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提出了能够很好地描述非过渡金属无序和非晶态超导体的2Δ0/(kBTc)与声子谱参量之间关系的一个公式:2Δ0(kBTc=4.95[1-(T0<ω>1/2)/A(1/(λω0)+1/(20λ<ω>)+1/(20<ω>))]。计算了大量已知声子谱的非晶和无序超导体的能隙2Δ0对Tc的比,结果表明在百分之几的范围内与实验值符合。指出了非过渡金属和合金的非晶态超导体,既可以是一个2Δ0/(kBTc)值远大于BCS理论值(3.53)的强耦合超导体,也可以是一个2Δ0/(kBTc)值比BCS理论值还要小得多的弱耦合超导体。
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单层FeSe/SrTiO3界面增强超导的发现为理解高温超导机理提供了一个新的途径,也为实现新的高温超导体开拓了新思路.本文通过在SrTiO3(001)表面高温沉积Mg进而沉积单层FeSe薄膜,制备出了FeSe/MgO双层/SrTiO3异质结.利用扫描隧道显微镜研究了异质结的电学及超导特性,观测到约14–15 meV的超导能隙,比体相FeSe超导能隙值增大了5–6倍,与K掺杂双层FeSe/SrTiO3的超导能隙值相当.这一结果可理解为能带弯曲造成的界面电荷转移和界面处电声耦合共同作用导致的超导增强.FeSe/MgO界面是继FeSe/TiO2之后的一个新界面超导体系,为研究界面高温超导机理提供了新载体. 相似文献
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采用基于原子球近似下线性Mufin-Tin轨道(LMTO-ASA)的平均键能计算方法,研究了以ZnSxSe1-x为衬底,沿(001)方向外延生长的应变层异质结ZnS/ZnSe、ZnS/ZnSxSe1-x和ZnSe/ZnSxSe1-x的价带带阶值ΔEv(x).研究表明,ΔEv(x)值随衬底合金组分x单调变化。且两者的关系是非线性的。在此计算结果与其它理论计算和实验结果符合较好。 相似文献
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本文中分析了非过渡金属非晶态超导体的超导参量、声子谱参量与霍耳系数之间的经验关系。研究了非晶态超导体的Tc,并得出,声子谱的软化所导致的Tc的提高幅度与电-声子耦合常数λ的提高幅度成线性关系;声子谱的高频截止频率愈高,其Tc也愈高。讨论了利用声子谱的软化虽然能大幅度地提高Tc值,但要获得包括金属Be在内的非过渡金属的高Tc非晶态超导体的希望是渺茫的。还讨论了非晶态超导体的上临界场Hc2和能隙2Δ0所表现出的强耦合效应等问题。
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考虑到正常金属区域的杂质散射和界面粗糙的散射,运用Bogoliubov-de Gennes (BdG)方程和Bolonder-Tinkham-Klapwijk(BTK)理论模型,计算正常金属-d波超导隧道结的微分电导.计算发现:隧道谱强烈地依赖电子的入射角和超导体晶轴方位,并能展示零偏压电导峰的存在;此外,杂质散射能使隧道谱的凹陷分裂出两个小凹陷,而界面粗糙能抹平和压低零偏压电导峰和能隙电导峰.这些结果都将很好地解释高Tc超导隧道谱的实验现象.
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测量了Bi_(1.6)Pb_(0.4)Sr_2Ca_2Cu_3O_y 多晶大样品及 Y_1Ba_2Cu_3O_(7-δ)单晶薄膜超导体的涨落电导随温度的变化,从而定出了相干长度ξ.又从ξ及费米速度 v_F、临界温度 T_c 估算了(Δ2/k_BT_c)(Δ为能隙),与文献中直接测能隙得的数值比较接近.此外,我们还用 Aslamazov-Larkin 涨落理论计算的曲线与 BiSrCaCuO 的实验曲线进行比对,符合较好. 相似文献
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本文利用基于第一性原理的广义梯度近似方法分析研究宽禁带半导体材料CuYO2能带结构、晶格常数和态密度.计算结果表明,CuYO2的价带区主要由Cu的3d态和O的2p态构成,而导带区主要由Y的3d态组成.在进行+U修正之后,随着U参量的增加,CuYO2的价带区和导带区发生分裂,导带区中Y的3d主峰向高能区移动导致导带扩大,带隙也随之扩大,当U取值为3 eV时导带底由L点转变为T点,表明+U计算主要修正CuY2导带从而能较好的改进理论带隙值. 相似文献
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本文使用配分函数级数展开法,作出面心立方(fcc)点阵上具有最近邻交换作用-J的Ⅰ型反铁磁系统(Ising自旋1/2)的统计理论,引入了0+的次近邻相互作用以排除基态的简并问题,写出高温无序态的自由能的tanh(J/kT)的幂级数和低温有序态的自由能的exp(-4J/kT)的幂级数,运用求Pad近似式得出两者在温度Tc=1.74J/k处相交,故其顺磁-反铁磁的转变为一阶相变,我们算出了有关的物理量,长程和短程有序度、内能、熵、比热以及磁化率等随温度变化的曲线,它们都在Tc点出现突变,其潜热Q=Tc△S=0.44J,fcc上以CuAuI为典型的合金有序化问题与上述课题虽然是不同的物理对象,但它们的自由能的表式是同一的,因而以上算出的相交特征和相应的物理量对于二者都同样适用,最后我们还解析地证明了Tc-H曲线在H=0点Tc为极大值。
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本文应用了Kirkwood方法去计算面心立方体的固溶体AB3的自由能。在这个方法中,自由能被表为(kT)-1的幂级数。我们的计算一直算到了(kT)-4的系数。如果称原子排列的秩为S,称忽略O(kT)-n的自由能为Fn,那末Fn与S的关系对于不同的n(n=2,3,4,5)是极不同的。事实上,F3,F5和S=0处始终为极小,使理论中看不到超点阵的结论。这说明自由能F对(kT)-1的展开的级数收敛极慢。将F表为η≡e(-(VAA+VBB-2VAB)/kT)-1的级数(式中VAA,VBB,VAB代表最近邻AA,BB,AB对的作用能)而称忽略O(ηn)的自由能为Fn′那末F2′,F3′依然不给我们超点阵的结论,但由F4′,F5′我们非但获得了超点阵,并也看到了S的突变及固溶体的潜热。F4′,F5′是极相似的,使我们相信它们近似于真正的F。 相似文献
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本文基于分子轨道法线性组合理论,推导出不同原子组成的分子的久期方程,从而得出分子波函数线性组合的特征常数N和λ的定量关系式,以及成键合能量和反键合能量的方程式.并通过这两能量之差,使N,λ系数与晶体对称势V共价所产生的平均能隙Eh,反对称蛰V离子所产生的能隙C和其总能隙Eg等相联系起来,导出了λ与分数光谱离子性fi和C/Eh比值间的关系式.由λ,N可导出fi与化合物半导体中离子射程参数间的关系式.应用上述一些关系式结合闪锌矿和纤锌矿结构特性,可以很好地解释两种结构的偏离系数γ(即化合物半导体中实际电子阻止本领对Bragg电子阻止本领的偏离系数)间互成倒数和压电系数epol的符号相反的原因.因此从C/Eh,γ,epol,对fi三曲线转折点完全一致,可以清晰地看出半导体化合物的价键和晶体结构特性决定了它的一系列物理、化学特性.
