金属氢化物LaNi4.5Mn0.5Hx的热中子非弹性散射谱

本文报道了用铍过滤探测器谱仪对LaNi_4.5Mn_0.5H_x在三种不同氢含量时测量的中子非弹性散射谱。结果表明,Mn原子部分置换LaNi₅中的Ni原子后,使M—H键增强,当x=6时,高能段的第二、三振动峰分别向高频方向位移了6meV和10meV。该结果与LaNi_4.5Mn_0.5H_x的平台压力(P-C-T等温线)下降的宏观热力学性能相一致。 关键词：     

(Hf_(0.5)Zr_(0.5)V_2)H_x的声子谱与超导性的关系

本文报道了用Be过滤探测器谱仪对C-15相的(Hf_(0.5)Zr_(0.5)V_2)H_x等五种样品的声子谱的测量。观察到了它们的声子谱随含氢量而变化以及声学支有规则的软化现象。表明Hf_(0.5)Zr_(0.5)V_2H_x的T_c随x的变化,主要是声学支的贡献,声学文软化有利于T_c的提高,而光学支“软化”可能会抑制超导性。     

Mn_3O_4包覆对LiNi_(0.5)Mn_(1.5)O_4正极材料界面电化学性能的提高（英文）

本文采用化学湿磨法,首次将金属氧化物Mn_3O_4包覆于LiNi_(0.5)Mn_(1.5)O_4颗粒表面,使得电极材料的电子电导率从1.53×10~(-7) S/cm提高到3.15×10~(-5) S/cm.电化学测试结果表明Mn_3O_4包覆大大提高LiNi_(0.5)Mn_(1.5)O_4正极材料的倍率性能和高温循环稳定性.最佳包覆样品为2.6wt% Mn_3O_4包覆的LiNi_(0.5)Mn_(1.5)O_4,在10 C倍率下具有108 mAh/g的高放电容并且在55℃下100次循环后仍有78%的容量保持率,远大于未包覆样品67%的容量保持率.     

纳米铜掺杂Li(Ni_(0.6)Co_(0.2)Mn_(0.2))O_2正极材料的制备和性能研究

通过Cu纳米颗粒掺杂制备了Li[(Ni_(0.6)Co_(0.2)Mn_(0.2))_(1-x)Cu_x]O_2三元正极材料,并通过调节Cu的掺杂量,讨论了Cu的掺入对Li[(Ni_(0.6)Co_(0.2)Mn_(0.2))_(1-x)Cu_x]O_2三元正极材料晶体结构、表面形貌、电化学性能和循环性能等一系列性能的影响,铜掺杂量为x=0.01时,在0.2C倍率下的首次放电比容量达到了219.1 mAh/g,经过50次充放电循环之后,剩余比容量为115.4 mAh/g。最终结果为Li[(Ni_(0.6)Co_(0.2)Mn_(0.2))_(1-x)Cu_x]O_2中Cu的掺入量为x=0.01时,所得正极材料的电化学性能和循环性能最为优异。     

He-HF(DF，TF)碰撞体系散射截面的理论计算

运用质心变换-拟合的方法,使用Murrell-Sorbie势能函数拟合在对称性匹配微扰理论下精确计算He-HF体系的相互作用能数据,得到了He原子与同位素分子HF(DF,TF)复合物的相互作用势的解析形式. 在此基础上,完成了入射He原子能量分别为50meV,59.5meV,86meV,100meV和120meV时,He-HF(DF,TF)碰撞体系散射截面的密耦计算,获得了弹性、非弹性和总积分截面等信息,并讨论了散射截面的变化趋势及特征. 关键词： He-HF(DF TF)复合物 密耦近似 散射截面 质心偏移     

热膨胀系数和磁性可调的Mn_(0.983)CoGe/环氧树脂复合材料

为解决环氧树脂(Epoxy)热膨胀系数较大、热导率较低的问题,我们通过固相反应法制备了巨负膨胀材料Mn_(0.983)CoGe,并将不同体积分数的Mn_(0.983)CoGe粉末(平均颗粒直径~10μm)均匀分散至Epoxy中,制备成Mn_(0.983)CoGe/Epoxy复合材料.研究结果表明仅需加入体积分数为22.5vol.%的Mn_(0.983)CoGe,复合材料即在267 K~320K的温度区间内呈现近零的热膨胀系数.并且,Mn_(0.983)CoGe/Epoxy复合材料的热导率也随着Mn_(0.983)CoGe填充量的增加而显著提升.例如当复合材料中Mn_(0.983)CoGe填充量为30vol.%时,其150K处的热导率提升近3倍.此外,我们还发现,在与Epoxy复合之后,由于受到Epoxy基体产生的应力的影响,Mn_(0.983)CoGe磁结构相变温区展宽,同时六角相到正交相的转化率也显著降低.     

