ZnS:Co2+晶体的顺磁g因子研究

采用赵敏光提出的双zeta d-轨道模型,通过拟合平均共价性因子N和电偶极矩μ,统一地解释了ZnS:Co²+的d-d跃迁谱和顺磁g因子,g因子的计算结果分别为2.2482（微扰法）和2.235（完全对角化方法）,与实验值2.248符合得很好.文章对计算中遇到的轨道模型、微扰方法、参量拟合、双旋轨耦合及Jahn-Teller效应等有争议的问题作了阐释.     

计算晶体CdCl2:Ni2+的电子顺磁共振谱的完全对角化和高阶微扰方法

采用半自洽场自由Ni²⁺的d轨道波函数和点电荷-偶极子模型,建立局部结构、光谱与电子顺磁共振(EPR)谱(零场分裂D和顺磁g因子)之间的定量关系.利用完全对角化方法(CDP)和高阶微扰方法,统一解释CdCl₂:Ni²⁺晶体的局部结构、光谱和电子顺磁共振谱(EPR),并比较两种计算方法得到的结果.     

掺入Ni元素的LiCoO2晶体光谱结构及电子顺磁共振g因子

在弱场图像下，利用Racah不可约张量算符方法得到了三角对称3d⁴/3d^{6电子组态的210阶可完全对角化的微扰哈密顿矩阵、最近邻点电荷模型晶体结构常量公 式和电子顺磁共振g因子公式.研究了LiCoO₂晶体和掺入Ni的LiCoO₂ :Ni晶体中Co3+的基态能级、晶体结构和电子顺磁共振g因子.考虑了LiCoO ₂晶体和LiCoO₂:Ni晶体中自旋单重态和 关键词： 基态能级 掺杂 晶体结构 g因子}     

四角对称晶场中3d3离子零场分裂理论研究

分别采用完全对角化方法和微扰方法讨论了微小磁相互作用对四角对称下基态⁴B₁态和第一激发态²E 态零场分裂的影响. 结果表明,⁴B₁态零场分裂与微小磁相互作用参量成线性关系,²E 态零场分裂主要由二重态决定,磁相互作用和四角晶场对²E 态零场分裂的贡献相比较,四角晶场的作用是主要的.     

Al2O3吸附[Cu(H2O)6]2+基团的自旋哈密顿参量和四角畸变

采用微扰方法和对角化完全能量矩阵法计算了Al₂O₃粉末吸附的四角对称[Cu(H₂O)₆]²⁺基团的自旋哈密顿参量（g因子g∥,g_⊥和超精细结构常数A_∥和A_⊥）. 计算结果表明用这两种理论方法计算的自旋哈密顿参量很接近,并且都与实验结果比较一致. 表明这2种方法都可用于晶体中3d9离子基团的自旋哈密顿参量的研究,通过计算,我们还获得了[Cu(H₂O)₆]²⁺基团四角畸变的大小,并对结果进行了讨论.     

掺入Ni元素的LiCoO2晶体光谱结构及电子顺磁共振g因子

在弱场图像下,利用Racah不可约张量算符方法得到了三角对称3d4/3d6电子组态的210阶可完全对角化的微扰哈密顿矩阵、最近邻点电荷模型晶体结构常量公式和电子顺磁共振g因子公式.研究了LiCoO2晶体和掺入Ni的LiCoO2:Ni晶体中Co3+的基态能级、晶体结构和电子顺磁共振g因子.考虑了LiCoO2晶体和LiCoO2:Ni晶体中自旋单重态和三重态对Co3+基态能级的影响,讨论了LiCoO2晶体和在LiCoO2晶体中掺杂Ni后Co3+局域结构常量大小的变化是引起Co3+的基态能级变化的主要原因,理论和实验都证实了这一点.还计算了掺杂前后的电子顺磁共振g因子,计算结果与实验值符合得较好.     

Co2+离子在MgF2和ZnF2晶体中的各向异性g因子的理论研究

利用基于基团模型的3d⁷离子在斜方对称中的高阶微扰公式计算了MgF₂和ZnF₂晶体中Co²⁺杂质中心的各向异性g因子g_x，g_y和g_z. 在计算中，考虑了共价效应， 组态相互作用和斜方晶体场的贡献；而且与此相关的参量可由所研究的晶体的光谱和结构数据得到. 计算结果与实验符合较好.     

晶体NiF2的吸收光谱和电子顺磁共振谱的一种完全对角化计算

采用半自洽场(semi-SCF)自由Ni²⁺的d轨道波函数、点电荷-偶极子模型和Ni²⁺-6X^-(X=F,Cl,Br,I)络合物的μ-κ-α模型,建立结构参数与光谱、电子顺磁共振(EPR)谱(零场分裂D,E和顺磁g因子)之间的定量关系.利用能量矩阵完全对角化方法(CDP)和高阶微扰方法,统一解释NiF₂晶体的局部结构、吸收光谱和电子顺磁共振谱(EPR).比较两种方法计算得到的零场分裂D,E和顺磁g因子.结果表明:①高阶微扰方法算出的D,E值误差大;②能量矩阵完全对角化方法(CDP)算出的D,E值、光谱、顺磁g因子的值都与实验符合很好.     

掺铜PTO晶体顺磁共振谱及局域结构的理论研究

基于晶体场理论,本文采用重叠模型和3d⁹电子组态在畸变四角晶场中的g因子和超精细结构常数A的三阶微扰计算公式以及钛酸铅PbTiO₃ (PTO): Cu²⁺晶体的局域结构与EPR谱之间的定量关系,合理解释了PTO: Cu²⁺晶体的EPR谱及局域晶体结构,所得结果与实验观测相符合.      

