电磁场矢势和标势从洛伦兹势变换到库仑势的证明

电磁场的标势φ与矢势A具有规范不变性,可以进行规范变换.证明了洛伦兹势经过规范变换成为库仑势.     

关于稳定磁场矢势的一些问题

关于稳定磁场的矢势,在一般教科书中讨论较少,现将有关的一些问题分述如下。 一、矢势的引入: 1对稳定磁场有　故可设:A即为矢势。 2.若 式中ψ为任意标量函数。则因　所以有: 此即A′仍为矢势。(2)所表示的矢势的变换称规范变换。 3.若　,利用规范变换 若使　财可有 因A′也为矢势,故利用规范变换总可以找到散度为零的矢势。 满足的矢势称矢势的库仑规范。在稳定磁场中运用矢势时,总是认为矢势满足库仑规范。 4.若　进行规范变换　,则有若使　则有:　。这就是说,在矢势满足库仑规范时,仍可进行规范变换,只是此时标量函数平需满足拉普拉斯…     

A-B效应及其物理诠释

 两个值得思考的问题经典电磁理论中,描述电磁场和带电粒子运动的麦克斯韦方程和洛伦兹力公式都是用场强来表述的,基本物理量是电场强度E和磁感应强度B。它们满足规范变换不变性,具有真实的物理意义,是客观实在的直接可观测量。引入矢势A和标势φ只为数学上的方便,而不具有真实的物理意义,它们只是作为描述场的辅助量,并不具有直接的可观测效应,这是经典理论所决定的。但是在量子力学中,直接进入基本方程的是势,那么A和φ是否存在具有物理意义的可观测效应呢?     

在电磁学课程中引入磁矢势的做法和体会

在普通物理电磁学教学中，从来就重视电势与能量的讨论，一般局限于标势，对磁矢势介绍得很少．而在赵凯华，陈熙谋教授编写的《新概念物理教程》电磁学中，从磁高斯定理的积分形式出发，引入了磁矢势的概念，并且给出了计算磁矢势的一些特殊的例子．然而在课堂教学中要不要引入磁矢势，如何取材，学生能否接受，效果如何等，却是我们必须面对的问题．     

Hartmann势加新环型势的相对论束缚态解(英文)

在矢势与标势相等的情况下,对Hartmann势加新环型势的Klein-Gordon方程精确求解.给出了归一化的角向和径向波函数,同时获得了能谱方程.     

超导电子对波的长程相干性与AB效应

本文通过超导电子对波的长程相干性与AB效应的对比论证,进一步阐明了磁场矢势A是一种真实的物理存在,而且揭示了检验磁场矢势A物理存在的本质,无非是检验磁场矢势A在时空变化中所产生的某种真实的物理效应而已.     

利用磁矢势求解涡旋电场

给出了一种利用磁矢势计算涡旋电场的一般方法,并结合实例验证,以深化学生对磁矢势和涡旋电场概念的理解.     

电磁矢势描述什么?

本文指出电磁矢势的一个明确的物理解释,即它可视为可与带电物质的动力动量交换的场动量.如标势差、力场E和B一样,矢势完全可以直接测量,而无需求助于量子力学效应。这表明,与量子电动力学一致,我们可把势的方程看作比麦克斯韦方程组更“基本”些,而不仅仅因为势最直接地代表着相互作用能量一动量,通过后者场与电荷才得以观察到. 任一电磁场,都可通过给定E、B来描述,或者通过给走势A,　来描述,通过下式可从后者导出前者:可是人们通常认为,只有E与B才是“真实的”物理场。人们仍然很习惯地认为[1],至少矢势是没有物理意义的,它的引入只不…     

耦合势有限体积法高效模拟各向异性地层中海洋可控源的三维电磁响应

本文基于电场矢势与标势分解的耦合势有限体积法研究建立一套各向异性地层中海洋可控源电磁法的三维响应的高效数值模拟技术.首先引入电场的矢势和标势,将电场分解为无散场和无旋场之和,Maxwell方程转换为关于矢势与标势的混合Helmholtz方程,克服低感应数问题.在此基础上,借助Yee氏交错网格和有限体积法以及非均质单元中等效电导率公式,建立混合Helmholtz方程的离散方程.并采用直接法求解器PARDISO求解离散方程,有效保证在大的求解空间中仍然能够获得电磁场稳定可靠的数值解.此外,在数值模拟中利用差异场技术,克服源的奇异性问题,尽可能提高近场的计算精度.与解析解的对比证明了该算法的有效性.数值模拟结果表明,海洋可控源电磁法沿测线方向的电场,对油气藏的纵向电阻率敏感,对横向电阻率不敏感;对油气藏上方的覆盖层的纵向电阻率和横向电阻率都敏感.     

