相互作用玻色子模型的Dyson表示与（满壳）50(d5/2g7/2s1/2d3/2h11/2)12中子组态集体能谱的微观计算

本文从包括对力、四极对力及四极力的核子-核子有效相互作用出发,按照相互作用玻色子模型（IBM）的Dyson表示,对于（满壳）⁵⁰(d_5/2g_7/2s_1/2d_3/2h_11/2¹²中子组态的集体能谱进行了微观计算.我们在有效作用强度较广的取值范围内确定IBM玻色子及IBM哈密顿量的微观结构,并把这样得出的IBM哈密顿量对角化,分析了各有效作用项对能谱结构的影响.结果表明:在适当选择的有效作用强度下计算的振动谱与Cd¹¹⁰的实验结果符合较好.而且,通过调节有效相互作用中各强度参量,能够体现从振动谱到转动谱的过渡趋势.     

sd玻色子6维无迹算符和SO6波函数

本文引进了sd玻色子的6维无迹算符. 按照类似于文献[1,2]中的方法, 首先用这些算符构成SU₆ SO₆ SO₅ SO₃波函数, 然后求出用通常的s⁺d⁺算符表达的明显公式.     

A=60—80核中多重集体带结构的发现

最近对于偶偶核 ^68,70,72Ge,^70,72,74Se,^74,76,78,80Kr 以及⁶⁵Ga,⁷⁴Br 能级的研究,发现了大量不同的集体带结构.其中包括建立在近球形基态以及有较大变形（可能包括三轴形变）的激发态之上的带,建立在同样的(g_9/2)₂轨道上的中子对和质子对的转动排列（RAL）带,具有奇自旋和偶自旋的 RAL 负宇称带以及偶偶核中ΔI=1的γ型振动带.直到1974年,一篇关于 Ge 和 Se 偶偶同位素的综述指出高于4⁺态的能级（例如见文献[1]的图1和2）,还知道得很少.除了在^70,72Ge 核中有异常低的0⁺激发态(最初是于1948年在范德毕尔特大学在⁷²Ge 中发现的)之外,对于这些核,理论上起先只限于按一些振动模型来处理.但是最近以来,关于这个区域的核涌现了大量的信息,表明它们具有许多引人注目的崭新的特征.对于0⁺激发态也获得了更为深入的认识.特别令人惊讶的是在重离子反应在束γ射线谱的研究中,我们发现了多重、独立、高集体性的带结构.本文将要介绍我们在关于^68,70,72Ge^[3-6],^70,72,74Se^[7-13]和^74,76,78,80Kr^[14-18]诸核的研究中发现大量的集体带结构(例如在我们关于⁶⁸Ge,⁷⁴Se 和⁷⁶Kr 能级的研究中发现至少有七种不同的带,见图1—3)的证据和理论解释.这种多重结构包括:1)建立在近球形态上的基态带和以0^+′态为带头的大形变态上的激发带的共存;2)以8⁺态为带头,被解释为建立在中子和（或者）质子的(g_9/2)₂准粒子组态上的 RAL 带和基态带的同时存在;3)中子和质子的 RAL 奇宇称带,来自于一个 g_9/2准粒子一个 P_1/2,P_3/2或者 f_5/2准粒子与核实的耦合;4)△I=1偶宇称带,它可很好地被认为是γ振动带;以及5)目前还不清楚其性质的其它带.     

C12（d,p）C13反应中存在一个中间结构的可能性

在氘核能量为0.5-2.5MeV能区,测量了C¹²（d,d）C¹²,C¹²（d,p₀）C_8.3.¹³,C¹²（d,p₁）C_13t¹³,C¹²（d,p₂）C_2nd¹³和C¹²（d,p₃）C_3rd¹³反应在几个角度上的激发函数,及在一些能量点上的角分布。围绕E_d=1.73MeV附近,在角分布和激发函数中出现有规律变化趋势,讨论了不同反应机制之间相干,并探讨了孤立“门态”存在的可能性。     

