14.7MeV中子引起232Th裂变的电荷分布:Rh、Ag、In和Sb同位素的独立产额

使用核化学技术测定了14.7MeV中子引起的²³²Th裂变中对称区7个核素的独立产额和12个核素的累积产额. 根据这些独立产额以及我们以前在14MeV中子引起的²³²Th裂变中测定的独立产额, 宽度常数σ=0.56的高斯电荷分布函数计算了相应的经验最可几电荷Z_p值. 由质量分布不对称区的全部Z_p值计算的电荷迁移平均值ΔZ(=Z_p—Z_UCD)为0.49±0.25, 与低能裂变的一般研究结果相一致. 接近对称区产物的独立产额的测定结果与预期值不相符. 对称分裂反常大的ΔZ值似乎表明对称区的电荷分布宽度比通常可以接受的0.56更大. 实验结果支持两种方式裂变的假设.     

12C离子引起209Bi和238U裂变中质量分布的放射化学研究

在¹²C离子引起的²⁰⁹Bi和²³⁸U的裂变中,用放射化学方法分别测量了15个和17个裂变产物的产额.根据这些数据,用三种电荷分布假设计算了裂变碎片的质量分布.计算表明,等电荷位移假设得到的结果一般和裂变碎片高斯质量分布曲线拟合得最好.比较了²⁰⁹Bi(¹²C,f),²³⁸U(¹²C,f)以及我们较早测量得到的⁽197_Au(¹²C,f)的质量分布曲线,指出当裂变参数Z²/A>37时,质量分布宽度随Z²/A的增加而迅速增加.     

在133Cs（n,γ）134Cs反应中产生的同质异能素截面比的测定

本工作是在14.8MeV中子能量下,测定了¹³³Cs（n,γ）¹³⁴Cs反应中产生的¹³⁴Cs同质异能素绝对截面: σ_n,γ^134mCs=1.76±0.14mb; σ_n,γ^134gCs=5.17±0.41mb; σ_n,γ^134m+gCs=6.93±0.55mb;同质异能素截面之比: σ_（134n）Cs/σ_（134g）Cs=0.34±0.03.这个结果与已发表的结果符合得很好。将此结果与用统计模型理论计算的结果比较,预言了自旋切割因子以及γ级联数。     

14.7MeV中子引起(232)~Th裂变的电荷分布:Rh、Ag、In和Sb同位素的独立产额

使用核化学技术测定了14.7MeV中子引起的~(232)Th裂变中对称区7个核素的独立产额和12个核素的累积产额.根据这些独立产额以及我们以前在14MeV中子引起的~(232)Th裂变中测定的独立产额,用宽度常数σ=0.56的高斯电荷分布函数计算了相应的经验最可几电荷Zp值.由质量分布不对称区的全部Zp值计算的电荷迁移平均值△Z(=Zp—Z_(UCD))为0.49±0.25,与低能裂变的一般研究结果相一致.接近对称区产物的独立产额的测定结果与预期值不相符.对称分裂反常大的△Z值似乎表明对称区的电荷分布宽度比通常可以接受的0.56更大.实验结果支持两种方式裂变的假设.     

裂变电荷分布的准热力学理论

假设裂变碎片在断裂时处于统计平衡态,就可以把裂变碎片的粒子数分布看成围绕平均值的涨落,并用准热力学方法来处理。结果表明,质量数分布、电荷分布、同位素分布和元素分布都是围绕一平均值的宽度为常数的Gauss分布,有关的参数只依赖于温度和最可几裂变模式附近的碎片的性质.对²³⁵U(n_th,f)的情形根据实验数据定出了五个基本参数,并由此算出了其余的参数。理论与实验的符合情况相当令人满意。     

12C离子与各种靶核相互作用的裂变激发函数

本工作采用金硅面垒型半导体探测器和固体径迹探测器测量了57.0—73.0MeV ¹²C+¹⁶⁹Tm, ¹⁷⁵Lu, ¹⁸¹Ta, W, Re, Pt, ¹⁹⁷Au, Pb和²⁰⁹Bi裂变反应碎片角分布和裂变激发函数. 由相当于全动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论直接确定了全熔合反应截面σ_fu, 从而获得了作为激发能函数的<Γ_f/Γ_n>实验值. 与理论计算符合得到裂变位垒高度, 标准偏差为2.5MeV. 实验上确定的裂变位垒与非旋转液滴模型计算值相符合. 用同样方法, 我们还分析了已经发表了的¹²C+¹⁷⁴Yb, ¹²C+¹⁹⁸Pt, ¹⁶O+¹⁴²Nd, ¹⁶O+¹⁷⁰Er, ¹⁶O+¹⁸¹Ta和¹⁸O+¹⁹²Os裂变反应激发函数, 研究了裂变位垒随裂变核质量数A的变化, 并且和液滴模型理论做了比较.     

