用X射线异常色散效应测定二元非晶合金Fe82B18偏径向分布函数方法的简化

本文采用Mo,Cu,Co三种不同波长的X射线辐射,测定了Fe₈₂B₁₈二元非晶合金的径向分布函数。比较了不同波长辐射对测定径向分布函数的影响。应用X射线异常色散方法计算了Fe₈₂B₁₈二元非晶合金的偏径向分布函数。在计算时略去了B-B原子对对径向分布函数的贡献,因而简化了计算过程,并相对提高了计算精度。所得结果与国际上使用同类方法或其它方法的结果相近。 关键词：     

测定偏径向分布函数方法的简化

我们采用简化了的X射线异常色散的方法测定了二元非晶合金Fe_(82)B_(18)的偏径向分布函数(PDF)。样品为10mm宽及0.038mm厚的薄带。采用单色化了的Mo、Cu及Co辐射。测定了三条相应的径向分布函数(RDF)的曲线。然后在逆付立叶变换之后对于Cu及Co辐射干涉函数S(K)可在K值增加的方向稍加延拓。而对于Mo辐射S(K)可在K值减小的方向稍加延拓,因此Cu及Co辐射的S(K)可与Mo辐射的S(K)在同样的K值区域内对应。在计算非晶二元合金Fe_(82)B_(12)的PDF时忽略了B-B原子对的贡献     

非晶态合金Co_(81.5)B_(18.5)结构的研究

本文叙述了用X射线衍射方法及偏振中子衍射方法对Co_(81.5)B_(18.5)非晶合金的结构研究。利用两种数据处理方法,从实验结果中计算了Co_(81.5)B_(18.5)的偏干涉函数(PSF),S_(ij)(Q),和偏简约径向分布函数G_(ij)(r)。并对这两种结果作了比较。最后计算了一种模型简单单元的中子衍射散射强度,并讨论了这一非晶合金的结构模型。     

非晶态合金Fe_(83)B_(17)和Ni_(64)B_(36)结构的研究

本文叙述了用偏振中子衍射方法对Fe_83B_17非晶合金和中子衍射方法对Ni_64B_36非晶合金的结构研究。由实验数据计算了每种合金的偏干涉函数(PSF) S_(ij)(Q),和偏简约径向分布函数G_(ij)(r)。并得到原子短程结构上的各项参数。在此基础上,讨论了这一类非晶态合金的结构模型,计算了其一种模型简单单元的中子衍射散射强度,并和实验所得的结果作了比较。     

穆斯堡尔谱学研究非晶TM_(80)M_(20)~1)合金的微观结构

在室温下和4.2K下测定了非晶Fe_(80)B_(20-x)M_x合金(M=P,C)的穆斯堡尔吸收谱。利用分布参数拟合程序得到了超精细内场H_i和同质异能移IS同类金属成份的变化关系。利用这些结果考察了非晶合金的微观结构,比较了两类结构模型:Bernal-Polk模型和微晶模型。对比非晶合金和它们的相应晶相的行为得知,这类非晶合金中不存在微晶近程序,Bernal-Polk模型对描述TM-M类非晶合金的微观结构优于微晶模型。     

非晶态Fe-P合金结构的计算机模拟(Ⅱ) Fe_(100-x)P_x结构与成分关系

本文以计算机制作的模拟非晶态Fe_(100-x)P_x(x分别取25,20,15)合金的无规密堆模型作为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后三种不同成分模型的体系能量、简约径向分布函数、配位数分布、角分布函数及均匀度,讨论了非晶态Fe_(100x)P_x合金结构与成分的关系。     

根据中子散射计算非晶态物质径向分布函数的N-RDF程序

单个地利用非晶物质对X射线、中子和电子的相干散射,可以计算其原子、电子或分子密度全径向分布函数(RDF),也可以同时利用这三种射线的干涉函数求解偏径向分布函数(P-RDF),以获得更精细的结构信息. 作者已报道了一个根据广角度X射线数据计算全径向分布函数的通用计算机程序[1](此程序已修改移置到通用的IBM-PC微机上).阚香兰等人[2]介绍了一个用 BASIC 语言编写的根据电子衍射数据计算非晶高聚物径向分布函数(RDF)的程序.本文简要介绍我们在IBM-PC 微机上用FORTRAN 语言(绘图程序用BASIC 语言)编写的根据中子散射数据计算各…     

