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用特征矩阵法研究一维激光全息光子晶体的禁带特性 总被引:2,自引:1,他引:1
介质中传播方向相反的2束激光干涉可形成具有一维周期结构的体积全息图,而这种全息图可以看作一维光子晶体,称为一维激光全息图光子晶体,用特征矩阵法研究了一维激光全息图光子晶体的透射谱中的禁带随入射角、记录波长、介质折射率、折射率调制度的变化规律。结果表明:当入射角变大,激光波长、介质折射率及介质折射率调制度变小时, 禁带的位置向短波方向移动, 禁带宽度减小。 相似文献
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采用时域有限差分法(FDTD)中的分段线性电流密度卷积(PLCDRC)算法研究了TM波入射时二维非磁化等离子体光子晶体的禁带特性.从频域角度分析得到微分高斯脉冲的透射系数,并讨论该光子晶体的介质圆柱的介电常数、晶格常数、介质圆柱半径,周期常数和等离子体参数对其禁带特性的影响.结果表明,增加周期常数和等离子体碰撞频率不会改变禁带宽度,增加介质圆柱的相对介电常数和等离子体频率可以展宽禁带的宽度. 当填充率一定时,减小介质圆柱的半径和晶格常数可以实现禁带的拓展.
关键词:
等离子体
光子晶体
禁带
PLCDRC算法 相似文献
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采用平面波展开法数值计算了空气背景中由圆形、正六边形和正方形介质柱构造的二维三角晶格光子晶体禁带结构,并研究了介质方柱旋转角度、介质折射率和填充比对完全光子禁带宽度的影响.结果表明,在低频区,介质方柱旋转17°时,出现最大完全光子禁带,且最大禁带宽度随介质折射率的变化较为稳定.在高频区,介质方柱旋转30°时,完全光子禁带宽度最大;且介质材料折射率n=2.2时即出现完全光子禁带,n=2.6时,完全光子禁带达到最大. 相似文献
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介电常数呈正弦平方规律变化的一维光子晶体带结构 总被引:2,自引:1,他引:1
一维光子晶体是最简单的一类光子晶体。利用分子束外延生长技术,人们可以把两种折射率(或介电常数)不同的材料交替生长形成多层薄膜结构。由于对称性,人们就把这种多层薄膜材料近似当作一维光子晶体,并研究不同折射率情况下光子晶体的能带特征。假设介电常数呈正弦平方规律变化,光子的运动方程化为熟知的Mathieu方程。根据Bloch定理讨论了系统的能量分布,系统自动呈现出的能带结构,再现了光子晶体的周期性与能带特征。数值分析表明,在参数(δ,ε)平面上系统出现了一系列稳定和不稳定区(禁带)。当参数ε→0时,这些不稳定区退化为一点,给出了禁带中心频率,并用摄动法求解了方程的低阶不稳定区及其禁带宽度。结果表明,一阶和二阶不稳定区(禁带)宽度Δω1,2与介质的参数和入射光子频率有关。适当选择这些参数,可以有效地调节光子晶体的带结构,并按需要得到不同性能的光子晶体。 相似文献
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二维光子晶体结构参量对光子禁带特性的影响 总被引:11,自引:2,他引:9
用多重散射法研究了二维光子晶体的结构参量对光子禁带特性的影响。发现光子晶体的晶格常数(d)和组成晶体的介质柱的半径(r)都能同样有效地改变光子禁带的位置,仅改变d时,填充系数ρ降低时光子禁带区Ω向低频区移动,而仅改变r时,ρ增加时Ω向低频区移动。在较宽的参量范围内,Ω的中心频率单独随r增加而线性下降的速度是单独随(,增加而线性下降的速度的2倍。ρ取特定值时,Ω的相对宽度取极大值,其中1次Ω只有1个极大值,而2次Ω存在2个极大值,且2次Ω极大值对应的2个ρ值中有一个刚好是1次Ω极大值对应的ρ值的2倍。 相似文献
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二维Kagome格子光子晶体禁带的数值模拟 总被引:11,自引:11,他引:0
采用平面波展开法模拟计算了由空气背景中的介质柱构成的二维Kagome格子光子晶体的能带结构,得到了使完全光子禁带最大化的结构参量.计算结果表明:由圆形、正六边形和正四边形三种不同形状锗介质柱构成的Kagome格子光子晶体都出现了完全光子禁带,最大禁带分别为Δ=0.014(ωa/2πc)、Δ=0.013(ωa/2πc)、Δ=0.011(ωa/2πc)发现由圆形和正六边形两种介质柱构成的Kagome格子光子晶体在填充比连续变化的较大的范围内都有宽度较为稳定的完全禁带,且它们具有非常相似的能带结构. 相似文献
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紫外区全角度光子晶体反射镜 总被引:3,自引:3,他引:0
根据角域叠加原理,在石英玻璃基板上用全介质膜系实现了紫外区域全角度一维光子晶体反射镜的设计。采用两个不存在全角度反射带的一维光子晶体在角域上叠加,通过传输矩阵方法,从理论上计算合成光子存在全角度禁带,禁带波长范围328.95~352.11nm,相对带宽为6.80%。实验上采用HfO2和SiO2两种薄膜材料,用电子束蒸发的方法在石英玻璃基板上制备合成光子晶体。若透射率在1%以下为光子晶体禁带,则禁带波长范围从331.2~350.4nm,相对带宽5.63%。从而证明了角域叠加设计的正确性。 相似文献
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E. M. Harutyunyan S. H. Harutyunyan A. H. Gevorgyan A. H. Movsisyan 《Journal of Contemporary Physics (Armenian Academy of Sciences)》2009,44(4):155-160
