1988年高温超导研究进展

一、新体系的研究 1988年,高温超导研究的先导仍然是新材料的发现.年初,发现了新的含铋和铊的铜氧化物体系,转变温度超过了 100K.新的 Bi-Sr-Ca-Cu-O和 TI-Ba-Ca-Cu-O比 La2-xBaxCuO2及YBa2Cu3O7系统多一个元素,因而更复杂一些.它们在结构上既有明显的不同但又紧密相关,这为检验不同的理论模型提供了重要的依据.新体系总共有八个不同的结构,均为层状,包含有一个或数个相邻的CuQ2面所组成的钙钛矿块,这些块由TIO单层或TIO,BiO双层隔开.在这八个新的超导体以及早一些发现的高Tc材料中,均有CuO2面存在,这强烈地表明,对高温超导材…     

高温超导体的好消息

高温超导材料在应用上的主要困难是临界电流密度太低.问题在于混合态时材料中磁通线所受的钉扎力较弱,稍大一点的电流通过会引起磁通线的运动,从而产生电阻破坏超导电性,早些时候,很多人认为这个缺点很难甚至不可能被克服. 1989年,中子辐照YBa-2Cu-3O-7样品对临界电流影响方面的实验给人们以希望.例如贝尔实验室 Bruce Van Dover 等人进行的辐照实验,辐照前,77K下YBa-2Cu-3O-7晶体最大的临界电流密度为6500A/ cm～2 ,辐照后,提高到620000A/cm～2.也许是辐照产生的小缺陷成为磁通线的钉扎中心. 临界电流密度提高100倍的结果只在一个晶…     

介观体系和介场物理

20世纪 80年代初中期开始兴起的介观物理是凝聚态物理中人们十分关注的研究领域 ,“介观”一词大家已听得很多了 .一段时间以来 ,常读到介观尺度是由电子非弹性散射平均自由程决定的说法 ,觉得不太确切 .想到这一说法可能和我早先发表在《物理》杂志的文章[1] ,以及我们主编的《介观物理》一书第一版的前言[2 ] 有关 ,特写此短文说明 .这里的说明也许仍有不妥之处 ,请读者指正 .1　介观尺度介观体系的大小是由介观尺度来刻划的 .介观尺度是载流子保持相位记忆的长度 ,一般记为Ｌφ,称为退相位长度 .相位记忆的丢失源于载流子的非弹性散射 ,…     

我的透明片在莫特(Mott)家呆了一个晚上

在批阅稿件读到吴自勤为纪念莫特（Mott）诞辰100周年所写的文章时，想起一件往事．     

介观体系的物理

从对无序电子系统低温输运性质－弱局域电性的讨论出发，介绍了弹性散射和非弹发型用射的基本区别，引进了介观体系的概念，特别强调了与宏观体系不同之处，简单讲述了主要的物理发现，最后对本领域的现状做了简短的评述。     

高温氧化物超导材料奇特的输运性质

高温氧化物超导材料有很多不同寻常的物理性质，其最奇特的部分是正常态的输运性质．     

超巨磁电阻材料Pr2/3Sr1/3MnO3薄膜输运性质的研究

对1/f噪声缺口的超巨磁电阻Pr_2/3Sr_1/3MnO₃薄膜样品从10K到室温的热电势值进行了测量，热电势为负值，低温下随温度线性变化，表现为金属扩散热电势，在150K开始急剧减小，过渡到与温度T成反比的变化关系，与小极化子模型相符.结合在电阻极大温度附近对电阻和1/f噪声行为的讨论，对于发生在电阻极大温度附近的相变过程，结果支持源于相分离的渝渗模型. 关键词： 稀土锰氧化物 热电势 渝渗模型     

高温超导材料的抗磁比率

你经常测量高温超导材料的抗磁比率，测得正确吗？抗磁比率大的样品一定好，小的一定不好吗？ 除去零电阻特性外，超导体最重要的特性是完全抗磁性，或称迈斯纳效应．因此，在高温超导电性 的研究中，人们经常要对材料的抗磁程度，即迈斯纳比率进行测量．一般认为它标志着材料的好坏，表 征材料中超导相所占的体积比．本文就其测量方法，以及它在多大程度上反映了材料的品质等问题进 行一些介绍和讨论．     

高温超导究进展

一、同位素效应[1] 1950年以来,陆续发现在很多超导体中,当用质量大一些的同位素来取代其中的原子时,临界温度Tc降低,这意味着声子对超导相的出现起着重要的作用.这一发现导至 1957年J.Bardeen,L.Cooper和R.Schrieffer的理论的出现.理论认为,超导电性来源于电子间通过声子作媒介所产生的吸弓湘互作用,当这种作用超过电子间的库仑排斥作用时,电子结合成对.这就是著名的BCS理论. 按照BCS理论,超导体的临界温度 A表征电子间有效的配对相互作用的大小,　,是通过交换声子产生的对吸引作用又和对中两电子间库仑排斥作用u之差.QD是一特征频…