MIT口袋模型中的π0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π⁰→2γ过程的宽度. 计算发现m_π→0是一个好的近似. MIT口袋模型给出, Γ(π⁰→2γ)∝m³_π/F²_π, 这种形式与Adler的结果相符合, 但数字结果显示, Γ(π⁰→2γ)的理论值是实验值的2.7倍, 这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差. 而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件, 从而对MIT口袋模型构成了一个检验.     

A=130区核高自旋态及形状驱动效应

通过重离子核反应与在束γ谱的实验技术, 对A=130缺中子核区的¹³⁴Ce,¹³⁶La与¹²²Cs核的高自旋态进行了研究, 实验结果扩展了¹³⁴Ce,¹³⁶La与¹²²Cs的能级纲图. 由于在此区内质子与中子的形状驱动效应, 在这3个核中各自形成了具有显著特点的集体转动带: ¹³⁴Ce$核的高自旋态结构中呈现出具有不同γ形变的形状共存特性;在¹³⁶La中，扩展了πh_11/2⊙νh_11/2带, 对其特性进行了讨论, 并发现了两个γ≈－60°的扁椭形变带; 在¹²²Cs$中发现可能是属于手征二重带的结构. 而对于在最近国外报道的¹³⁴Ce$核中的磁转动带没有被我们的实验所证实.     

SU(2)×U(1)×S3模型及类K0-K0系统的混合和CP破坏效应

本文内容包括:(ⅰ)进一步给出SU(2)×U(1)×S₃模型的结果S₂≈S₃≈(m_s²)/(m_b²);sin δ≤(m_um_d)/(m_cm_s),并预言b夸克的主要衰变道是b→u+W,b夸克的寿命可能长到10^-9秒.(ⅱ)给出类K⁰-K⁰系统混合时的精确表达式ρ=错号事例数/对号事例数=(1/2)(|p/q|²+|q/p|²)([Γ²+(Δm)²]²-(γ1γ2)²)/([Γ²+(Δm)²]²+(γ1γ2)²);并给出CP破坏的精确表达式:A=(1-ρ')/(1+ρ')=(I_M12Γ₁₂^*)/(|M₁₂|²+1/4|Γ₁₂|²),这里ρ′=(负电错号事例数)/(正电错号事例数)。     

产生超对称态的几种可能途径

在以前工作的基础上,计算了飞行 K^-奇异交换反应⁹Be（K^-,π^-）_A⁹Be 和¹³C（K^-,π^-）_A¹³C 的角分布.在平面波冲量近似下,计算了协同产生反应到达超核 _A⁹Be、_A¹³C 的奇异相似态和超对称态的微分截面的相对比,并且估算了这些微分截面绝对值.根据这些计算,讨论了通过奇异交换反应和协同产生反应产生超对称态的可能性.     

由裂变碎片角分布直接确定全熔合截面σfu

本工作采用固体径迹探测器（天然白云母）测量了72.7,69.6,67.4,65.4,63.4和61.4MeV¹²C离子轰击¹⁸¹Ta,W,Re,Pt,¹⁹⁷Au,Pb和²⁰⁹Bi等裂变反应碎片角分布。由相当于全部动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论分析直接确定了形成全熔合的临界角动量l_cr,根据锐截止模型计算了全熔合截面σ_fu。结果和按照R.Bass模型计算的全熔合激发函数做了比较。我们还分析了已经发表过的¹⁴N+Pb和¹²C+²³⁸U碎片角分布数据,由对碎片角分布数据理论分析得到的全熔合截面σ_fu和直接测量的结果很好的符合。     

e+e－湮灭与大横动量P⊥分布

本文从e⁺e^－湮灭的次级粒子的横动量分布的表示式中, 导出了当m_⊥>>T时横质量m_⊥的平均无标度性.     

