π-核散射的△33准门口态描述

本文提出了π-核散射的Δ₃₃准门口态的概念。在这个简单的模型下,计算了T_π^1ab=163、220、240、254、303、380MeV的π^--¹⁶O弹性散射的微分截面和总截面,并与实验进行了比较,得到与实验大致符合的结果。     

(p,π)反应的微观描述

本文推广了W. Weise等人处理π核散射的方法,把它用于研究（p,π）反应,并用此方法计算了³He（P,π⁺）⁴He(T_p^1ab=415MeV)的角分布。所得角分布的形状与实验符合,绝对值比实验值大3-5倍。     

π+-16O弹性散射的微观计算

本文用π核散射的微观描述,计算了T_π^lab=240、343MeV时π⁺-¹⁶O弹性散射微分截面,定性地符合实验。     

α粒子模型下的π--12C散射

本文应用独立α粒子模型波函数,在Glauber理论下,计算了共振区内一系列能量（T_π=-120、150、180、220、260MeV）下的π^--¹²C弹性散射微分截面。理论与实验结果较好地符合。在截面对于波函数敏感的低能区域,本文结果比前人同类结果有明显改进。     

低能π—核散射的库伦效应

本文研究了低能π分子（T_π=80,70,50MeV）被原子核散射时库伦效应的大小。结果表明,我们在以前计算低能π散射的结果中,对于T_π=50MeV的角分布曲线的谷附近发生的理论与实验的偏离,不是由于忽略库伦效应所致。此外,除了对于50MeV角分布的小角度外,在这一能区库伦效应是可以忽略的。     

(π,N)反应的多核子吸收机制

本文将G.E.Brown和W.Weise的π^-核散射理论推广应用到（π,N）反应上,计算了Tπ=100、200、290MeV时的⁴He（π^-,n）³H反应的角分布,并与实验作了比较。     

π—18O非弹性散射的DWIA分析

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在¹⁸O上的非弹性散射到2⁺（1.98MeV）激发态的微分截面,分析了π^-对π⁺的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。     

Magnetic moment measurements of mirror nuclei 12B and 12N

The spin polarized β-emitting mirror nuclei ¹²B(I^π=1⁺,T_1/2=20.18 ms) and ¹²N(I^π=1⁺,T_1/2=11 ms) are produced by the low nuclear reactions ¹¹B(d, p) ¹²B and ¹⁰B(³He,n) ¹²N and by selecting the projectile energy and the recoil angle. Their magnetic moments are measured by the β-NMR technique. The magnetic moments obtained after Knight shift correction are μ(¹²B)=1.001(17) μ_N and μ(¹²N)=0.4571(1) μ_N. The calculation using the existing shell model could not reproduce the measured magnetic moments for ¹²B and ¹²N simultaneously.     

π引起的半相干散射和13C的9.5MeV能级的激发

本文在Glauber理论近似下讨论了在π-¹³C的非弹性散射过程中, ¹³C的9.5MeV能级激发的理论描述问题. 认为到9.5MeV能级的跃迁是半相干的一步过程. 对于初末态核结构, 选用了弱耦合的核模型, 在J^π=7⁺/2的假设和Γ^(v)=1/2Γ^(s)的近似下计算了180MeV的π^±在¹³C上非弹性散射(9.5MeV)的微分截面, 并与实验进行了比较, 发现符合不是太满意的, 我们认为矛盾主要是由于没有考虑自旋效应, 即跃迁核子的自旋状态改变的效应.     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

π核双电荷交换反应与核结构

用Glauber多次散射理论和相干涨落核模型,计算了能量在（3,3）共振区的π⁺介子在¹⁶O和¹⁸O靶核上引起的双电荷交换反应截面。理论计算的¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.和¹⁶O（π⁺,π^-）¹⁶Ne_g.s.反应截面的比值,很好的符合实验值。理论预言了¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.微分截面角分布在角度为23°附近有极小值,实验表明了这个极小的存在。     

π-18O非弹性散射

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到¹⁸O的2⁺（1.98MeV）激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π^-和π⁺截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。     

对带电轻子质量公式的一些猜测

本文建议轻子电磁自能通过（（δm）/m）=（1/（2π））n^-b 与量子数 n 联系起来,其中 b 为待定常数.并建议动量截断值 M 与引力常数 k 和精细结构常数α的联系为 M=（?）.得到了带电轻子质量公式（?）.利用 e^-和μ^-质量的实验值和α值作输入,给出计算值 k=（6.67231±0.00026）×10^-8 cm³g^-lsec^-2和m_τ=（1782.306±0.078）MeV,与观察值 k=（6.6720±0.0041）×10^-8cm³ g^-1sec^-2和 m_τ=(1782_-4⁺³)MeV 很好符合.公式预言第四个带电轻子质量应为 m=（11725.47±0.51）MeV 可以在最近的实验中检验。本文还对所建议的质量公式和结果进行了讨论.     

四重子系统核谱

本文用SU(6)对称理论讨论了四重子系统, 为分析实验普提供了一种方法. 利用_ΛΛ⁴H, _ΛΛ⁴He_{, Λ}⁴He和⁴H的基态是在SU(6)的同一个不可约表示中, 从_Λ⁴H, _Λ⁴He和⁴He的实验资料可以求出_ΛΛ⁴H和_ΛΛ⁴He的质量. 计算表明J^π=0⁺双Λ超核_ΛΛ⁴H和_ΛΛ⁴He不象有束缚态.     

π核双电荷交换四极跃迁

用相干结构波函数和格劳伯尔近似, 研究了¹⁸O(π⁺, π－) ¹⁸Ne(2⁺₁, 1.89MeV)反应, 发现核结构对π核双电荷交换四极跃迁有重要影响, 多次散射机制能解释实验材料.     

在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射

本文在Δ₃₃准门口态模型^[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-¹²C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π^－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_ΔLS必须是正的, 不同于核子的负值.     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

高山宇宙线荷电强子流强的负正比

在海拔3220米的实验室里,用磁谱仪动量予选装置和多板云室,对落在0.23m²面积上的单根荷电强子进行了观测.考虑到各种可能的修正以后,得出在10—20 GeV/c之间,荷电强子的负正比为:N^-/N⁺=0.53±0.05.当认为N⁺只包含有P和π⁺,N^-是π^-,而且N_π+/N_π-=1时,推算出N_π-/N_p=0.9±0.1.若π^-积分谱的形式为j（>p）=Kp^-r,估算出在5—20 GeV/c的动量范围,r（?）2.3.本文也对荷电强子的积分流强作了粗略的估计,其结果是:j_⊥^p+π（>12 GeV/c）=（7.4±0.7）×10^-5cm^-2·st^-1·s^-1.     

240mPu形状同质异能态

利用环形固体径迹探测器,通过²³⁸U（α,2n）反应,测量了^240mPu的半衰期和激发函数.定出半衰期T_1/2=3.5±0.5ns.它与基态的能量差E_i=3.2±0.5MeV.     

(p,π-)反应的两核子模型

本文提出了 A（p,π^-）B 反应的两核子模型,给出了反应矩阵元的约化和与核结构的关系.在平面波近似下,计算了入射质子能量为185 MeV 时的¹³C（p,π^-）¹⁴O（O+基态）的微分截面,定性地符合实验结果.