费米子数的时空性质

将4维 Minkowski 时空推广到5维时空,并将“基本”粒子静质量和时空自由度 x₅相联系,m=—i（（?）/（?）x₅）,我们讨论了5维非线性变换共形群 C（M₅）.对于C（M₅）交换,保持有 dx₁²+dx₂²+dx₃²-dx₀²+dx₅²=0不变.C（M₅）群和线性变换群 SO（5,2）同构.在此基础上我们分析了费米子数的时空性质,并给出了自旋为半整数（整数）的粒子费米子数为奇数（偶数）的这一实验规律.     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

原子核的单粒位阱(Ⅱ)非厄米选择

应用格林函数方法本文较仔细地研究了单粒位阱的非厄米选择u_αβ=M_αβ（ε_β）[或M_αβ（ε_α）],其中M_αβ（ω）=M_αβ^on（ω）+M_αβ^off（ω）表示质量算符.文中从另一个角度给出了M_αβ^on（ω）与M_αβ^off（ω）的定义并指出,质量算符插图可以分为三类项之和: （1）由M_αβ^off（ω）的极点贡献的项.这类项不可分离,只有它们需要另行处理; （2）可以由上述非厄米选择完全抵销的项,这提供了选择u_αβ的一个依据; （3）剩余项.这部分项可以简单地求和并且可以解释为单粒格林函数的振幅修正. 作为应用举例,文中讨论了粒子-空穴格林函数的重整化无规位相近似（RRPA）,给出了有关的计算公式.在RRPA中不仅顾及了G矩阵的偏离能壳性,而且还计及了单粒传播子的重整化,后者除M_αβ^off（ω）所含极点的贡献外考虑了所有其它效应.     

介子束缚态方程及其解的进一步探讨

在资料[1]讨论过的一种可能的介子束缚态方程的基础上,着重在位阱形状参量v值较大（v=10²～10³）的情形下,对方程的解作了进一步的探讨.结果指出,特征值λ和有关物理量对位阱参量v、E的依赖关系大致仍有资料[1]所述的规律性,但介子束缚态平均半径的数值当v较大时,并不随v的继续增大而不断增加.对应于每一个参量v值,存在一个最大的介子平均半径,当v>10²时,所有的约为12.6M^-1（M为层子质量）,尚小于π介子的物理半径.若考虑到层子与反层子之间的超强相互作用除这种吸引势外还存在另一排斥势,并引入和资料[1]中位势V_v（r）相应的差型V_v（r）势进行计算,可使介子束缚态半径与实验值接近的程度有较大改进.     

Levinson定理及其在相对论量子力学中的推广

本文先用 Green 函数方法证明非相对论量子力学中的 Levinson 定理有如下形式:n_l=1/π[δ_l（0）—δ_l（∞）]—（（—1）^l）/2 sin²δ_l（0）,然后导出了它在 Dirac 方程中的推广形式为:n_k⁺—n_k^-=1/π[δ_k（m）—δ_k（∞）+δ_k（—∞）—δ_k（—m）]—（k/（|k|））（（—1）^x/2）[sin²δ_k（m）+sin²δ_k（—m）].对于 Klein-Gordon 方程,则可以有两种形式:n_l⁺±n_l^-=1/π{δ_l（m）—δ_l（∞）±[δ_l（—m）—δ_l（—∞）]}—（（—1）^l/2）[sin²δ_l（m）±sin²δ_l（—m）].文中对此定理的含义、应用范围及有关问题作了讨论,并就方势阱的 s 态问题,检验了这些公式。     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

Kerr-Newman度规中带电Bose子束缚态

本文指出, 无质量Bose子和Kerr-Newman黑洞不形成束缚态. 有质量的Bose子, 在0<α<√M²－Q²的情况下, 若E≠am+eQr₊/2Mr₊－Q²则无束缚态; 若E=am+eQr₊/2Mr₊－Q²则非束缚态存在的必要条件是(22)和(24)式. 在a=√M²－Q²的情况, 束缚态的能量E=√M²－Q²+eQM/2M²－Q², 当Q=0或者e=0时, 本文结论与de Felic^[1]和章世伟、苏汝铿^[2]的结果相符.     

240mPu形状同质异能态

利用环形固体径迹探测器,通过²³⁸U（α,2n）反应,测量了^240mPu的半衰期和激发函数.定出半衰期T_1/2=3.5±0.5ns.它与基态的能量差E_i=3.2±0.5MeV.     