代的问题和SO(14)大统一理论

本文提出了三个SO（14）规范群大统一模型。它们能容纳四代通常的费米子。模型A预言了第一代和第二代费米子具有V-A型荷电弱流,而第三代和第四代费米子具有y+A型荷电弱流。在模型B中,我们得到和实验接近的Weinberg值:sin²θ_w=0.225荷电中间玻色子和中性中间玻色子的质量都将比Weinberg-Salam模型中的大1.7倍。模型B预言了另一个质量为100GeV数量级的中性中间玻色子,它与第一、二代费米子的耦合类似于重光子的耦合。模型B的τ—ν_r耦合和模型C的四代轻费米子的荷电弱流都是V—A型。本文中所有的模型都能容纳质量关系:m_α·m_μ～m_d·m_τ,m_μ～3m_s,m_r～m_b,并给出第一Cabibbo角sinθ₁=（（m_d）/（m_s））^1/2。     

中等质量核的裂变有效转动惯量

本工作采用固体径迹探测器和半导体探测器测量了120MeV ¹⁴N+¹¹⁸Sn和138MeV ²⁰Ne+¹¹⁸Sn裂变碎片角分布. 使用建立在统计模型基础上的碎片角分布理论公式拟合实验上测量的碎片角分布. 由碎片角分布各向异性计算中中等质量裂变核在鞍点的有效转动惯量J_eff, 并且讨论了在参数Z²/A<30的区域内核的鞍点形变.     

12C+28Si反应全熔合激发函数测量

我们用ΔE-E计数器望远镜系统测量了入射能E_Lab在43MeV—70.5MeV范围内¹²C+²⁸Si全熔合反应的激发函数. 实验激发函数显示出某种宽振荡结构, 宽度约为2—3MeV. 对其平均行为分别用Glas-Mosel模型和势模型进行了理论拟合. 在E_cm=35—50MeV范围内, 临界距离模型和统计Yrast线模型满意地复现了实验数据.     

高压下Gd3Ga5O12晶体的弹性性能

 利用超声“脉冲回波重合法”技术,测定了立方晶体镱镓石榴石（GGG）各对称方向的超声波声速,及它们在流体静压力和单轴应力条件下,随压力的变化,计算了GGG的二阶和三阶弹性常数。它们分别是：c₁₁=3.04,c₁₂=1.31,c₄₄=0.94和c₁₁₁=-17.97,c₁₁₂=-12.86,c₁₂₃=-1.06,c₁₄₄=-2.11,c₁₆₆=-3.29,c₄₅₆=-0.94,单位是10¹¹ N/m²。根据这些数据,我们还计算了GGG晶体的德拜温度以及沿它的[001]→[111]→[110]→[100]传播的三个声学波分支（一个纵波,两个横波）的Gruneisen参数γ(p,N)的分布。     

高压对以沸石分子筛基质的Eu（Ⅲ）稀土发光材料荧光光谱影响的研究

 本文研究了高压下无机微孔材料的相转变，并讨论了压力对离子交换的Eu（Ⅲ）NaA和Eu（Ⅲ）NaY两种以沸石分子筛为基质的稀土发光材料发光性质的影响。实验结果表明，对于不同基质材料，压力对Eu（Ⅲ）离子的光谱结构的影响，尤其是对⁵D₀→⁷F₁磁偶极跃迁与⁵D₀→⁷F₂电偶极跃迁强度比（I_m/I_e）的影响十分显著。对于Eu（Ⅲ）NaA样品来说，I_m/I_e值随压力的增加而增加，而对于Eu（Ⅲ）NaY样品，I_m/I_e值随压力的增加而减少。     

强子结构π云MIT-袋模型

我们构造了一手征对称的π去MIT-袋模型. 求出球对称的π场经典解, 重新计算了强子袋质量谱. 计算了Δ⁺⁺(1236)的衰变宽度和P₃₃πN相移δ₃₃, 与实验符合得很好.     

Transmutation of nuclear wastes using photonuclear reactions triggered by Compton backscattering photons at the Shanghai laser electron gamma source

Based on the facility of the Shanghai Laser Electron Gamma Source (SLEGS), the transmutation for nuclear wastes such as ¹³⁷Cs and ¹²⁹I is investigated. It is found that nuclear waste can be transmuted efficiently via photonuclear reaction triggered by gamma photons generated from Compton backscattering between CO₂ laser photons and 3.5 GeV electrons. The nuclear activities of ¹³⁷Cs and ¹²⁹I are evaluated and compared with the results of transmutation triggered by bremsstrahlung gamma photons driven by ultra intense laser. Due to the better character of gamma photon spectrum as well as the high brightness of gamma photons, the transmutation rate of Compton backscattering method is much higher than that of the bremsstrahlung method.     

凝聚炸药中超压爆轰的实验研究

 采用飞片碰撞技术，在TNT/RDX（40/60）炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值，得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρ^{k+A₁(p-p_J)}（p－爆压，单位GPa，ρ－密度，单位kg/m³，A=ρ_J/ρ^k_J，p_J=27.06 GPa，ρ_J=2.3×10³ kg/m³，k=2.77，A₁=2.7×10^-3 GPa^-1，下表J代表正常爆轰状态）。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。