代的问题和SO(14)大统一理论

本文提出了三个SO（14）规范群大统一模型。它们能容纳四代通常的费米子。模型A预言了第一代和第二代费米子具有V-A型荷电弱流,而第三代和第四代费米子具有y+A型荷电弱流。在模型B中,我们得到和实验接近的Weinberg值:sin²θ_w=0.225荷电中间玻色子和中性中间玻色子的质量都将比Weinberg-Salam模型中的大1.7倍。模型B预言了另一个质量为100GeV数量级的中性中间玻色子,它与第一、二代费米子的耦合类似于重光子的耦合。模型B的τ—ν_r耦合和模型C的四代轻费米子的荷电弱流都是V—A型。本文中所有的模型都能容纳质量关系:m_α·m_μ～m_d·m_τ,m_μ～3m_s,m_r～m_b,并给出第一Cabibbo角sinθ₁=（（m_d）/（m_s））^1/2。     

极化电子与极化核子的深度非弹散射过程

本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW₂^P的实验曲线定出参数,并计算了 vG₁、v²G₂的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h（?）（x）.其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU（6）对称和不具有 SU（6）对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A₁^P×vW₂^P 的理论值与实验相符合,对 SU（6）对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG₁^P-vG₁ⁿ}dx=-1.16,实验支持 SU（6）对称的波函数.     

因瓦合金纳米微粉的恒磁导率及其压力、频率特性和压力相变

 以Fe-30wt%Ni合金片为母合金，用蒸发冷凝法制备了三种粗细不同的纳米微粒。经透射电镜和X光衍射物相分析，微粒成分与母合金一致。5T、5H和3K粉的平均粒度分别为13.6、27和40 mm。在室温和43~28个不同的流体静压力（0.000 1~2.205 GPa）下测量了它们的磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线。结果表明：（1）在H＝(20－132)(1000/4π)A/m范围内Fe-30Ni合金三种纳米粉均具有恒磁导率。（2）三种纳米粉恒磁导率随静水压的变化规律如下：μ_r＝3.83+0.253p-0.022 1p²-0.007 22p³（5T粉）；μ_r＝3.93+1.20p-1.97p²+1.52p³-0.510p⁴+0.059 9p⁵（5H粉）；μ_r＝5.96-0.276p+0.107p²-0.045 9p³（3K粉）。前两者随压力增加而升高。后者随压力增加而下降。（3）γ-α马氏体相变明显存在于5T、5H粉中，而3K粉中未见到。（4）Fe-30Ni合金片的μ_i从200kHz至2 MHz已下降一个数量级，而其纳米粉μ_i的频率范围高于300 MHz，增大两个数量级以上。     

s.d IBM的延拓——s.d.g IBM的两个极限

本文讨论了s.d.gIBM的SU（14）和SU（5）两种极限。表明1⁺等及其转动带的出现是s.d.gIBM的特点。是d.g玻色子相互作用的结果。对²⁰⁰Hg的核谱作了计算,符合实验较好。讨论表明,这种g玻色子的激发可能在振动区的某些核中出现。     

对带电轻子质量公式的一些猜测

本文建议轻子电磁自能通过（（δm）/m）=（1/（2π））n^-b 与量子数 n 联系起来,其中 b 为待定常数.并建议动量截断值 M 与引力常数 k 和精细结构常数α的联系为 M=（?）.得到了带电轻子质量公式（?）.利用 e^-和μ^-质量的实验值和α值作输入,给出计算值 k=（6.67231±0.00026）×10^-8 cm³g^-lsec^-2和m_τ=（1782.306±0.078）MeV,与观察值 k=（6.6720±0.0041）×10^-8cm³ g^-1sec^-2和 m_τ=(1782_-4⁺³)MeV 很好符合.公式预言第四个带电轻子质量应为 m=（11725.47±0.51）MeV 可以在最近的实验中检验。本文还对所建议的质量公式和结果进行了讨论.     