The oblique transmission of light through a layer of a chiral photonic crystal with graded modulated parameters is considered. The problem is solved by the Ambartsumian’s layer addition method. Dependences of amplitude characteristics on the wavelength at different incident angels are presented for two cases: namely, for the case of a chiral photonic crystal with a linearly varied spatial period of modulation and in the case of a chiral photonic crystal with a linearly varied spatial depth of modulation. The case of a minimal influence of dielectric boundaries is considered. It is shown that in both cases a broadening of the photonic forbidden band gap takes place. 相似文献
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用传输矩阵法计算了一维光子晶体带隙结构对不同偏振态入射光的角度和波长响应. 结果表明,对P偏振态,带隙的宽度明显小于S偏振态. 对于角度响应,两种偏振态有相同的变化趋势,但变化量不同. 而对于波长响应,两种偏振态表现出不同的变化趋势. 引入了“广义布儒斯特角”的概念. 理论分析表明,当光以此角射入光子晶体时,S偏振态入射光的禁带完全保留,而P偏振态入射光的禁带完全消失,从而可以在S偏振态入射光的禁带背景中用P偏振态入射光获得受主掺杂模式. 同时还给出了实验验证结果.
关键词:
体积全息图
光子晶体
偏振 相似文献
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光子晶体的原理与应用 总被引:1,自引:0,他引:1
光子晶体是一种在微米、亚微米等光波长量级上折射率呈现周期性变化的介质材料,它使某些频率范围内的光子态密度大大降低.甚至完全形成光子禁带.本文介绍了光子晶体的原理、制备及应用. 相似文献
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一维光子晶体禁带的展宽 总被引:13,自引:6,他引:7
作为一维光子晶体的应用基础,一维光子晶体的禁带是研究的重点。通过传输矩阵的方法分析了一维光子晶体禁带的特性,讨论了影响带宽的因素。说明了相对带宽对光子晶体设计的重要性。在这个基础上讨论了扩展一维光子晶体带宽的方法,提出了在角域范围内对光子晶体进行叠加的方法,为设计制造一维光子晶体提供了一种行之有效的方法。分别对2个、3个和4个晶体的叠加进行了分析,最后计算了所设计的合成晶体的反射率。其中4个晶体的叠加,相对带宽达到57.52%,极大地展宽了一维光子晶体的禁带,从而证明利用角域的叠加来展宽一维光子晶体的禁带是非常有效的。 相似文献
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最近研究表明,两束交叉激光脉冲在等离子体中传播时,可以诱导生成周期等离子体密度调制(或称等离子体布拉格光栅). 分别利用传输矩阵法和耦合模理论,推导了激光斜入射时等离子体光栅的色散关系. 两种方法均表明,均匀等离子体光栅存在着光子带隙结构,并且在带隙附近有强烈的色散. 当激光斜入射时,带隙结构会呈现不同的偏振特性:S偏振光的带隙宽度随着入射角的增大而逐渐变宽,而P偏振光的带隙宽度随着入射角的增大先迅速变窄,在布儒斯特角入射时带隙消失,然后又随着入射角的增大而迅速变宽. 超宽的光子带隙和超高的激光损伤阈值,使得等离子体光栅有望成为一种新型的操纵强激光脉冲的光子器件.
关键词:
等离子体光栅
传输矩阵法
耦合模理论
光子带隙 相似文献
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A novel periodic boundary condition (PBC), that is the constant transverse wavenumber (CTW) method, is introduced to solve the time delay in the transverse plane with oblique incidence. Based on the novel PBC, the FDTD/PBC algorithm is proposed to study periodic structure consisting of plasma and vacuum. Then the reflection coefficient for the plasma slab from the FDTD/PBC algorithm is compared with the analytic results to show the validity of our technique. Finally, the reflection coefficients for the plasma photonic crystals are calculated using the FDTD/PBC algorithm to study the variation of bandgap characteristics with the incident angle and the plasma parameters. Thus it has provided the guiding sense for the actual manufacturing plasma photonic crystal. 相似文献