电磁场的复矢量表示

在麦克斯韦方程组及洛伦兹力密度公式基础上引入电磁场复矢量,讨论了电磁场普遍规律的新公式,包括对复矢量电磁场的建立,电荷守恒定律,能量守恒定律,电磁场矢势与标势,电磁场动量、能量、张量、相对论协变性等的研究,并和电动力学相比较,得出一些结论.     

有势力和规范对称性

介绍了有势力的一般性质,针对一般非惯性系中的惯性力引入其矢势和标势,并分析了其中的规范对称性与电磁学的形式类比.     

Lienard-Wiechert势的一种导出方法

本文利用一种空间变换推导了任意运动带电粒子电磁场的矢势和标势，得出了 Ｌｉｅｎａｒｄ－Ｗｉｅｃｈｅｒｔ势，其特点是，避免了人为的假想的计算模型，不引用狭义相对论的结果，物理概念较为清晰，数学计算也较为简单．     

考虑原子边界势修正的Thomas-Fermi状态方程

 本文尝试用另一种解析拟合势在TFL（Thomas-Fermi-Like）模型的状态方程计算中引入原子边界势不为零的修正，并将¹³Al原子状态方程的计算结果与TFD（Thomas-Fermi-Dirac）、TFS（Thomas-Fermi-Shell）和AA（Average-Atom）等模型的计算结果作了比较。     

无限长载流薄板磁场的矢势与磁感应强度计算及可视化

推导了无限长均匀薄板电流磁场的矢势和磁感应强度的解析式,将公式无量纲化,计算矢势和磁感应强度,画出中垂面上和板平面上矢势和磁感应强度曲线,并与直线电流磁场的矢势和磁感应强度进行比较,画出矢势和磁感应强度两个分量以及合磁场和方向曲面,画出了二维磁感应线,显示了磁感应强度分布规律.     

Floquet分波法与修饰势的引入研究

在研究激元激光场中电子与库仑势散射时,一般采用FCC藕合方法(Floquet-coupled-channel)并引入修饰势进行求解与计算.本文对弱外光场条件下修饰势的引入进行了分析与推导,认为仅当自由电子的颤动半径小于原子尺度时,分数形式的修饰势的引入才是可行的,否则,分数形式的修饰势的引入是不严谨的,尽管修饰势的引入会给求解与计算带来极大的方便与可能.     

Floquet分波法与修饰势的引入研究

在研究激元激光场中电子与库仑势散射时，一般采用FCC藕合方法(Floquet-coupled-channel)并引入修饰势进行求解与计算。本对弱外光场条件下修饰势的引入进行了分析与推导，认为仅当自由电子的颤动半径小于原子尺度时，分数形式的修饰势的引入才是可行的，否则，分数形式的修饰势的引入是不严谨的，尽管修饰势的引入会给求解与计算带来极大的方便与可能。     

静磁外部球谐多极矩展开

本文讨论静磁球谐多极矩展开,包括静磁标势和静磁矢势的外部球谐多极矩展开.在磁矢势外部球谐多极矩分析中介绍了两种不同的方法,方法一基于磁标势外部球谐多极矩展开求惯用磁矢势外部球谐多极矩展开,方法二从电流对远源场点磁矢势场贡献出发借助德拜势直接求得静磁矢势外部球谐多极矩展开的惯用表示.     

用柱面波函数展开法求解时谐电磁场

对于时谐电磁场，推导出矢势的柱面波孙数展开展。应用该展开式可计算电流分布区域外部和内部的时谱电磁场。给出了用中公式求解时谱电磁场的具体例子。     

利用磁矢势计算分离均匀载流薄圆筒周围的磁场强度

根据一对反平行无限长载流直导线周围等磁矢势线的特点,与分离载流薄圆筒表面的等磁矢势线进行类比,采用等效替代法方便地得到分离载流薄圆筒周围的等磁矢势线函数与磁场强度函数.     

圆形载流导线的磁场

给出了圆形载流导线产生的矢势，并利用磁感应强度与矢势的关系导出了此导线在空间任意点的磁场．