e~＋＋e~－→J／ψ→V＋X，X→3P过程的角分布螺旋度形式

本文给出了过程ｅ＋＋ｅ－→Ｊ／ψ→Ｖ＋Ｘ，Ｘ、Ｐ１＋Ｐ２＋Ｐ３（Ｖ和Ｐｉ分别代表矢量介子和赝标介子）的角分布螺旋度形式，为确定上述过程中间态Ｘ的自旋和宇称提供了理论公式．     

过程e~＋e~－→J／ψ→V＋X（J~（PC）），X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程ｅ＋ｅ－→Ｊ／ψ→Ｖ＋Ｘ（ＪＰＣ），Ｘ（ＪＰＣ）→３Ｐ进行了研究，着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构，并由此得到了一些矩的关系式．利用这些关系式，可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式，进而确定它们的质量，宽度，自旋等重要性质。     

过程J/ψ→+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法 ,讨论了J ψ衰变过程J ψ→p+X ,X→Δ +π ,其中p和Δ分别是反质子和自旋 -宇称为 (3 2 ) + 的Δ重子 ,给出了相应于自旋 -宇称为 (1 2 ) ± ,(3 2 ) ± 和 (5 2 ) ± 的重子共振态 (包括混杂重子态 )X的角分布和矩表达式 .它们可以用来确定重子共振态X的自旋     

由ψ（2S）→π~＋π~－J／ψ道测量J／ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪（ＢＥＳ）上取得的ψ（２Ｓ）数据，对ψ（２Ｓ）→π＋π－Ｊ／ψ，Ｊ／ψ→１＋１－和Ｊ／ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究，得到Ｊ／ψ的轻子道衰变分支比为Ｂ（Ｊ／ψ→ｅ＋ｅ－）＝（５．９０±０．０７±０．１６）％和Ｂ（Ｊ／ψ→μ＋μ－）＝（５．９６±０．０８±０．１６）％，由此给出Ｂｅ／Ｂμ的值为０．９９０±０．０１８±０．０２４．假定Ｂｅ＝Ｂμ，Ｊ／ψ的轻子道衰变分支比为Ｂ（Ｊ／ψ→１＋１－）＝（５．９３±０．０５±０．１６）％．上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αｓ和ＱＣＤ减除参数∧．     

对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

e~＋e~－→τ~＋τ~－，τ~－→a_1~－υ_τ，a_1￣－→ρπ过程的角分

给出了过程ｅ＋ｅ－→τ＋τ－，τ－→ａ１－υτ，ａ１－→ρπ的密度矩阵和角分布的螺旋度形式．通过分段拟合把相应于Ｗ－ａ１跃迁和强作用顶点ａ１ρπ形状因子的螺旋度振幅比确定下来，给出了一个确定宽共振态ａ１质量和宽度而与模型无关的方法．     

一个可能的新共振态──J／ψ→X＋f_0（975）过程中玻色共振态X的自旋－宇称分析

在Ｊ／ψ强子衰变过程中，伴随ｆ０（９７５）产生的玻色共振态Ｘ，若衰变为一对正反赝标介子，它的自旋－宇称只能是产ＪＰＣ＝（奇）－－．这里给出了过程的角分布螺旋度形式，并就如何确认Ｘ为１－－或３－－介子作了讨论．认为北京谱仪在Ｋ＋Ｋ－π＋π－四叉道中见到的反冲ｆ０（９７５）的共振态Ｘ１（１５７３）是一个可能的新共振态．     

过程J/ψ→p+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法,讨论了J?ψ衰变过程J/ψ→p+X,X→Δ+π,其中p和Δ分别是反质子和自旋–宇称为(3/2)⁺的Δ重子,给出了相应于自旋–宇称为(1/2)^±,(3/2)^±和(5/2)^±的重子共振态(包括混杂重子态)X的角分布和矩表达式.它们可以用来确定重子共振态X的自旋.     

用推广的矩分析方法确定J／ψ→X十f_0（980）中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程Ｊ／ψ→Ｘ＋ｆ０（９８０），Ｘ→Ｋ＋Ｋ－，ｆ０（９８０）→π＋π－。利用得到的矩表达式，可以确定玻色共振态Ｘ的自旋－宇称．     

e~＋e~－→m（qq）＋ng过程的颜色等效哈密顿量

Ｌｕｎｄ模型中多部分子的动量分布是由ＰＱＣＤ得出，而这些部分子间的色弦结构则另外由唯象模型指派．从最近发展的ｅ＋ｅ－→ｍ（ｑ　）＋ｎｇ矩阵元递归形式，找出其颜色部分的等效哈密顿量Ｈｃ，研究了Ｈｃ矩阵元的基本性质，作为从ＰＱＣＤ统一研究多部分子间颜色组态及色相互作用的基础．     

e~＋e~－湮没中L＝1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献［２］中给出的基本关系，得出Ｌ＝１激发态重子对∑（１３８５），∑＋，（１５３０）和的衰变贡献，进而用γ共振能量下的实验值Ｒ１＝（１５３０），Ｒ２＝∑（１３８５）／∑和Ｒ３＝∧（１５２０）／∑（１３８５）作输入，估算了Ｌ＝１的各激发态重子的产生比例．     

He（2^3S）与N2O（X）Penning电离中的N2O^＋（A^2Σ^＋）生成速率及相…

在分子束条件下测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２Ｏ（Ｘ）→Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的Ｐｅｎｎｉｎｇ电离光学光谱，求得了Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）态的初生态相对振动布居。以Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２（Ｘ）→Ｎ＾＋２（Ｂ＾２Σ＾＋ｕ）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－为参考反应，测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋ＢＮ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的速率常数ＫＮ２Ｏ＾＋（Ａ）     