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《Superlattices and Microstructures》1997,21(3):305-313
Electron tunneling spectroscopy of the organic superconductor κ-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2using low temperature scanning tunneling microscope (STM) is reported. The tunneling differential conductance in the superconducting phase was obtained in theb–cplane of a single crystal, by varying the tip position on the sample surface. The differential conductance is reduced near zero bias voltage and enhanced at the gap edge, associated with the superconducting gap structure below[formula] K. The gap width differs slightly from sample to sample, while the overall functional shape of the conductance is sample-independent. The tunneling conductance is reduced to almost zero near zero bias voltage, while it is finite inside the gap edge. The curve obtained cannot be fit to the BCS density of states withs-wave pairing symmetry, even if the life-time broadening of one-electron levels is taken into account. Finite conductance inside the gap edge suggests anisotropy of the gap. However, the conductance curve obtained is not explained by a simpled-wave symmetry for Δ(k). The reduced conductance near zero bias voltage suggests a finite gap. An anisotropic model with a finite gap, in which Δ(k) varies depending on the direction ink-space, is examined. The tunneling conductance in the low-energy region is almost fit by the model with Δmin = 2 meV and Δmax = 6 meV. The finite conductance is explained by introducing a small effect of life time broadening. We conclude that the gap is anisotropic and is finite (at least Δmin = 2 meV) on the entire Fermi surface. 相似文献
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V. E. Kudryashov A. É. Yunovich 《Journal of Experimental and Theoretical Physics》2003,97(5):1015-1019
We present summarized data on the tunneling emission in p-n heterostructures based on GaN and on a series of cubic AIIIBV semiconductors, including GaAs, InP, GaSb, and (Ga, In)Sb. The emission in p-n heterostructures of the InGaN/AlGaN/GaN type in a spectral interval from 1.9 to 2.7 eV predominates at small currents (J<0.2 mA). The position of maximum ?ωmax in the spectrum approximately corresponds to the applied potential difference U:?ωmax=eU. The tunneling emission is related to a high electric field strength in GaN-based heterostructures. The radiative recombination probability is higher in the structures with piezoelectric fields. The observed spectra are compared to the spectra of tunneling emission from light-emitting diodes based on GaAs, InP, and GaSb. The experimental results for various semiconductors emitting in a broad energy range (0.5–2.7 eV) are described by the equation ?ωmax=eU=0.5–2.7 eV. 相似文献
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本文提出一种简便识别旋光性单轴晶体喇曼光谱中横模和纵模的方法。应用90°散射几何配置x(z+Δy,xz)y,散射光的偏振方向与x轴成δ夹角。应用Loudon给出的单轴晶体极性声子的喇曼散射效率公式,计算TO和LO模的散射效率,它们依赖于喇曼张量元和δ角,其极大值分别位于δmaxTO和δmaxLO处,这两个角度的符号正好相反。因此,由判定δmax的符号,可以将TO和LO模区分开来,并且从|δmax|值可以了解喇曼张量的各向异性。
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