关于单粒子位阱理论的一点注记

对应于（N±1）核的断续（d）与连续（c）能谱,单粒子格林函数的Lehmann表示G_αβ（ω）可以分为两部分之和: G_αβ（ω）=G_αβ^d（ω）+G_αβ^c（ω）。虽然G_αβ^d（ω）为半纯函数,但G_αβ^c（ω）却含有支点割线。在前几文关于非厄米单粒子位阱u_αβ=M_αβ（ε_β）[M_αβ（ω）为质量算符]的讨论中,我们只明显地考虑了G_αβ^d（ω）。这相当于引进了切断近似。本文进一步讨论了G_αβ^c（ω）的影响。文中证明了,由此除可多得少许新结论外,以前所得结果均依然正确。     

双奇核中πi13/2 νi13/22－准粒子转动带旋称反转研究

利用重离子熔合蒸发反应和在束γ谱学实验方法研究了双奇核^176,178Ir和¹⁸²Au的高自旋态结构,在这3个双奇核中观测到了基于πi_13/2 νi_13/2准粒子组态下的转动带.以能级间隔系统学为判据,对¹⁸⁴Au核中πi_13/2 νi_13/2转动带能级自旋进行了指定.指出^176,178Ir和^182,184Au 4个双奇核的πi_13/2 νi_13/2转动带在低自旋区均出现旋称反转.对πi_13/2 νi_13/2转动带旋称反转现象进行了定性的讨论.用推转壳模型对πh_9/2 νi_13/2带和πi_13/2 νi_13/2带能级结构进行了理论研究,发现当采用形变和对力自洽计算后,从理论上可以定性地解释两个半退耦带出现的旋称反转现象.     

一种寻找具有多项式因子的本征函数的位势的方法

本文以Schrdinger方程为例给出一种寻找具有多项式因子的本征函数的位势的方法,表明原量子力学中的谐振子势和库仑势的本征解是可由本方法给出的二个例子.本方法及结果对强子结构模型理论有一定参考价值,例如文献[4]中的那个在分析紧束缚于某种势阱中的层子的场合下从 Bethe-Salpeter 方程近似导得的微分方程,当以三维球对称势V（r）=V₀—2（N+（1/2））β^-1（?）+（?）代入并用本方法解之时,某些计算结果如图2所示,图中,λ′须理解为介子质量平方 m²的线性函数,显示出某种“准 Regge 轨迹”行为.     

THE LEVINSON THEOREM AND ITS GENERALIZATION IN RELATIVISTIC QUANTUM MECHANICS

The Levinson Theorem in non-relativistic quantum mechanics is derived by Green function method which leads to the following expression:n_l=1/π[δ_l（0）—δ_l（∞）]—（（—1）^l）/2 sin²δ_l（0）Then its generalization in Dirae equation is fuond as:n_k^（+）—n_k^-=1/π[δ_k（m）—δ_k（∞）+δ_k（—∞）—δ_k（—m）]—（k/（|k|））（（—1）^x/2）[sin²δ_k（m）+sin²δ_k（—m）].对于 Klein-Gordon There are two expressions for Klein-Gordon equation:n_l⁽⁺⁾±n_l^-=1/π{δ_l（m）—δ_l（∞）±[δ_l（—m）—δ_l（—∞）]}—（（—1）^l/2）[sin²δ_l（m）±sin²δ_l（—m）].The implication of these theorems and the range of their validity with relevantproblems are discussed.An example of S state ease in square well potential is trea-ted for testing these formulas.     

束缚态波函数的重迭积分和夸克质量

文献把1^-→0^-+r矩阵元中的重迭积分写成 I=∫d³xe^-iq·x/2Φ_f^*（x’）Φ_i（x）;用Bethe-Salpeter方程、瞬时近似和非相对论近似,我们得不出这个结果。我们推导出的重迭积分明显地与quark质量有关,只是在束缚能可以忽略时才得到类似上述的结果。     

SU(2)×U(1)×S3模型及类K0-K0系统的混合和CP破坏效应

本文内容包括:(ⅰ)进一步给出SU(2)×U(1)×S₃模型的结果S₂≈S₃≈(m_s²)/(m_b²);sin δ≤(m_um_d)/(m_cm_s),并预言b夸克的主要衰变道是b→u+W,b夸克的寿命可能长到10^-9秒.(ⅱ)给出类K⁰-K⁰系统混合时的精确表达式ρ=错号事例数/对号事例数=(1/2)(|p/q|²+|q/p|²)([Γ²+(Δm)²]²-(γ1γ2)²)/([Γ²+(Δm)²]²+(γ1γ2)²);并给出CP破坏的精确表达式:A=(1-ρ')/(1+ρ')=(I_M12Γ₁₂^*)/(|M₁₂|²+1/4|Γ₁₂|²),这里ρ′=(负电错号事例数)/(正电错号事例数)。     