掺Ce~（3＋）、Tb~（3＋）的M_3Y_2（BO_3）_4（M＝Ca，Sr）

采用固相反应的方法；经二次灼烧合成了掺Ｃｅ（３＋）、Ｔｂ（３＋）的Ｃａ３Ｙ２（ＢＯ３）４和Ｓｒ３Ｙ２（ＢＯ３）４磷光体；分析了合成过程中铈的还原情况．用Ｘ－射线衍射分析确定了它们的结构均为正交晶系，空间群Ｐ２１ｃｎ测定了Ｃｅ（３＋）和Ｔｂ（３＋）在两种基质中的光谱，得到Ｃｅ（３＋）波长位移的某些规律，观察到Ｃｅ（３＋）对Ｔｂ（３＋）的敏化作用．     

PGBs对高能e~＋e~－湮没产生顶夸克对的单圈量子效应

在一代Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣ）模型中计算了ＰＧＢｓ（ＰｓｅｕｄｏＧｏｌｄｅｎｓｔｏｎｅＢｏｓｏｎｓ）对高能ｅ＋ｅ－→ｔｔ过程的单圈量子效应．给出了重整化的形状因子和矩阵元．计算了ＰＧＢｓ对总截面前后不对称参数ＡＦＢ和左右不对称参数ＡＬＲ的虚贡献，结果表明选取适当的参数值，新物理对以上可测量的贡献最大分别可达：－１２．３％、－３．３％和－１１．７％．在下一代对撞机上这一理论结果能为ＴＣ理论打开实验的窗口．同样的计算表明ＰＧＢｓ对ｅ＋ｅ－→ｂｂ过程的单圈贡献小于－１．０％．     

粲夸克偶素P波态χ_（c0）宽度测量

利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的３５０万（２Ｓ）事例，通过（２Ｓ）→γπ－和γＫ＋Ｋ－反应道测量了Ｘｃ０的总宽度．由ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟给出的质量分辨函数，利用拟合Ｘｃ２谱形得到的质量分辨作标定后，用于Ｘｃ０宽度的拟合，得到Ｘｃ０的宽度为（１５．０）ＭｅＶ．同时定出了ＸｃＪ（Ｊ＝０，２）到π＋π＝和Ｋ＋Ｋ－的衰变分支比．结果为Ｂ（Ｘｃ０→π＋π－）＝（４．２７±０．２３±Ｏ．６０）×１０－３；Ｂ（Ｘｃ０→Ｋ＋Ｋ－）＝（３．４４±０．２１±０．４７×１０－３；Ｂ（Ｘｃ２→π＋π－）＝（１．５２±０．１７±０．２９）×１０－３和Ｂ（Ｘｃ２→Ｋ＋Ｋ－）＝（５．２±１．１±１．８）×１０－４，其中第一项误差为统计误差，第二项为系统误差。     

非饱和势模型关于e~＋e~－→qq→h’s的Monte－Carlo模拟

根据非饱和势模型对ｅ＋ｅ－→ｑｑ→ｈ’ｓ过程作了全面的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟．采用一个近似于快度均匀分布的相对纵动量分布，并利用一个与非饱和势模型相一致的方法处理了重粒子衰变．最后把Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟结果同２９和３５ＧｅＶ的实验作了比较．     

在低能e~＋e~－湮没中寻找低质量中性粒子

报道利用单态正电子偶素湮没，在过程ｅ＋ｅ－（１Ｓ０）→γ＋Ｕ中探测单能γ射线，寻找低质量中性粒子Ｕ的实验结果．在２σ的统计误差水平上，没有探测到Ｍｕ＜２ｍｅ的低质量中性粒子．     

在LEPⅡ及NLC能量下e~＋e~－→b_b~－Z~0和t_t~－Z~0过程中Higgs粒子的观测效应

根据最小标准模型及双Ｈｉｇｇｓ二重态的扩展标准模型理论，计算了ＬＥＰⅡ以及ＮＬＣ能量下ｅ＋ｅ－→ｂＺ０和ｔＺ０的总截面和微分截面以探求Ｈｉｇｇｓ粒子的观测效应．我们发现，只要Ｈｉｇｇｓ粒子的质量ＭＨ≤１４０ＧｅＶ，对ｅ＋ｅ－→ｂＺ０的测量就能清楚地提供Ｈｉｇｇｓ粒子的信息．然而对ｅ＋ｅ－→ｔＺ０，不论Ｈｉｇｇｓ粒子是轻或重，它的效应都被淹没在弱电过程的本底中，没有观测的可能．     

BS分子α带系A~2Π→X~2Σ~+及γ带系C~2Π→X~2Σ~+法兰克-康登因子的计算

在双原子分子核运动的薛定谔方程中，计入分子的振转相互作用项，在Ｍｏｒｓｅ势近似下得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了ＢＳ分子α带系Ａ２Π→Ｘ２Σ＋及γ带系Ｃ２Π→Ｘ２Σ＋法兰克－康登（Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ）因子（简称Ｆ－Ｃ因子）。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０至Ｊ＝２００，其结果适用于低温、高温和强激波条件。     

HCl＋Xe掺杂CO矩阵晶体中Xe＋2Cl－电子态跃迁

报道ＨＣｌ＋Ｘｅ掺杂ＣＯ矩阵晶体中，在３０８ｎｍ激光的激发下，首次观测到准分子Ｘｅ＋２Ｃｌ－的特征辐射荧光谱。双光子诱导电荷转移合作吸收反应：Ｘｅ＋ＨＣｌ＋２ｈν→αＸｅ＋（ＨＣｌ）－中，双光子吸收截面大于５×１０－４２ｃｍ４ｓ［６］。