J/φ强子衰变过程的角分布螺旋度形式

本文给出了e~+e~-→J/φ→V+X,V→P_1P_2和e~+e~-→J/φ→V+X,X→P_4P_5过程的角分布螺旋度形式.为e~+e~-实验数据分析提供了理论公式.     

ι-E疑难和推广的矩分析

本文引进过程e~+e~-→J/ψ→γB,B→P_1P_2P_3的矩的光子角分布来讨论■E疑难,得到了判断J/ψ→γKK_π过程中产生的共振峰是否包含E(1~(++))分量的一个有效判据.     

对过程e~＋e~－→J／ψ→γ＋X（J~（PC），X→BB（重子，反重子）的角分布和共振态X的自旋－宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程ｅ＋ｅ－～Ｊ／ψ→γ＋Ｘ（ＪＰＣ）→ＢＢ（重子，反重子）进行了分析，得到了Ｘ具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式，从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态Ｘ的自旋性质．     

赝标介子η,η''''和非(q)介子的混合研究

利用包含η,η＇的一些辐射跃迁和它们的双光子衰变过程和某些Ｊ／ψ→Ｐ ＋Ｖ（赝标介子和矢量介子）电磁过程的最新实验数据,对赝标介子η,η’和非 （ｑ,）同位旋标量味单态（如 ι／η（１４４０）的混合问题进行了研究．用最小二乘法 拟合两种方案的混合参数,发现若仅考虑η和η＇的混合,则拟合结果不够好． 若考虑η,η’和此非（ｑ）介子（以后用ι表示）的混合,则拟合结果比较好．其结 果表明η＇必混有少量非（ｑ）成份,而。中也混有一定的（ｑ）成份． 关键词　胶球　混合　最小二乘法     

η、η′和ι的夸克和胶子内容、双光子衰变和J/ψ辐射衰变产生

本文引进q_iq_i→q_jq_j以及q_iq_i→(gg)湮没项^[1],并考虑了对湮没项的SU(3)破坏效应^[2],讨论了η、η′和ι的混合,得到了它们的有声有色和胶子内容.与此同时,引入EPCAC(扩充的部分守恒赝矢流)假设^[3],考察了η、η′和ι的双光子衰变.本文还计算了衰变宽度比R₁=Γ(J/ψ→γη′)/Γ(J/ψ→γη)以及R₂=Γ(J/ψ→γη′)/Γ(J/ψ→γι),指出了实验结果对纯胶子球质量值的限制.     

J/φ辐射衰变产物自旋宇称分析的实验方法

利用蒙特卡罗数据研究、讨论了J/φ辐射衰变产物自旋宇称的测定方法.作为一个例子,引用了J/φ→γθ(1720),θ(1720)→K~+K~-过程的计算结果,并对该方法的适用范围进行了探讨.     

J/ψ强子衰变过程的角分布螺旋度形式

本文给出了e⁺e^－→J/ψ→V+X,V→P₁P₂和e⁺e^－→J/ψ→V+X,X→P₄P₅过程的角分布螺旋度形式.为e⁺e^－实验数据分析提供了理论公式.     

轴矢量介子E/f1(1420)的一种可能的解释

本文讨论了轴矢量介子f₁(1285),f₁(1530)和E/f₁(1420)的混合,结果表明,E/f₁(1420)的主要成份是胶子球.在此基础上给出了E/f₁(1420)的螺旋性振幅之比x的值,有待实验的检验.     

过程e~+e~-→J/ψ→γB,B→P_1P_2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e~+e~-→J/ψ→γB,B→P_1P_2的螺旋性形式(HF)~[1]和等效相互作用形式(EIF)~[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f_2(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

确定ξ(2230)自旋的一种新方法

本文得到了过程e⁺e^－→J/ψ→γB(J^η)、B(J^η)→P_{1P2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径.}