23Na（p,α）20Ne反应中几个非孤立共振的研究

本工作测量了²³Na（p,α₀）²⁰Ne_g.s.反应在 E_p=1—2.5MeV 能量范围内和θ_L=30°,150°时的激发函数,还测量了²³Na（p,α₁）²⁰Ne_lst,反应在上述能量范围内和θ_L=30°时的激发函数.对2.171 MeV 共振,在12个角度上测量了（p,α₀）的激发函数,并由激发函数求得了多个角分布,另外在一个固定能量上（150°激发函数的共振峰上）测量了（p,α₀）反应的角分布.对2.117 MeV 共振,在二个固定能量上（150°激发函数的共振峰上和其高能端的半高点处）测量了（p,α₀）反应的角分布.对2.075 MeV 共振,在16个角度上测量了（p,α₀）反应的激发函数,并由激发函数求得了角分布.这三个共振的角分布不是90°对称的,并且共振峰的峰位与角度有关.用复合核理论对它们进行了讨论.     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

坡莫合金纳米粉的恒导磁性及其磁导率的压力、频率特性

 用蒸发冷凝法制备了Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni坡莫合金的纳米微粉。经透射电镜X光能谱微区成分分析证实：微粉的成分与原材料的一致；微粉的平均粒径分别为16 nm（Fe-50Ni）和19 nm（Fe-84Ni）。在室温和36个不同的流体静压力（0.000 1~2.205 GPa）下原位测量了它们的磁化和起始磁化曲线。结果表明：（1）Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni合金纳米微粉均具有恒导滋特性；（2）这两种纳米粉的起始磁导率随静水压的变化分别为μ_i=8.16+18.2p-24.7p²+18.1p³-6.55p⁴+0.908p⁵（Fe-50Ni合金）和μ_i=5.38-0.169p+0.232p²-0.0786p³（Fe-84Ni合金）；（3）纳米粉的起始磁导率μ_i在频率高于10 MHz才降低，而Fe-50Ni合金片的μ_i在频率高于1 MHz，Fe-84Ni高于100 kHz时就开始下降，故纳米压粉磁芯可应用的频率范围可以比相应组分合金片的大1~2个数量级。     

压力对GdoBr:Eu晶场参数的影响

 在室温下测量了GdoBr:Eu的常压和高压荧光谱，光谱范围在13 000~21 500 cm^-1之间，压力至12 GPa。由光谱数据得到了Eu³⁺晶场能级随压力的变化曲线。⁷F_0～5能级随压力的变化规律比较复杂，而⁵D_0~2各能均随压力的升高几乎线性地降低。在基态谱项⁷F的49个状态上进行了晶场拟合计算，所得常压下的5个非零晶场参数分别为：B₀²＝-1 124.0 cm^-1，B₀⁴＝-969.6 cm^-1，B₄⁴＝827.9 cm^-1，B₀⁶＝889.6 cm^-1，B₄⁶＝377.0 cm^-1。高压下的计算结果表明，B₀⁴、B₀⁶这两个晶场参数随压力的增加而增大，B₄⁶随压力的增加而减小，而B₀²、B₄⁴随压力的变化有些起伏。晶场强度在8 GPa以下随压力增加而减小，其后开始变强。     

Levinson定理及其在相对论量子力学中的推广

本文先用 Green 函数方法证明非相对论量子力学中的 Levinson 定理有如下形式:n_l=1/π[δ_l（0）—δ_l（∞）]—（（—1）^l）/2 sin²δ_l（0）,然后导出了它在 Dirac 方程中的推广形式为:n_k⁺—n_k^-=1/π[δ_k（m）—δ_k（∞）+δ_k（—∞）—δ_k（—m）]—（k/（|k|））（（—1）^x/2）[sin²δ_k（m）+sin²δ_k（—m）].对于 Klein-Gordon 方程,则可以有两种形式:n_l⁺±n_l^-=1/π{δ_l（m）—δ_l（∞）±[δ_l（—m）—δ_l（—∞）]}—（（—1）^l/2）[sin²δ_l（m）±sin²δ_l（—m）].文中对此定理的含义、应用范围及有关问题作了讨论,并就方势阱的 s 态问题,检验了这些公式。     

费米子数的时空性质

将4维 Minkowski 时空推广到5维时空,并将“基本”粒子静质量和时空自由度 x₅相联系,m=—i（（?）/（?）x₅）,我们讨论了5维非线性变换共形群 C（M₅）.对于C（M₅）交换,保持有 dx₁²+dx₂²+dx₃²-dx₀²+dx₅²=0不变.C（M₅）群和线性变换群 SO（5,2）同构.在此基础上我们分析了费米子数的时空性质,并给出了自旋为半整数（整数）的粒子费米子数为奇数（偶数）的这一实验规律.     