NiSO4·6H2O晶体的结构、光学和磁学性质的理论研究

采用半自洽场(semi-SCF)3d波函数、Ballhausen的自洽场(SCF)O2-波函数和点电荷模型,通过能量完全对角化方法(CDP),对NiSO4·6H2O晶体在常温下的局部对称结构、吸收光谱,电子顺磁共振谱(EPR)以及磁化率x作出了统一解释.将计算结果与实验值进行了比较.讨论了微扰方法、分子轨道方法(LCAO-MO)、参量拟合方法、Clementi单Zeta波函数等问题.     

Gd2O2S:Eu荧光谱及能级的高压研究

 在21 500~11 500 cm^-1光谱区间内测量了Gd₂O₂S:Eu的荧光光谱，测量是在室温和液氮条件下进行的，对122条低温谱线和96条常温谱线进行了指认。识别了Eu³⁺离子⁵D_0~2及⁷F_0~6的39个斯塔克能级中的35个能级。在0~15 GPa压力范围内，研究了Gd₂O₂S:Eu高压下的发射光谱。在压力作用下，发现所有观测到的谱线都红移，强度降低。6个⁵D_0~2能级下降速度大于⁷F_J，⁵D₂、⁷F_2~5多重态的斯塔克劈裂变大，而⁵D₁和⁷F₁的劈裂变小。     

态|ψ5(3)〉q中广义电场的2(2m+1)次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z_j^*}〉_q(j =1,2,3,…,…,q)、多模复共轭相干态的相反态|{-Z_j^*}〉_q和多模虚相干态|{iZ_{j}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5⁽³⁾〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 :当压缩次数N=2 p且p=2m+1(m=0,1,2,…,…)时,在一定的条件下,态|ψ5⁽³⁾〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次2(2m+1)次方Y压缩效应 .}     

Mixing between the 23S1 and 13D1 Ds

Mixing between the 2³S₁ and 1³D₁ D_s is studied within the ³P₀ model. If mixing between these two 1^- states exists, D_s1^*(2700)^± and D_sJ^*(2860)^± could be interpreted as the two orthogonal mixed states with mixing angle θ≈ -80° in the case of a special β for each meson. However, in the case of a universal β for all mesons, D_s1^*(2700)^± could be interpreted as the mixed state of 2³S₁ and 1³D₁ with mixing angle 12° < θ < 21° but D_sJ^*(2860)^± seems difficult to interpret as the orthogonal partner of D_s1^*(2700)^±.     

Eu3+离子掺杂钛酸盐纳米管的直接水热合成与发光性能

 采用纳米管制备和离子掺杂同步进行的直接水热合成方法，合成了纯钛酸盐纳米管（TNT）和Eu³⁺离子掺杂的纳米管（TNT-Eu）；并利用X射线衍射（XRD）、透射电子显微镜（TEM）、光致发光谱仪研究了纳米管的形貌特征、物相组成、热稳定性和发光性能。结果显示：这种方法简便易行、稳定性好、产率高。钛酸盐纳米管物相可近似表示为(H,Na)₂Ti₃O₇或(H,Na)₂(Ti,Eu)₃O₇。高温处理对钛酸盐纳米管的结构产生很大的影响，450 ℃下纳米管的层状结构被破坏，晶体结构转化为锐钛矿型的TiO₂。TNT-Eu样品的发光性能较强，出现的393.5 nm、593 nm、614 nm的谱带归属于⁵D₀-⁷F₁和⁵D₀-⁷F₂电子的跃迁。     

定义在分形集上函数的H-导数

 分形的生成含有降维与升维两种形式,采用适当的方式总可以对分形集加以定向化,分形的内禀测度是Hausdorff测度。因此,定义在分形集上的函数可以看作是在Hausdorff测度下定义在区间[0, h]。在函数图像也是分形的前提下,依函数的Hausdorff测度的定义,给出了定义在分形集上的函数f(p)关于Hausdorff测度p的导数以及一些性质。     

Mass Dependence of the Particle Multiplicity in Υ Three Gluon Fragmentation

In this paper we found that the final state hadron multiplicities in Υ→3g fragmentation satisfy the same general mass dependence as in e⁺e^－→q₀q₀ events. This indicates that the fragmentation of quarks and gluons to hadrons follows the same mechanism. The important character of increment of the baryon multiplicity in Υ→3g fragmentation is interpreted naturally without any other assumptions.     

函数的H-导数和分形动力学

 给出了函数的Hausdorff测度与H-导数。从而，为开展自给的分形动力学提供了解析的数学工具。同时，给出了分形动力学的演化方程组并做了初步讨论与分析。     

Strangeness Suppression in e+e－ Light Flavour Jets

From the simple physical picture of quark combination model, we obtain the generate probabilities of various particles and relative ration in e⁺e^－→q₀q₀→h′s process, and find that the relationship between the ration of strange hadron to unstrange hadron γ and the strangeness suppression factor λ. Our results can be used to explain particle ration enhancement observed in experiments without assumption of strangeness suppression factor enhancement.     

Quark Condensate in Two-Dimensional SU(NC) Lattice Gauge Theory with Massive Wilson Quarks

Using the improved lattice Hamiltonian with massive Wilson quark and the variational method, we study the quark mass m_q and the Wilson parameter r dependences of the quark condensate 〈ψψ〉in the two-dimensional SU(N_C) lattice gauge theory. The numerical results show that when r is given, for N_C=2,3,4,5,6,7, the value of 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2) decreases as m_q increases. For N_C>3, when m_q is small, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2) is almost independent of r; when m_q is large, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)increases with increasing r. Particularly, when m_q→0, our numerical results agree very well with Zhitnitsky's analytical weak coupling result in the continuum, which implys that our numerical results in the case of m_q≠0 are reliable.