金属氢化物ZrH1.66和TiH1.92的热中子非弹性散射

本文报导了用Be过滤探测器谱仪对金属氢化物ZrH_1.66和TiH_1.92的非弹性散射中子能谱的测量结果,以及根据A.sjolander公式用叠代法计算出的声子谱.两种氢化物的光学支类似高斯分布,能级位置与国外公认的数值一致,而能级宽度比国外已有的未经过多声子校正的结果窄.两种氢化物的声学支既非德拜谱型也非高斯谱型,而呈现双驼峰的结构.另外,在光学支和声学支之间还测量出一些新的结构峰,估计是无序度造成的定域模.     

金属氢化物LaNi_(4.5)Mn_(0.5)H_x的热中子非弹性散射谱

本文报道了用铍过滤探测器谱仪对LaNi_(4.5)Mn_(0.5)H_x在三种不同氢含量时测量的中子非弹性散射谱。结果表明,Mn原子部分置换LaNi_5中的Ni原子后,使M—H键增强,当x=6时,高能段的第二、三振动峰分别向高频方向位移了6meV和10meV。该结果与LaNi_(4.5)Mn_(0.5)H_x的平台压力(P-C-T等温线)下降的宏观热力学性能相一致。     

金属氢化物(AlH3)n的热中子非弹性散射谱

本文报道了铝的氢化物(AlH₃)_n在常压和高压50kbar两种情况下的非弹性散射中子能谱,观察到了一些精细结构。与Roszinski的红外吸收谱作比较,在600—1700cm^-1波段内基本一致。而我们还测到了红外方法难以测到的三个低频峰。没有观察到高压对该材料的热学性质和微观结构的影响。 关键词：     

钯氢的热中子非弹性散射

在铍过滤探测器谱仪上,对含氢量为x=0.17和0.67的两种钯氢(PdH_x)样品分别测定了定域模(或光学支),观察到x=0.67的定域模峰位置相对于x=0.17的峰位置向低能移动约5毫电子伏,定性地讨论了定域模软化与超导性的关系。 关键词：     

用于凝聚态物质研究的旋转晶体中子飞行时间谱仪

本文介绍了我所自行设计和制造的一台旋转晶体中子飞行时间谱仪。该仪器对凝聚态物质的各种动力学研究是一个有效的工具。我们通过选取适当的锗单晶(111)平面旋转轴的办法消除了仪器单色束中多晶面反射的“污染”(contamination)。该谱仪的入射初始中子能量范围可为10—100meV,对应的初始中子能量分辨率为2.5—7.2％。本文根据Brockhouse理论对散射中子的分辨率作了详细的理论计算,并将计算结果与实测结果进行了对比。介绍了标准钒样品的非弹性散射中子谱的测量结果并与国外几个同类型谱仪的基本特性作了比较。     

YBa2Cu3O6+δ的高频模及其随氧含量δ的变化

在中国原子能科学研究院新建的宽角(～30°)Be过滤探测器中子非弹性散射谱仪上,在入射中子能量从10直至150meV的范围内,测量了几种不同氧含量的YBa₂Cu₃O_6+δ样品的中子非弹性散射能谱。结果表明:(1)在δ=0和0.2时,在60至150meV能量范围内,发现有强的高频模存在,当其温度高到Nel点(～410K)以上直至466K时,没有观察出高频模强度的减弱。而δ=0.78和0.97时,在75至150meV能量范围内,散射强度在测量误 关键词：     

ZrV_2H_(5.05)的定域振动

我们在原子能研究所的铍过滤探测器谱仪上用热中子非弹性散射的方法分别测量了室温(20℃)和低温(97K)下的金属氢化合物超导体ZrV_2H_(5.05)的定域模,ZrV_2H_(5.05)的超导电性是被氢的高浓度所抑制的。     

金属氢化物LaNi4.5Mn0.5Hx的热中子非弹性散射谱

本文报道了用铍过滤探测器谱仪对LaNi_4.5Mn_0.5H_x在三种不同氢含量时测量的中子非弹性散射谱。结果表明,Mn原子部分置换LaNi₅中的Ni原子后,使M—H键增强,当x=6时,高能段的第二、三振动峰分别向高频方向位移了6meV和10meV。该结果与LaNi_4.5Mn_0.5H_x的平台压力(P-C-T等温线)下降的宏观热力学性能相一致。 关键词：     

中子单色化新方法

提出了中子单色化的新想法，并从理论上给出了具体的处理方法．以石墨、硅及锗为例演示了新方法的应用，并得到满意结果．将新方法与三组双晶法作了比较，二者效果相差无几，但是新方法简单易行且节省费用 关键词：     

水合氧化钛的热中子非弹性散射谱

广阔的海洋中含有大量的低浓皮铀,其总量约为45亿吨。要在海水中提取铀,关键是寻找一种较好的吸附剂。经多种手段测量和筛选表明,水合氧化钛是一种较好的吸附剂,但是它的结构形式和吸铀机理至今还不很清楚。我们试图借助于中子散射的方法来探索这个问题。我们曾首次用中子非弹性散射技术,测量了不同原料制得的不同含水量的水合氧化钛的低频段振动