液相外延GaAs1-xPx混晶的光学声子、等离子体激元和LO声子-等离子体激元耦合模

在40—700cm^-1波数和4.2—300K温度范围内研究了不同组份液相外延n型CaAs_1-xP_x样品的红外反射谱。对反射谱进行了赝谐振子拟合与K-K关系计算。从而获得了有关描述CaAs_1-xP_x样品的光学声子模、等离子体激元、LO声子-等离子体激元耦合模的重要物理参量及红外光学常数信息。基于这些计算结果,提出了双导带谷并计及与X能谷相联系的施主能级模型,用它解释等离子体激元频率和实验观察的三支主要的耦合模的温度变化规律。 关键词：     

随机最优化法与光学系统自动设计

一、引 言 众所周知,对于有K个镜面的光学系统来说,它的象质评价函数S(如弥散盘、象差等),是组成该光学系统各透镜材料的折射率n、镜面的曲率半径r、镜面间距d、旋转对称的非球面镜的偏心率e等光学系统结构参数的函数,即S(n1…uK l,r1…rK,d1…dK,e1…eK…).为了简单起见,将它改写为 S(xl…xi,xi 1…xN). 由于所要设计的光学系统受到系统的焦距、后截距、放大倍数、镜面曲率半径不能无限小等条件的限制,而将由光学系统结构参数xi(i=1,2…N)的各自所允许的可变化范围ai≤xi≤bi(i=l,2…N) 所构成的N维区域,分割成若干个相互不连续的小区…     

统计试验法在确定光学仪器公差中的应用

本文提出如何用统计试验法来确定光学系统公差的适用性,简单介绍统计试验法的基本原理及特点和所编制的计算机程序的一些特点,并列出程序流程图。文中最后介绍实际使用该程序的一些体会。     

光学仪器象质和公差的相互关系

<正> 一、引言众所周知,光学设计人员要设计一个光学系统,既要使它达到如系统的总焦距、视场、放大率、后截距等许多指标,又要通过光学计算使系统的象质满足设计要求。同时在它的加工和装配过程中,允许有较大的误差(即“公差容限”)。很显然,在系统的象质满足设计要求的条件下,公差容限愈大,光学系统的加工和装配愈方便,这样可以降低成本,适合于仪器的大批量生产。至此就涉及到如何确定合理的公差容限的问题。目前,人们根据长期积累的经验,通过近似公式的估算,来确定公差的容限。但是,由于光学系统中各镜面在加工和装配中的误差,使它成为一个非共轴的系统。例如,镜面之间的不同心和透镜与镜框之间间隙导致光轴     

液相外延GaAs_（1-x）_P_x_混晶的光学声子，等离子体激元和LO声子-等离子激元耦合模

在40--7 0 0 (1/cm)波数和4.2--300 K 温度范围内研究了不同组份液相外延n 型GaAs_（1-x）_P_x__样品的红外反射谱. 对反射谱进行了鹰谐振子拟合与K-K 关系计算.从而获得了有关描述GaAs_（1-x）_P_x__样品的光学声子模、等离子体激元、LO 声子-等离子体激元藕合模的重要物理参量及红外光学常数信息. 基于这些计算结果, 提出了双导带谷并计及与x 能谷相联系的施主能级模型, 用它解释等离子体激元频率和实验观察的三支主要的祸合模的温度变化规律。 关键词：     

Cd_(1-x)Mn_xTe混晶的远红外吸收光谱

本文报道4.2—300K和20—400cm~(-1)范围内不同组份的Cd_(1-x)Mn_xTe混晶远红外声子吸收光谱的研究结果。实验分辨了类CdTe,类MnTe剩余射线带及其TO-LO分裂,首次观察到位于混晶剩余射线吸收区内侧的低频吸收带、低x值情况下的准定域模吸收峰及其两侧的诸双声子吸收带。用缺陷晶格动力学理论估计了准定域模的出现及位置,讨论了其他吸收带的物理起源和判定。     

Cd1-xMnxTe混晶的远红外吸收光谱

本文报道4.2—300K和20—400cm^-1范围内不同组份的Cd_1-xMn_xTe混晶远红外声子吸收光谱的研究结果。实验分辨了类CdTe,类MnTe剩余射线带及其TO-LO分裂,首次观察到位于混晶剩余射线吸收区内侧的低频吸收带、低x值情况下的准定域模吸收峰及其两侧的诸双声子吸收带。用缺陷晶格动力学理论估计了准定域模的出现及位置,讨论了其他吸收带的物理起源和判定。 关键词：     

液相外延GaAs_(1-x)P_x混晶的光学声子、等离子体激元和LO声子-等离子体激元耦合模

在40—700cm~(-1)波数和4.2—300K温度范围内研究了不同组份液相外延n型CaAs_(1-x)P_x样品的红外反射谱。对反射谱进行了赝谐振子拟合与K-K关系计算。从而获得了有关描述CaAs_(1-x)P_x样品的光学声子模、等离子体激元、LO声子-等离子体激元耦合模的重要物理参量及红外光学常数信息。基于这些计算结果,提出了双导带谷并计及与X能谷相联系的施主能级模型,用它解释等离子体激元频率和实验观察的三支主要的耦合模的温度变化规律。