热膨胀系数和磁性可调的Mn_(0.983)CoGe/环氧树脂复合材料北大核心CSCD

为解决环氧树脂(Epoxy)热膨胀系数较大、热导率较低的问题,我们通过固相反应法制备了巨负膨胀材料Mn_(0.983)CoGe,并将不同体积分数的Mn_(0.983)CoGe粉末(平均颗粒直径~10μm)均匀分散至Epoxy中,制备成Mn_(0.983)CoGe/Epoxy复合材料.研究结果表明仅需加入体积分数为22.5vol.%的Mn_(0.983)CoGe,复合材料即在267 K^320K的温度区间内呈现近零的热膨胀系数.并且,Mn_(0.983)CoGe/Epoxy复合材料的热导率也随着Mn_(0.983)CoGe填充量的增加而显著提升.例如当复合材料中Mn_(0.983)CoGe填充量为30vol.%时,其150K处的热导率提升近3倍.此外,我们还发现,在与Epoxy复合之后,由于受到Epoxy基体产生的应力的影响,Mn_(0.983)CoGe磁结构相变温区展宽,同时六角相到正交相的转化率也显著降低.     

Ru(0001)表面上O-Ru伸缩振动的覆盖度依赖特性

在Ru(0001)表面上,通过氧气以及二氧化氮气体的分解吸附,制备了具有不同氧覆盖度的氧覆盖层.高分辨电子能量损失谱的测量表明,O-Ru伸缩振动具有强烈的覆盖度依赖特性,其振动能量从低覆盖度时(θ_O→0.0)的54meV变化到高覆盖度时(θ_O=1.0)的81meV. 关键词：     

孪晶界对Cr_(26)Mn_(20)Fe_(20)Co_(20)Ni_(14)高熵合金力学行为影响的分子动力学模拟

高熵合金突破了传统合金的组成框架,呈现出独特而优越的力学性能.然而,作为合金家族近年来出现的新成员,高熵合金的潜在变形机制亟需进一步揭示.本文采用分子动力学模拟方法研究了纳米孪晶Cr_(26)Mn_(20)Fe_(20)Co_(20)Ni_(14)高熵合金在拉伸载荷下的力学性能,从原子水平揭示了孪晶界对纳米孪晶Cr_(26)Mn_(20)Fe_(20)Co_(20)Ni_(14)高熵合金变形行为的影响.研究结果表明,纳米孪晶Cr_(26)Mn_(20)Fe_(20)Co_(20)Ni_(14)高熵合金的屈服强度随着孪晶界间距的减小而增大,呈现Hall-Petch关系.然而,孪晶界间距存在一个临界值,使得高熵合金的屈服强度在该值前后对孪晶界间距的敏感度发生了明显改变.研究指出,随着孪晶界间距的减小,纳米孪晶Cr_(26)Mn_(20)Fe_(20)Co_(20)Ni_(14)高熵合金的变形机制发生了从以位错滑移主导到以非晶化相变为主的转变.本文的研究结果对于设计和制备高性能的高熵合金具有一定的参考价值和指导意义.     

二维周期性多孔La_(0.83)Sr_(0.17)Mn_(0.9)Zn_(0.1)O_3发射率研究

基于麦克斯韦方程组,利用时域有限差分方法(FDTD)计算了二维周期性多孔钙钛矿型氧化物La_(0.83)Sr_(0.17)Mn_(0.9)Zn_(0.1)O_3(LSMZO)的光谱特性,讨论了结构尺寸对光谱特性的影响。计算结果表明,当孔径约比热辐射波长小一个量级时,周期性多孔LSMZO的发射率比块体材料有所提高,这对改善热致变色材料的性能具有一定的指导意义。     

Y(Mn_(1-x)Co_x)_(12)磁结构的中子衍射分析

在研究Y(Mn_(1-x)Co_x)_(12)晶体结构的基础上,为了分析这种化合物的磁结构,我们挑选了不同成分的试样,在液氮温度下作了中子衍射测量。实验上测到的磁有序超结构峰可以用YMn_(12)单胞指标化为h十k+l=2n+1。使用各种可能的磁结构模型对数据进行了分析,根据计算强度与观测强度的最佳拟合,得出了Y(Mn_(1-x)Co_x)_(12)的磁结构随x变化的某些结论。     

KBr:(Ag~-)_2发光的磁场效应

通过测量偏振度和发光衰减时间的磁场效应,研究了KBr中Ag~-离子对的弛豫激发态(RES),产生发光的RES是~3∑_u~+,并进一步在D_2h晶场中劈裂成三个支能级B_(2u)B_(3u)和,A_u。KBr∶(Ag~-)_2中这些支能级之间的能量间隔,由偏振度和发光的衰减时间的温度关系估计为0.13meV和0.52meV。 采用-N_2莱塞在(Ag~-)_2中心的X_1吸收带激发磷光体。观察发光是在激光的前进     

Cd_(0.96)Zn_(0.04)S/Cd_(0.97)Mn_(0.03)S/Cd_(0.96)Zn_(0.04)S多层纳米线中s-d交换作用的研究

以氧化铝纳米孔为模板,采用直流电化学沉积的方法制备了Cd_(0.96)Zn_(0.04)S/Cd_(0.97)Mn_(0.03)S/Cd_(0.96)Zn_(0.04)S量子阱纳米线阵列,并系统研究了该纳米线阵列在不同温度和不同磁场下的电学输运特性.随着外磁场的变化,样品表现出共振传输特性.通过量子阱理论对实验现象进行了分析,直接得到了稀磁层Cd_(0.97)Mn_(0.03)S中s-d交换作用常数N_0α的定量结果.研究发现该交换作用常数随温度具有e~(-1/T)的变化趋势.     

