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用蒸发冷凝法制备了Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni坡莫合金的纳米微粉。经透射电镜X光能谱微区成分分析证实:微粉的成分与原材料的一致;微粉的平均粒径分别为16 nm(Fe-50Ni)和19 nm(Fe-84Ni)。在室温和36个不同的流体静压力(0.000 1~2.205 GPa)下原位测量了它们的磁化和起始磁化曲线。结果表明:(1)Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni合金纳米微粉均具有恒导滋特性;(2)这两种纳米粉的起始磁导率随静水压的变化分别为μi=8.16+18.2p-24.7p2+18.1p3-6.55p4+0.908p5(Fe-50Ni合金)和μi=5.38-0.169p+0.232p2-0.0786p3(Fe-84Ni合金);(3)纳米粉的起始磁导率μi在频率高于10 MHz才降低,而Fe-50Ni合金片的μi在频率高于1 MHz,Fe-84Ni高于100 kHz时就开始下降,故纳米压粉磁芯可应用的频率范围可以比相应组分合金片的大1~2个数量级。 相似文献
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先后选用1至3片非晶Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5合金薄带作样品,插入13层密绕直螺线管内,分别在高静水压容器内和其他四种不同环境中测量它们的磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线,再次研究了初级线圈采用多层直螺线管对铁镍合金样品的误差。(1)实验结果表明:既存在样品材料被磁化而形成的退磁场H',也存在漏磁通引起周围铁器磁化而形成的退磁场H'。(2)为了缩小H'的影响,只用1片非晶合金薄带作样品时,H'的影响变得严重,导致μm和μi出现惊人的误差:Δμm/μm=50%,Δμi/μi=104%。(3)为了综合兼顾这两种影响,采用3片非晶合金薄带作样品时,虽然H'的影响增大一点,但是H'的影响被更多地削弱,所以环境磁化引起的误差反而减小:Δμm/μm=29%,Δμi/μi=15.5%。 相似文献
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为了探讨流体静高压原位磁测量中退磁场的影响有多大?分别选用6种不同片数(n=1、3、5、7、10、13)的非晶Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5合金薄带样品,先后放进13层密绕直螺线管初级线圈内,采用工业频率400 Hz去测量和比较其磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线。研究表明:(1)样品片数越多,退磁场的影响越大,导致μm和μi出现惊人的测量误差,以1片(μm=4 430,μi=3 396)为最准。(2)随着样品片数的增多,测量饱和磁感应强度Bs=0.837~0.762T,表明受退磁场影响较小。(3)若要减小退磁场误差,可将样品做得更薄,如0.2 μm薄膜。(4)若要彻底消除退磁场误差,必须采用闭合磁路,如用非晶合金薄带卷成的圆环。 相似文献
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本文应用复合粒子量子场论的微扰展开式和相对论性的(π&;#177;μ?)、(K&;#177;μ?)的B.S.波函数,计算了在原子核屏蔽库仑场中高能(π&;#177;μ?)、(K&;#177;μ?)原子的裂解能谱和截面。在极端相对论近似下,对大多数原子核,它们的裂解截面分别约为10-18cm2和10-17cm2。利用同样的波函数,还计算了(π&;#177;μ?)→π0+vμ(vμ),(K&;#177;μ?)→K0+vμ(vμ),以及(π&;#177;μ?)→μ++μ-+vμ(vμ),(K&;#177;μ?)→μ++μ-+vμ(vμ)的衰变几率。 相似文献
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通过五种不同环境分别做原位磁测量和对比,详细研究了13层密绕直螺线管的漏磁通在同步箍紧式高静水压容器内引起的相对误差(Δc0/c0)。结果表明:(1)对于空心次级线圈,Δc0/c0为-1.90%~-1.27%(400 Hz)或-0.36%~-0.64%(1 000 Hz)。(2)对于钝铁纳米微粉的(Fe-5H)样品,其磁化曲线及起始磁化曲线均为直线,即具有恒磁导率μ。漏磁通过在高压容器内引起的相对误差,Δμ/μ=3.9%~3.8%,比(2)约大一倍。 相似文献
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在室温下测量了GdoBr:Eu的常压和高压荧光谱,光谱范围在13 000~21 500 cm-1之间,压力至12 GPa。由光谱数据得到了Eu3+晶场能级随压力的变化曲线。7F0~5能级随压力的变化规律比较复杂,而5D0~2各能均随压力的升高几乎线性地降低。在基态谱项7F的49个状态上进行了晶场拟合计算,所得常压下的5个非零晶场参数分别为:B02=-1 124.0 cm-1,B04=-969.6 cm-1,B44=827.9 cm-1,B06=889.6 cm-1,B46=377.0 cm-1。高压下的计算结果表明,B04、B06这两个晶场参数随压力的增加而增大,B46随压力的增加而减小,而B02、B44随压力的变化有些起伏。晶场强度在8 GPa以下随压力增加而减小,其后开始变强。 相似文献
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利用金刚石压腔测定了26 ℃高压下水的O—H伸缩振动拉曼谱峰的变化,并对其进行分峰处理,初步确定了水的拉曼拟合峰ν3 244的峰位置与体系压力的关系,且论证了利用水的拉曼拟合峰ν3 244的变化标定金刚石压腔压力的优点以及应用上的局限性。实验结果表明:26 ℃时,在实验的压力范围内,由水的拉曼谱峰拟合得到的ν3 244峰位置随着体系压力的增加呈线性减小。其关系式为p (MPa)=32.9(νp)3 244+200.7(3 215 cm-1< ν3 244<3 244 cm-1)。 相似文献