高压下非晶Fe_(82)Si_4B_(14)合金的晶化

研究高压对非晶Fe_(82)Si_4B_(14)合金晶化过程的影响,给出常压下与77kbar下的时间-温度-变态图(即T-T-T图)。结果表明:合金晶化温度的压力梯度值随晶化进行的时间长短而改变。常压下晶化时,bcc-Fe(Si)固溶体相先形成;77kbar下晶化时,DOe型Fe_3B与bcc-Fe(Si)固溶体相同时出现。     

非晶态合金Ni_(64)B_(36)结构的计算机模拟(Ⅰ) 合金中的化学短程序

我们用两种不同直径球的无规密堆计算机模型模拟了Ni_(64)B_(36)金属玻璃的结构,计算了模型的简约部分径向分布函数、角分布函数及均匀度,对结构的化学短程序进行了讨论,我们的计算结果表明,在过渡金属-类金属型(TM-M)的非晶态合金中,类金属原子的相对分布是结构中化学短程序的重要特征,这一特征可以用M-M原子的部分径向分布函数中第二峰的第一个分裂次峰的位置r_c来表征。     

非晶态Fe-P合金结构的计算机模拟(Ⅰ) Fe_(75)P_(25)结构中的短程序

本文用计算机制作的模拟Fe_(75)P_(25)非晶态合金的结构模型为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行了松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后模型的能量、简约径向分布函数、配位数、角分布及均匀性,讨论了Fe_(75)P_(25)非晶态合金的短程序。     

非晶态FeCoSiB,FeSiB和FeB的微观结构X射线衍射分析

用X射线衍射方法分析非晶态合金Fe₅Co₇₀Si₁₅B₁₀,Fe₇₈Si_1OB₁₂和Fe₈₀B₂₀的结构,由测得的衍射强度数据计算了这些合金的结构因子和径向分布函数(RDF)。为得到二元非晶合金Fe₈₀B₂₀的部分径向分布函数(PRDF),用两个高斯型函数之和弥合Fe 关键词：     

非晶态合金Co81.5B18.5结构的研究

本文叙述了用X射线衍射方法及偏振中子衍射方法对Co_81.5B_18.5非晶合金的结构研究。利用两种数据处理方法,从实验结果中计算了Co_81.5B_18.5的偏干涉函数(PSF),S_ij(Q),和偏简约径向分布函数G_ij(r)。并对这两种结果作了比较。最后计算了一种模型简单单元的中子衍射散射强度,并讨论了这一非晶合金的结构模型。 关键词：     

非晶态(Fe_(1-x)Co_x)_(78)Si_(9.5)B_(12.5)合金的X射线光电子能谱研究

本文报道非晶态(Fe_(1-x)Co_x)_(7)Si_(9.5)B_(12.5)合金的X射线光电子能谱的实验结果,分别给出了Fe,Co,Si,B元素的内层电子能级的结合能以及费密面态密度随Co含量的变化关系。     

非晶Fe_(82)Si_5B_(13)合金的磁导率驰豫

在0—300℃范围内考查了非晶Fe_(82)Si_5B_(13)合金的磁导率等温弛豫动力学行为,给出了等时弛豫谱,观察到四个弛豫峰。测量表明,总的磁导率弛豫由两种弛豫过程组成,即对于退磁可逆的普通减落和对于退磁不可逆的磁导率连续衰减。计算了弛豫时间和激活能的分布,表明弛豫时间和激活能有宽的分布。普通减落和磁导率衰减过程的最可几激活能分别为1.0eV和1.4eV。对退火的样品,观察到磁导率先是增大而后是衰减的广义cross-over效应。     