98Sr两准粒子带研究

通过对²⁵²Cf的自发裂变产生的瞬发γ谱的分析, 对丰中子核⁹⁸Sr的集体转动带进行了研究. 扩展了建立在1838keV能级上的K=3的转动带. 新发现了一个建立在2535keV能级上的K=6的转动带. 通过分析, 这两个带的带头组态都是ν_9/2[404]⊙ν_3/2[411], 分别满足关系Ω= |Ω₁－Ω₂|和Ω= |Ω₁+Ω₂|. 用延迟符合方法测量, 我们得到K=3和K=6的两个带的半衰期分别是13±3ns和4.5±1.0ns.     

B离子对SiO2基质凝胶中Eu3+特征光谱的加强作用

使用正硅酸乙酯、硼酸和硝酸铝为前驱体，硝酸铕为掺杂剂，以溶胶-凝胶法制备了Eu单掺和Eu、B共掺的SiO2干凝胶，并成功地在钠钙玻璃上制备了光洁度很好的掺杂SiO₂多层薄膜.利用荧光光谱、红外光谱（IR）、X射线衍射（XRD）等技术研究了B离子、退火温度对样品发光性能的影响.荧光光谱显示发光体能产生很强的红色发光，经500℃以上退火处理，产生6条谱带，分别归属于Eu³⁺的⁵D₀→⁷F_J（J=0, 1, 2, 3, 4）的电子跃迁, ⁵D₀→⁷F₁的跃迁分裂为两个峰.实验结果表明，B离子的加入，由于在材料中形成了Si-O-B键，使Eu³⁺的配位环境的对称性降低，加强了Eu³⁺的红光发射.退火处理改变了材料的网络结构，降低了水和羟基的含量有助于提高发光强度，但退火温度太高（850℃），发生了荧光猝灭效应，源于稀土离子发生位置迁移形成的团簇.XRD测试结果显示材料是非晶态的.     

相对论性电磁束缚系统（π±μ干）、（K±μ干）的库仑裂解与衰变

本文应用复合粒子量子场论的微扰展开式和相对论性的（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）的B.S.波函数,计算了在原子核屏蔽库仑场中高能（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）原子的裂解能谱和截面。在极端相对论近似下,对大多数原子核,它们的裂解截面分别约为10^-18cm²和10^-17cm²。利用同样的波函数,还计算了（π^&;#177;μ^?）→π⁰+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→K⁰+v_μ（v_μ）,以及（π^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）的衰变几率。     

高山宇宙线荷电强子流强的负正比

在海拔3220米的实验室里,用磁谱仪动量予选装置和多板云室,对落在0.23m²面积上的单根荷电强子进行了观测.考虑到各种可能的修正以后,得出在10—20 GeV/c之间,荷电强子的负正比为:N^-/N⁺=0.53±0.05.当认为N⁺只包含有P和π⁺,N^-是π^-,而且N_π+/N_π-=1时,推算出N_π-/N_p=0.9±0.1.若π^-积分谱的形式为j（>p）=Kp^-r,估算出在5—20 GeV/c的动量范围,r（?）2.3.本文也对荷电强子的积分流强作了粗略的估计,其结果是:j_⊥^p+π（>12 GeV/c）=（7.4±0.7）×10^-5cm^-2·st^-1·s^-1.     

凝聚炸药中超压爆轰的实验研究

 采用飞片碰撞技术，在TNT/RDX（40/60）炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值，得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρ^{k+A₁(p-p_J)}（p－爆压，单位GPa，ρ－密度，单位kg/m³，A=ρ_J/ρ^k_J，p_J=27.06 GPa，ρ_J=2.3×10³ kg/m³，k=2.77，A₁=2.7×10^-3 GPa^-1，下表J代表正常爆轰状态）。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。