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利用立方氧化锆压腔研究了甲醇在温度301 K、压力169.2~713.8 MPa下C—H伸缩振动ν2 835的拉曼特征,实验结果表明:在试验的压力范围内甲醇稳定,其拉曼位移和压力具有很好的线性关系。加上常压下的数据,拟合后得出压力与甲醇2 835 cm-1拉曼线频率位移的关系为:p= -3.508 9[(Δνp)2 835]2+135.17 (Δνp)2 835+54.397(0.1~713.8 MPa)。因此在实验的压力范围内甲醇作为压标非常合适。 相似文献
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本文推广了W. Weise等人处理π核散射的方法,把它用于研究(p,π)反应,并用此方法计算了3He(P,π+)4He(Tp1ab=415MeV)的角分布。所得角分布的形状与实验符合,绝对值比实验值大3-5倍。 相似文献
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在海拔3220米的实验室里,用磁谱仪动量予选装置和多板云室,对落在0.23m2面积上的单根荷电强子进行了观测.考虑到各种可能的修正以后,得出在10—20 GeV/c之间,荷电强子的负正比为:N-/N+=0.53±0.05.当认为N+只包含有P和π+,N-是π-,而且Nπ+/Nπ-=1时,推算出Nπ-/Np=0.9±0.1.若π-积分谱的形式为j(>p)=Kp-r,估算出在5—20 GeV/c的动量范围,r(?)2.3.本文也对荷电强子的积分流强作了粗略的估计,其结果是:j⊥p+π(>12 GeV/c)=(7.4±0.7)×10-5cm-2·st-1·s-1. 相似文献
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文献把1-→0-+r矩阵元中的重迭积分写成 I=∫d3xe-iq·x/2Φf*(x’)Φi(x);用Bethe-Salpeter方程、瞬时近似和非相对论近似,我们得不出这个结果。我们推导出的重迭积分明显地与quark质量有关,只是在束缚能可以忽略时才得到类似上述的结果。 相似文献
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采用飞片碰撞技术,在TNT/RDX(40/60)炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值,得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρk+A1(p-pJ)(p-爆压,单位GPa,ρ-密度,单位kg/m3,A=ρJ/ρkJ,pJ=27.06 GPa,ρJ=2.3×103 kg/m3,k=2.77,A1=2.7×10-3 GPa-1,下表J代表正常爆轰状态)。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。 相似文献
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用阻抗匹配法和PZT压电探针技术,在100 GPa的冲击压力范围内测量了初始密度分别为1.375 g/cm3和2.001 g/cm3两种孔隙度叙永石样品的Hugoniot状态方程。根据其pH-ρH线所给出的高温高压相变点,用Grüneisen状态方程计算其相变点压力所对应的温度,并结合常压下受热相变的温度值,建立了“高岭石/Al2O3+SiO2+H2O”的温度-压力相平衡图。通过该相图与线性地热线的交点推断:高岭石至少可在上地幔50 km深处作为一种含水(OH-)矿物而稳定存在;或在俯冲板块中至少于133 km深处作为一种含水(OH-)泥质沉积物的过渡相而存在。 相似文献
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In this paper we study the semileptonic decays of Bc-→(ηc,J/Ψ)l-vl. We first evaluate the Bc→(ηc,J/Ψ) transition form factors F0(q2), F+(q2), V(q2) and A0,1,2(q2) by employing the pQCD factorization approach, and then we calculate the branching ratios for all considered semileptonic decays. Based on the numerical results and the phenomenological analysis, we find that: (a) the pQCD predictions for the values of the Bc→ηc and Bc→J/Ψ transition form factors agree well with those obtained by using other methods; (b) the pQCD predictions for the branching ratios of the considered decays are Br(Bc-→ηc e-ve(μ-vμ)=(4.41-1.09+1.22)×10-3, Br(Bc-→ηcτ-vτ) =(1.37-0.34+0.37)×10-3, Br(Bc-→J/Ψ e-ve(μ-vμ)) =(10.03-1.18+1.33)×10-3, and Br(Bc-→J/Ψτ-vτ) =(2.92-0.34+0.40)×10-3; and (c) we also define and calculate two ratios of the branching ratios Rηc and RJ/Ψ, which will be tested by LHCb and the forthcoming Super-B experiments. 相似文献
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提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SUH(3)×SUC(3)×SUG(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ-e+e+或e-μ+μ+. 相似文献