非晶Nd_3Fe_(81)B_(16)合金的晶化及其对磁性和Mssbauer谱的影响

本文报道利用单辊方法制备的非晶Nd_3Fe_(81)B_(16)合金的晶化及其对磁性和Mossbauer谱的影响。发现在非晶Fe_(81)B_(19)合金中用3at％Nd取代B,使非晶Fe_(81)B_(19)合金的晶化温度提高88℃。在适当的退火条件下晶化后样品在室温下的磁性是:σ_2=189emu/g,σ_r/σ_5=0.7,_iH_c=2.15kOe,B_r≈12kG,_bH_c=2kOe,(BH)_(max)≈8MGOe。与目前广泛使用的六角铁氧体相比,_bH_c相近,但B_r和(BH)_(max)远比六角铁氧体高。这种材料仅含有少量的Nd,因此可能开发为一种新的廉价永磁材料。本文对少量Nd的添加对非晶FeB合金的晶化温度,磁性和Mossbauer谱的影响进行了讨论。初步探讨了高矫顽力的来源,认为它的磁化和反磁化过程可以用畴壁钉扎理论解释。     

机械合金化Fe-B合金的Mssbauer谱研究

用Mossbauer谱分析方法研究了配料原子比为Fe_(70)B_(30),Fe_(55)B_(45)和Fe_(30)B_(70)各样品经机械合金化所形成的合金相的结构特点及其非晶相在退火过程中的转变。揭示出此类非晶相与相应的Fe-B化合物之间存在一定程度的联系。     

纳米超微晶Fe_(73.5)Cu_lMo_3Si_(13.5)B_9合金显微结构和磁性的研究

对纳米晶Fe_(73.5)Cu_1Mo_3Si_(13.5)B_9合金的原始制备态和各退火态样品进行了室温Mossbauer谱研究,结果表明晶化态的合金存在α-Fe(Si)微晶相和晶界的非晶相。晶相和非晶相内场和面积随退火温度的变化是退火时Cu,Mo,B等成分的扩散和在各相中的再分配引起的。最佳磁性能对应非晶相中的铁量占合金铁总量的30％左右,超微晶合金的双相无规各向异性模型表明,一定量的非晶相对保持纳米晶优异的软磁性能是必要的。Fe_2B相的出现使合金的性能变坏。     

FeSiB非晶合金的XPS研究

用X射线光电子能谱仪对淬态和退火态的非晶Fe_(80.3)Si_(3.9)B_(15.8)合金进行了电子结构的研究。测定了合金的价带谱和芯能级谱,并与α-Fe的价带谱作了比较。实验结果表明,合金在二种状态下其d带的最大值位置和谱形是相似的,但在结合能为1.0—4.5eV范围内价态密度有轻微的差别。二种状态的芯能级间没有明显位移,这表明与相应的晶态物相比,非晶合金中并不发生从类金属原子向过渡金属原子的电子迁移。经过退火的试样,在电子分布曲线的低部出现的细结构是与B的S、P轨道与Fe的d轨道间的杂化和Fe—B键合态的形成相关的。在退火试样的表面发现B有相当大的富集。     

非晶态合金Fe_(81)B_(13.5)Si_(3.5)C_2在退火过程中磁各向异性和晶化的穆斯堡尔研究

用穆斯堡尔谱和X射线衍射方法,研究了急冷非晶态合金薄带Fe_(81)B_(13.5)Si_(3.5)C_2在空气中退火时磁各向异性的变化,及其与表面结晶和整体结晶的相关性。实验表明,在空气中退火时,磁各向异性的反常变化亦与表面结晶向体结晶的发展密切相关。     

非晶态(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)合金的低温热电势

在80—380K之间对(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)(x=0.01—0.46)非晶态合金的绝对热电势S进行了测量,结果表明,磁性非晶合金的S(T)行为并不都是非线性并有一个浅的极小。少量Cr(x≤0.05)的加入使S的绝对值减小,并使S(T)的极小消失;当Cr含量较多时,样品磁性变弱,S(T)从典型的磁性非晶合金的非线性行为过渡到接近于非磁性非晶合金的线性行为。对x=0.15,0.25的样品,其居里点正落在我们测量的温度范围内,经过仔细的测量,在居里点T_c附近没有看到S的反常。