QCD微扰理论和原子核(2)核子-介子耦合顶点的结构

利用禁闭夸克系统的QCD低阶微扰,讨论了核子-介子耦合顶点的结构。在MIT袋模型球腔近似下,导出了从核子→核子（重子）+介子顶点结构的几率振幅。在不考虑末态重子与介子的分裂和相对运动时的计算表明,相应于核子-核子相互作用中的激发态重介子（B、δ、A₁…）交换和有激发态重子（N^*、Δ^*）为中间态的双π交换过程是主要的。但单π、单ρ、ω等介子交换过程未出现。     

高压下制备高密度的Bi系超导体

 首次直接用高压烧结而不必进行任何退火后处理获得超导Bi_0.8Pb_0.2SrCa₂O_x陶瓷样品。此样品是由名义组分为Bi_0.8Pb_0.2SrCa·Cu₂O_x的超导体在1.0 GPa、500 ℃处理2 h后制得的，其零电阻转变温度为97 K。以前未见报导过如此好的结果。高压下烧结的Bi_0.8Pb_0.2SrCa·Cu₂O_x超导体的密度可达6.23 g/cm³（约为理论密度的95%），这比常规法制得的样品的密度（大约4~5 g/cm³）高得多。     

D介子与∑c+重子寿命的宇宙线数据

本文提出一个证认宇宙线中新X粒子的分析原则:筛比较法。对目前全部已知乳胶室事例进行了判定。其中结果有D介子和∑_c⁺重子的平均寿命和质量,τ（D^&;#177;）=5.8×10^-13秒,τ（D⁰）=2.0×10^-13秒,τ（∑_c⁺）（?）2.4×10^-14秒。支持△I=1的选择规则。     

坡莫合金纳米粉的恒导磁性及其磁导率的压力、频率特性

 用蒸发冷凝法制备了Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni坡莫合金的纳米微粉。经透射电镜X光能谱微区成分分析证实：微粉的成分与原材料的一致；微粉的平均粒径分别为16 nm（Fe-50Ni）和19 nm（Fe-84Ni）。在室温和36个不同的流体静压力（0.000 1~2.205 GPa）下原位测量了它们的磁化和起始磁化曲线。结果表明：（1）Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni合金纳米微粉均具有恒导滋特性；（2）这两种纳米粉的起始磁导率随静水压的变化分别为μ_i=8.16+18.2p-24.7p²+18.1p³-6.55p⁴+0.908p⁵（Fe-50Ni合金）和μ_i=5.38-0.169p+0.232p²-0.0786p³（Fe-84Ni合金）；（3）纳米粉的起始磁导率μ_i在频率高于10 MHz才降低，而Fe-50Ni合金片的μ_i在频率高于1 MHz，Fe-84Ni高于100 kHz时就开始下降，故纳米压粉磁芯可应用的频率范围可以比相应组分合金片的大1~2个数量级。     

Level scheme in 160Tm towards complete high-spin structure

High-spin states of ¹⁶⁰Tm have been studied through the ¹⁴⁶Nd(¹⁹F, 5n) reaction at a beam energy of 102 MeV. The previously known πh_11/2⊙νi_13/2 yrast band and πh_11/2⊙νh_9/2 side band are confirmed, and several low-lying levels are observed. A 4-quasiparticle band feeding into the yrast band based on the πg_7/2⊙νh_9/2⊙νi_13/2² is suggested. Other two bands are observed and assigned to be based on the πd_3/2⊙νi_13/2 and πg_7/2⊙νi_13/2 configurations, respectively.     

介子质量谱的统一解释

本文从瞬时相互作用假定出发,假定层子-反层子间的有效耦合是I、γ₅、γ_μ型的简单组合(W^（S）=-W^（P）=-W^（V）),则可得出自然J^PC介子（J取一切可能值）的一种统一解.在这种解中,介子的B-S振幅中的独立的空间波函数只有一个,它们满足同一个二阶标量方程.在重层子近似下,取线性位势,可由这个方程的能量.本征值公式大致统一解释新、老介子的质量谱.