1/2→5S1/2的有效辐射率为2.47×107 s-1.利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于He,5P3/2→5S1/2转移速率系数kHe21=2.61×10 12 cm3·s.对于N2,测量5PJ He和5PJ N2两种情况下直接荧光与敏化荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5Pa/2→5S1/2转移速率系数kN212=2.36×10-11 cm3·s,5PJ态猝灭速率系数kN2=1.44×10-11 cm3·s-1.由实验结果证实了Cs-N2主要是直线式碰撞传能机制,与其他实验结果进行了比较. 相似文献
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WANGShou-Yu MAYing-Jun T.Komatsubara LIUYun-Zuo ZHANGYu-Hu K.Furuno T.Hayakawa J.Mukai Y.Iwata T.Morikawa G.B.Hagemann G.Sletten J.Nyberg D.Jerrestam H.J.Jensen J.Espino J.Gascon N.Gjφrup B.Cederwall P.O.Tjφm 《中国物理快报》2004,21(6):1024-1026
High spin states of the odd proton nucleus ^123I have been populated in the reaction ^116Cd(^14N, 5n2p) at a beamenergy of 65 MeV. Two previously known positive-parity △I = 2 sequences have been extended up to 31/2^ and41/2^ . In addition, a number of △I = 1 transitions linking the two △I = 2 sequences have been observed. It issuggested that both the △I = 2 sequences are built upon the oblate πg7/2[404]7/2^ Nilsson configuration. 相似文献
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研究了CS2分子^1B2(^1∑u^+)预离解态线形势垒下的g振动能级光解动力学,包括预解离寿命、产物振转布居、平动-振动-转动能量分配和解离通道分支比.在实验过程中,一束可调谐激光激发超声射流冷却的CS2分子到^1B2(^1∑u^+)电子态,光解产物CS用另一束可调谐激光通过激光诱导荧光(LIF)方法检测.通过拟合光解碎片激发谱的谱峰轮廓,获得了源于不同跃迁初始态的^1B2(^1∑u^+)态g振动能级的预解离寿命.通过分析CS的LIF光谱,则获得了不同光解波长下CS碎片的v=0—8振动态布居、v=1、4—8振动态的转动布居、能量分配以及两个预解离通道CS(X^1∑^+)+S(^3PJ)和CS(X^1∑^+)+S(^1D2)的分支比.实验还考察了初始态弯曲振动量子数v2″、振动角动量量子数l对解离动力学的影响.发现v2″的影响不大,而l的影响却是明显的.较大的l(=K)对应于较短的寿命和较小的通道分支比S(^3PJ)/S(^1D2),即大的l(=K)有利于预解离的发生,同时更有利于产生S(^1D2). 相似文献
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Ln7O6(BO3)(PO4)2:Eu(Ln=Al,Gd,Y)的UVU—UV激发和辐射发光 总被引:1,自引:1,他引:0
本文报道了Ln7O6(BO3)(PO4)2:Eu(Ln=La,Gd,Y)在UVU-UV区的激发光谱及Eu^3 在可见区的发射光谱,其激发光谱包括基质在真空紫外区的激发带和激活剂离子在紫外区的Eu^3 -O^2-电荷迁移带,随着La^3 ,Gd^3 ,Y^3 离子半径逐渐减小,Eu^3 -O^2-电荷迁移带的重心位置逐渐向高能量方向移动,Gd7O6(BO3)(PO4)2:Eu和Y7O6(BO3)(PO4)2:Eu在真空紫外区的吸收与Eu^3 -O^2-电荷迁移带位于紫外区的吸收的比值要高于在La7O6(BO3)(PO4)2:Eu中的这个比值,激发能可被基质吸收,传递给激活剂离子,得到Eu^3 的红光发射,在Gd7O6(BO3)(PO4)2:Eu中,^5D0→^7F1的发射强度较强,在Y7O6(BO3)(PO4)2:Eu中,^5D0→^7F2和^5D0→^7F3的跃迁较强。 相似文献
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自由基OH(X^П,A^2∑^+)的从头算研究 总被引:16,自引:0,他引:16
用分子轨道从头算方法,研究了OH分子的基态(X^П)和激发态(A^2∑^+)。结果表明,对于基态,在QCISD(T)/6—311++G(3df,3pd)理论水平上,键距是0.09704nm,与实验值0.09706nm完全吻合。对于激发态,使用完全活性空间方法(CASSCF)和大基组6—311++G(3df,3pd),键距是0.10098nm,与实验值0.10121nm基本吻合。从激发态A^2∑^+(v=0)到基态X^П(v=0)的垂直跃迁能量是4.4692eV,与实验值4.3980eV也吻合较好。 相似文献