Gd_3Ga_(4.5)Al_(0.5)O_(12)单晶的低温磁性

采用提拉法制备了Gd_3Ga_(4.5)Al_(0.5)O_(12)单晶。经X射线粉末照相证实为石榴石型单相结构。在T=1.5—77K温区内,测量了磁化强度和磁化率。并与GGG的数据作了比较。实验结果表明:在场强H<500Oe时,磁化率x与温度T的关系遵守居里——外斯定律,其有序温度T_N远低于1.5 K.H>10000Oe时,该材料的磁化强度(或磁化率)比GGG高3一4％。在特定温度下,允许使用的临界场H_临比GGG高约4000 Oe     

K_(0.5)Bi_(0.5)TiO_3—Na_(0.5)Bi_(0.5)TiO_3系统铁电陶瓷相界的X射线研究

用X射线衍射方法测定了K_(0.5)Bi_(0.5)TiO_3-Na(0.5)Bi_(0.5)TiO_3系统不同组分试样的点阵常数和相变温度,确定了四方-三方相界组成。给出了K_(0.5)Bi_(0.5)TiO_3和Na_(0.5)Bi_(0.5)TiO_3的多晶X射线衍射数据。     

C_2H_x(x=4～6)在Ni(111)表面吸附的DFT研究

采用密度泛函理论与周期平板模型相结合的方法,对物种C_2H_x(x=4～6)在Ni(111)表面的top,fcc,hcp和bridge位的吸附模型进行了结构优化、能量计算,得到了各物种较有利的吸附位;并对最佳吸附位进行密立根电荷和总态密度分析.结果表明:C_2H_6和C_2H_4在Ni(111)表面的最稳定吸附位都是top位,吸附能分别是-36.41和-48.62 kJ·mol~(-1),物种与金属表面吸附较弱;而C_2H_5在Ni(111)表面的最稳定吸附位hcp的吸附能是-100.21 kJ·mol~(-1),物种与金属表面较强;三物种与金属表面之间都有电荷转移,属于化学吸附.     

Ge(111)反射束的高次中子成分

在重水反应堆旁利用中子飞行时间方法测量了5—22meV中子能区内Ge(111)Bragg反射束中的高次中子成分,并与理论计算进行了比较,两者符合甚好。结果表明,在20meV以下,Ge(111)反射束的级次污染较严重。 关键词：     

Si对LaNi_5相关系与贮H_2性能的影响

本文用X射线多晶衍射方法和差热分析方法研究了LaNi_(5-x)Si_x(x≤1.25)的相关系,用排水取气法测量了样品的吸H_2性能,LaNi_5,的固溶体和新的三元化合物LaNi_4Si形成共晶体系,共晶温度1170℃,共晶点x=0.96,在单相区中LaNi_5,相点阵常数随Si替代量增加,a减小,c增大,三元化合物LaNi_4Si属正交晶系,点阵常数a=8.382,b=5.210,c=3.989。测量密度D_0=7.59g/cm~3,每单胞含两个化合式单位,可能的空间群为D_(2h)~5,C_(2v_~2和C_(2v)~4,它具有可逆的吸放H_2性能,吸H_2后形成氢化物LaNi_4SiH_3.6。La_(l-y)Si_yNi,系列样品吸H_2量随Si含量增加而很快下降,LaNi_(5-x)Si_x系列样品吸H_2量随Si含量的增加稍略下降,平台压力也下降,LaNi_(4.8)Si_(0.2)的生成自由能为476cal/mol H_2,固溶体氢化物的稳定性比LaNi_1高。     

Mn_(3)Sn的高压物性研究

非共线三角晶格的反铁磁体Mn_(3)Sn,由于其动量空间中非零的贝里曲率而表现出反常霍尔效应.利用金刚石对顶砧研究压力对Mn_(3)Sn低温电输运性质和反常霍尔效应的影响.结果表明:Mn_(3)Sn在0~60GPa压力范围内保持金属导电行为;从非共线磁有序到螺旋磁有序的转变温度随压力增加先降低,在5.5GPa以上迅速升高,对应一个等结构电子拓扑转变;Mn_(3)Sn的反常霍尔效应在5.5GPa被完全抑制.     

Y(Mn_(1-x)Co_x)_(12)的中子衍射研究

Y(Mn_(1-x)Co_x)_(12)属于ThMn_(12)型四角体心结构,空间群为14/mmm,z=2。用粉末中子衍射测定了Co,Mn原子在8i,8j和8f晶位上的有序度。结构分析表明:Go优先占据8f晶位,其次占据8j晶位;在x<0.67时,几乎不进入8i晶位。最后,对实验结果作了讨论和推断。