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本文指出, 无质量Bose子和Kerr-Newman黑洞不形成束缚态. 有质量的Bose子, 在0<α<√M2-Q2的情况下, 若E≠am+eQr+/2Mr+-Q2则无束缚态; 若E=am+eQr+/2Mr+-Q2则非束缚态存在的必要条件是(22)和(24)式. 在a=√M2-Q2的情况, 束缚态的能量E=√M2-Q2+eQM/2M2-Q2, 当Q=0或者e=0时, 本文结论与de Felic[1]和章世伟、苏汝铿[2]的结果相符. 相似文献
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本文有略去α集团外核子与α内核子交换的共振群方法计算了n+6Li系统的弹性散射相移和微分截面, 并通过这些计算研究了6Li的d+α集团结构和反对称交换效应. 所得的结果表明, 6Li的d+α集团结构显著, 因此合理地选取6Li的d+α集团波函数, 特别是d与α的相对运动波函数是很重要的; 由于6Li的d+α集团结构显著, 且α束缚得委紧, 所以略去了α与n和d之间的反对称交换能得到与冗长的标准共振群方法相一致的结果. 相似文献
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最近对于偶偶核 68,70,72Ge,70,72,74Se,74,76,78,80Kr 以及65Ga,74Br 能级的研究,发现了大量不同的集体带结构.其中包括建立在近球形基态以及有较大变形(可能包括三轴形变)的激发态之上的带,建立在同样的(g9/2)2轨道上的中子对和质子对的转动排列(RAL)带,具有奇自旋和偶自旋的 RAL 负宇称带以及偶偶核中ΔI=1的γ型振动带.直到1974年,一篇关于 Ge 和 Se 偶偶同位素的综述指出高于4+态的能级(例如见文献[1]的图1和2),还知道得很少.除了在70,72Ge 核中有异常低的0+激发态(最初是于1948年在范德毕尔特大学在72Ge 中发现的)之外,对于这些核,理论上起先只限于按一些振动模型来处理.但是最近以来,关于这个区域的核涌现了大量的信息,表明它们具有许多引人注目的崭新的特征.对于0+激发态也获得了更为深入的认识.特别令人惊讶的是在重离子反应在束γ射线谱的研究中,我们发现了多重、独立、高集体性的带结构.本文将要介绍我们在关于68,70,72Ge[3-6],70,72,74Se[7-13]和74,76,78,80Kr[14-18]诸核的研究中发现大量的集体带结构(例如在我们关于68Ge,74Se 和76Kr 能级的研究中发现至少有七种不同的带,见图1—3)的证据和理论解释.这种多重结构包括:1)建立在近球形态上的基态带和以0+′态为带头的大形变态上的激发带的共存;2)以8+态为带头,被解释为建立在中子和(或者)质子的(g9/2)2准粒子组态上的 RAL 带和基态带的同时存在;3)中子和质子的 RAL 奇宇称带,来自于一个 g9/2准粒子一个 P1/2,P3/2或者 f5/2准粒子与核实的耦合;4)△I=1偶宇称带,它可很好地被认为是γ振动带;以及5)目前还不清楚其性质的其它带. 相似文献
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我们用粒子鉴别系统测量了31.2MeV的α粒子在11,10B核上的(α,t)、(α,d)和(α,p)反应的角分布; 由出射粒子的能谱, 我们分别得到了剩余核处于基态和不同激发态的十个角分布. 从角分布的形状看, 在11B(α,t0)12Cg﹒s, 11B(α,d0)13Cg﹒s, 10B(α,d0)12Cg﹒s, 10B(α,d1)12C1st, 11B(α,p0)14Cg﹒s等反应中均有不同程度的后角上翘; 并且(α,t0)和(α,p0)的后角上翘的同位素效应似乎与(α, α)的反常散射的同位素效应相反. 相似文献
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有实验证据表明,6Li核的基态和第一、三激发态主要是d-a集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了6Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E1→E0)=21.06fm4,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm4以及和用LCCO算得的13.88fm4更符合于实验值25.1±2.0fm4.算得的B(E2;E3→E0)=9.67fm4,亦在实验值6.483±3.360fm4的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的. 相似文献
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M. Ablikim et al 《中国物理 C》2012,36(11)
Based on 58 million J/ψ events collected by the BESⅡ detector at the BEPC, J/ψ→ΛΛ π+π- is observed for the first time. The branching fraction is measured to be Br(J/ψ→ΛΛ π+π-)=(4.30±0.13±0.99)×10-3, excluding the decays to intermediate states, namely J/ψ→Ξ-Ξ+, J/ψ→Σ(1385)-Σ(1385)+, and J/ψ→Σ(1385)+Σ(1385)-. The branching fractions for these intermediate resonance channels are measured to be:Br(J/ψ→Ξ-Ξ+)=(0.90±0.03±0.18)×10-3, Br(J/ψ→Σ(1385)-Σ(1385)+)=(1.23±0.07±0.30)×10-3,and Br(J/ψ→Σ(1385)+Σ(1385)-)=(1.50±0.08±0.38)×10-3, respectively. The angular distribution is of the form dN/d(cosθ)α(1+αcos2θ) with α=(0.35±0.29±0.06) for J/ψ→Ξ-Ξ+, α=(-0.54±0.22±0.10) for J/ψ→Σ(1385)-Σ(1385)+, and α=(-0.35±0.29±0.06) for J/ψ→Σ(1385)+Σ(1385)-. 相似文献
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本文在两核子吸收机制下讨论了B(π+d)c反应, 导出S-波πN相互作用下的(π+d)反应截面公式. 并在平面波近似下计算了12C(π+d)10C(0+,2+)的微分截面. 结果表明了氘核D-波分量的重要性; 中子对空间反对称的结构与对称性的结构对截面的贡献处于同等重要的地位. 相似文献
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用α-α-Λ三集团模型和谐振子乘积态为基的展开方法,计算了9Be直到15MeV激发能的能谱.通过计算Lπ=0+,2+,1-三个态的形状密度,确定了9Be处于上述三个态时的几何结构.并根据能谱的耦合特征和几何结构对能谱进行了K分类. 相似文献
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本文利用(0-3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 分别计算了(π+Ω-)原子的库仑裂解截面与衰变几率. 高能(π+Ω-)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为σ=Z4/3×2.9×10-18cm2, 衰变几率的计算结果为w[(π+Ω-)→π+Λ0K-]/w[Ω-→Λ0K-]=1+O(α). 相似文献
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有实验证据表明,~6Li核的基态和第一、三激发态主要是d-α集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了~6Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E_1→E_0)=21.06fm~4,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm~4以及和用LCCO算得的13.88fm~4更符合于实验值25.1±2.0fm~4.算得的B(E2;E_3→E_0)=9.67fm~4,亦在实验值6.483±3.360fm~4的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的. 相似文献
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In this work, we tentatively assign the charmed mesons DJ(2580), DJ*(2650), DJ(2740), DJ*(2760), DJ(3000) and DJ*(3000) observed by the LHCb collaboration according to their spin, parity and masses, then systematically study their strong decays to ground state charmed mesons plus pseudoscalar mesons with the 3P0 decay model. Based on these studies, we assign the DJ*(2760) as the 1D(5/2)3- state, the DJ*(3000) as the 1F(5/2)2+ or 1F(7/2)4+ state, the DJ(3000) as the 1F(7/2)3+ or 2P(1/2)1+ state in the D meson family. As a byproduct, we also study the strong decays of the states 2P(1/2)0+, 2P(3/2)2+, 3S(1/2)1-, 3S(1/2)0- etc, which will be valuable in searching for the partners of these D mesons. 相似文献
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