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利用包含η,η‘的一些辐射跃迁和它们的双光子衰变过程和某些J/ψ→P V(赝标介子和矢量介子)电磁过程的最新实验数据,对赝标介子η,η‘和非(q,q^-)同位旋标量味单态(如τ/η(1440))的混合问题进行了研究。用最小二乘法拟合两种方案的混合参数,发现若仅考虑η和η‘的混合,则拟合结果不够好。若考虑η,η‘和此非(qq^-)介子(以后用τ表示)的混合,则拟合结果比较好。其结果表明η‘必混有少量非(qq^-)成份,而τ中也混有一定的(qq^-)成份。 相似文献
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本文分析了η-η'混合角和L=1介子产生对本态η-η'多重数比率的影响.计算结果表明,L=1介子的产生对比率影响很重要,考虑这一因素后就能得到与实验一致的多重数比率. 相似文献
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本文分析了η-η'混合角和L=1介子产生对本态η-η'多重数比率的影响.计算结果表明,L=1介子的产生对比率影响很重要,考虑这一因素后就能得到与实验一致的多重数比率. 相似文献
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自从新粒子J(3.1),′(3.7)和″(4.15)发现以来,已有很多理论试图解释这些新粒子。其中有好几种理论在解释这些矢量介子时都具有以下特点:预言有新的赝标介子存在,而且与原有赝标介子进行混合。SU(4)分类就是这类理论的代表。一般而言,赝标介子的双光子湮灭宽度与混合直接有关。因此,本文试图通过计算SU(4)分类的几种已 相似文献
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本文讨论在背景场量子色动力学框架中的等时方程赝标介子解. 方程的积分核由微扰和非微扰贡献两部分组成.微拔部分是通常的单胶子交换图的贡献;非微扰部分的贡献来自于最低阶的夸克和胶子凝聚效应. 当输入合理的夸克质量参数和耦合常数时,可以得到与实验相符合的赝标介子谱. 相似文献
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计算了阈能附近氘核上η介子的光生反应γd→ηX.其中核子上η光生过程主要考虑N(1535)的贡献,氘-核子-核子顶角Γdpn矩阵元处理成非相对论氘核波函数.所得截面和微分截面能够很好地符合最新的实验数据,并得出了γ nN* 耦合的大小. 相似文献
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把满足约束Pi2—mi2—U(x2)=0(i=1,2)的二质点组的相对论力学应用于介子的SU(4)层子模型。在U(x2)为无限深球方势阱情况下,导出介子的质量谱。得到一组较精确的线性的质量关系。对于O-介子,代替η’—ηs混合,提出了η’—ηc混合的猜测。指出瑞奇轨迹对J—M2直线有系统地偏离,得到新的轨迹为M2对ξnl2的直线,其中ξneπ为球贝塞尔函数的零点,l为轨道角动量,新轨迹与实验数据符合较好。 相似文献
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基于LHCb,Tevatron以及DO实验组关于中性Bs介子混合的最新实验结果,Г12s中有可能存在大的新物理贡献,本文在代非普适Z’模型下对Bs-Bs混合进行了研究.假定Z’玻色子不仅对非对角矩阵元M12s有贡献,还考虑了由树图交换Z’玻色子所导致的b→scc算符对非对角矩阵元Г12s的贡献.结果表明:在△Ms,φs和豆Bd→J/φKs的间接CP不对称这些物理可观测量的联合限制下,实验值afss得不到解释.因此,在对非普适Z’模型假定下,不能同时对所有中性Bs介子混合观测量给出解释.伴随着LHCb以及未来的超级B工厂的运行,尤其是对CP不对称afss的测量,期望这一问题将得到解答. 相似文献
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在J/ψ强子衰变过程中,伴随f0(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产JPC=(奇)--.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1--或3--介子作了讨论.认为北京谱仪在K+K-π+π-四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态. 相似文献
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在非对心相对论重离子碰撞中,参与反应的系统具有巨大的轨道角动量,从而使产生的夸克胶子等离子体具有极强涡旋场,并通过自旋-轨道相互作用导致部分子的自旋极化,经过强子化导致重子的自旋极化以及矢量介子的自旋排列等可观测效应.矢量介子的自旋排列是指其自旋密度矩阵的00元素ρ00偏离1/3.在矢量介子衰变到两个赝标介子的过程中,衰变产物的极角分布只与ρ00有关,以此可以对自旋排列进行测量.理论研究表明,重离子碰撞过程中,重子的自旋极化反映了夸克自旋极化的时空平均效应,而矢量介子自旋排列则反映了夸克反夸克自旋极化的局域相空间关联.本文回顾了相对论重离子碰撞中矢量介子自旋排列的相关理论工作.重点以非相对论夸克融合模型为例,明确地计入夸克极化的相空间依赖性,展示了矢量介子自旋排列与夸克反夸克自旋极化特别是它们之间相空间关联的关系.本文还讨论了涡旋、电磁场、有效φ介子场以及它们的局域涨落对φ介子自旋排列的贡献,结果显示强作用场的时空关联效应是导致φ介子自旋排列的主要因素.矢量介子自旋排列为探索强相互作用物质和强相互作用场的性质提供了新途径. 相似文献
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《物理学报》1976,(5)
本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e~ e~-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。 相似文献
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本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e+e-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。 相似文献
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本文计算了μ介子在He~3核上俘获的几率、末态H~3核的角分布和极化。所采用的理论是带有重正化效应(包含弱磁矩及赝标项)的V-A普适弱作用理论。在计算中考虑了μ和He~3核在始态有极化及处于不同超精细态上的情况。在计算中假定了He~3核的基态是纯S态,这时忽略了由张量力以及其他自旋轨道耦合力引起的其他态。介子交换电流的效应也没有考虑。在以上这两个假定下,我们证明了俘获几率中只包含一个未知的原子核矩阵元,这个矩阵元恰好是原子核密度函数的富氏分量。利用μ介子(或电子)与He~3(或H~3)原子核的散射可以确定这个未知矩阵元。 相似文献