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本文从一对正反费米子结合成束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程)出发,假定正反层子间相互作用可以近似地用质心系瞬时相互作用描写,得到的主要结论如下:(1)B-S方程的求解可归结为在质心系三维空间内进行。描写赝标介子和矢量介子的波函数独立旋量分量的个数分别由4个和8个减少为2个和4个;(2)如果相互作用是空间球对称的,其旋量结构是对角耦合,从赝标介子方程中可以直接看到,束缚态质量作为本征值在方程中是以平方形式出现,同时又可避免四维方程中负激发的困难;(3)在瞬时相互作用近似下给出的结构波函数,可以用来研究束缚态的质量谱和只涉及质心系的过程。 相似文献
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包含有D波的氘核波函数取谐振子基展开. 由它导出高能量下p-D弹性散射振幅的解析形式. 计算了微分截面并与实验比较, 当包含了氘核结构的D波时能够与实验符合. 相似文献
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本文从层子模型的基本假定出发,对介子和重子波函数进行了探讨。文中讨论了介子、重子这样的强耦合束缚态的物理特性,指出“层子对”的产生效应对波函数的贡献是重要的。文中给出了具有任意角动量的介子波函数的一般形式。在质心系中,假定介子波函数和重子波函数具有近似的SU6对称性质,得到了在质心系具有SU6对称性质的介子波函数和基态重子波函数的一般形式,禁戒了实验中不出现的介子态。在质心系假定了O3?SU6对称性,写下了在质心系具有这种对称性的几个低激发态重子的波函数。在每一个O3?SU6多重态中的介子和重子波函数都含有两个洛仑兹协变的空间函数,对强耦合的束缚态,由于“层子对”的产生效应是重要的,这两个不变函数一般是不相等的。由于只在质心系假定了SU6和O3?SU6对称,因而可以使波函数具有洛仑兹协变性,即运动系中这种对称性是不存在的。 相似文献
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质心和质心系是大学物理中重要的概念.本文首先通过运动学分析,得到了物体运动的动量、角动量及动能在惯性系和质心系之间的变换关系,这些变换关系有着与伽利略相对性原理中的位置变换和速度变换完全相似的简单形式.然后通过动力学分析得到了质心系下物体运动所满足的力学规律.这进一步加深了我们对宏观物体运动图像的理解,即宏观物体运动可以看作是随质心的平动和相对于质心的转动的叠加,而质心的运动和质心系下相对于质心的运动都满足形式相对简单的力学定律,可以方便地求解.通过本文的讨论,突出了质心和质心系在工科大学物理力学教学中的重要作用,并且把相对运动、惯性系和非惯性系等力学重要概念联系起来,以有效加深学生对力学整体框架、物体运动图像及力学规律的认识. 相似文献
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为研究氘核的破裂效应对弹性散射角分布和反应截面的影响, 基于连续离散化耦合道 (CDCC) 理论编制了程序CDCCOM。 从中心点波函数的初始值出发, 利用P3C5算法求解耦合道方程组, 进而通过边界点上内、 外区的波函数相匹配求得S矩阵元。 P3C5算法提高了计算精度, 同时验证了程序CDCCOM的有效性。 通过与其他工作的计算结果及实验数据进行比较, 认为在氘核入射能量低于200 MeV的情况下, 对于大多数靶核, 通过CDCCOM都能够得出合理的结果, 表明该程序可用于进一步研究氘核诱发的非弹性核反应。 相似文献
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在赝自旋对称性条件下,严格求解了四参量双原子分子势中运动粒子的s波Klein-Gordon方程和Dirac方程,并给出了相应的束缚态能谱和相对论性波函数. 相似文献
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利用准玻色子方法发展的激子动力学方程是研究半导体纳米结构中激子超快动力学的有效理论手段. 为了将这种方法应用于半导体量子阱, 需要知道量子阱中的激子波函数及其在动量空间的表示, 从而得到激子动力学方程中所必须的系数. 详细讨论了理想和实际量子阱中的激子波函数, 特别是其在动量空间的表示, 并进一步讨论了激子动力学方程中所必须系数的计算方法. 通过求解这些系数, 对量子阱中因激子密度变化而引起的太赫兹脉冲作用下激子能级间跃迁过程中的非线性效应进行了理论预测, 得到了与实验符合很好的结果. 相似文献
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提出了一种新的类Quesne环状球谐振子势,应用二分量方法求解1/2-自旋粒子满足的Dirac方程, Dirac哈密顿量由标量和矢量类Quesne环状球谐振子势构成.在Σ=S(r)+V(r)=0的条件下,得到了Dirac旋量波函数下分量的束缚态解和能谱方程, 显示出类Quesne环状球谐振子势场中的赝自旋对称性.讨论了束缚态波函数和能谱方程的有关性质.
关键词:
类Quesne环状球谐振子势
Dirac方程
赝自旋对称性
束缚态 相似文献
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一维δ势阱中的相对论粒子 总被引:1,自引:0,他引:1
求解一维相对粒子的Dirac方程。对一维δ势阱,计算了束缚态能级与波函数;对一维双δ势阱,给出了束缚态能级所满足的超越方程,并确定了束缚态的数目,简单讨论了散射问题。 相似文献
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