Bell实验室对重要研究成果的质疑进行调查

近两年来 ,美国Ｂｅｌｌ实验室Ｊ .Ｈ .Ｓｃｈ ｎ(第一作者 )等人用场效应三极管 (ＦＥＴ)技术对材料作载流子掺杂 ,在Ｓｃｉｅｎｃｅ和Ｎａｔｕｒｅ等杂志上发表了多篇重要研究成果 ,例如在有机晶体三并苯、四并苯和五并苯中观察到超导电性的出现 ;对Ｃ60 晶体作空穴掺杂 ,得到比用化学方法作电子掺杂更高的超导转变温度 (5 2Ｋ) ,对在Ｃ60 晶体间隙位置插入其他分子 (如ＣＨＢｒ3 )的样品得到更高的超导转变温度 (117Ｋ)等 .这些漂亮的实验结果引起国际物理学界广泛的重视和关注 ,《物理》亦有所报道 ,分别刊载于 2 0 0 1年第 3期 189页、…     

2003年度诺贝尔物理学奖漫谈

简要介绍了奖金获得者Alexei A Abrikosov，Vitaly L Ginzburg和Anthony J Leggett在超导体和超流体理论方面开拓性的贡献，特别着重于他们所发展的理论的背景和重要性，文章还简要谈及2003年度诺贝尔物理学奖给我们带来的启示。     

An／Sn周期性结构金属薄膜的弱局城电性

观测了金锡相间周期结构薄膜的弱局域效应（ＷＬ）现象．与经典现象不同，观察到了有效的自旋轨道散射弛豫时间。随温度明显的变化．在传统的ＷＬ的基础上，用一个简单的模型进行了解释．     

超巨磁电阻材料Pr0.67Sr0.33MnO31/f噪声缺口的发现

采用锁相放大器从液氮温度到室温实时记录超巨磁电阻材料Pr0.67Sr0.33MnO3 l/f噪声的大小随温度的变化，在电阻峰值温度约为160K的样品上，在略低于峰值温度处观测到温度宽度约为5K的1／f噪声缺口，文中并对这一现象的物理原因，作了初步的分析。     

玻璃广口实验杜瓦瓶的漏热和温度分布

我们研究了内径60mm,长700mm广口玻璃液氮实验杜瓦的漏热和温度分布,发现从瓶口向下的室温辐射起着支配作用,决定着瓶口附近20—30cm范围内(约60—280K)的温度分布及85—95％的漏热,瓶壁反射系数约为0.7。并研究了加77K挡板以后的变化及瓶中横向的温差。     

不锈钢低温磁导率和热导率的测量

奥氏体(γ相)不锈钢在低温下强度高,特别是一直到液氦温度都保持有良好的韧性,因此是低温工程中广泛应用的重要结构材料. 奥氏体不锈钢热导率也很低,在在既能承受负荷,又减少了通过固体材料的传导漏热.因此,在研制和使用钢种时,除力学性能外,还关心材料的热导性能. 在很多低温的应用中,如泡室磁体、受控热核反应磁笼、核磁共振磁体、精密磁测量等,还要求结构材料从磁性上讲是稳定的,是弱磁性的.否则会引起磁场形伏的变化或不稳定,影响磁场的均匀度,使测量出现误差,从而造成装置无法达到要求.奥氏体不锈钢的磁性,国外已有很多研究[1,2].因成…     

FeMnAl合金的低温比热

本文给出了Mn成分在25at.％左右,Al成分从0-14at.％变化的一些FeMnAl合金在2-7.5K温度区间内的低温比热测量结果.联系于电阻率随温度变化的反常行为,我们认为Al原子的外层电子可能已经进入合金的d带.比热中大的线性项来源于磁相互作用不均匀性的贡献.实验中没有发现起源于自旋原子团的常数项存在.     

大尺寸YBa2Cu3O7-δ超导体表面磁场分布的实验研究及模拟计算

本文用8个微型霍尔探头在场冷到兴氮温度再瞬时去场条件下测量了一大尺寸圆柱状YBa2Cu3O7-δ超导体的表面磁场垂直分量的分布,并选取一个简单的电流模型做模拟计算,从所得到的样品中体电流的大小推算出样品的钉扎力密度,此方法有可能经改进成为检测大块超导样品的钉扎力密度的简便方法。     

弱场下熔融织构YBa2Cu3O7-δ样品局域磁通蠕动的实验研究

利用半导体霍尔探头测量法在液氮温度下研究了低场下圆柱状熔融织构YBa₂Cu₃O_7-δ样品的局域磁通蠕动行为.对瞬时加减场样品端面局域磁场的磁弛豫,磁滞回线以及不同扫场速率下局域磁场的变化进行了测量,观察到了对数时间磁弛豫的行为,发现由加场和去场数据所得的激活能U₀有明显的不同.磁滞回线测量中,局域点的磁场随外场几乎同步变化,不同扫场速率下局域磁场随外场变化的差别不大.实验结果表明,外场除对样品侧面外,对端面也有明显的穿 关键词： 局域磁通蠕动 激活能 磁弛豫     

介观体系和介观物理

20世纪80年代初中期开始兴起的介观物理是凝聚态物理中人们十分关注的研究领域,“介观”一词大家已听得很多了.一段时间以来,常读到介观尺度是由电子非弹性散射平均自由程决定的说法,觉得不太确切.想到这一说法可能和我早先发表在《物理》杂志的文章 ［1］,以及我们主编的《介观物理》一书第一版的前言 ［2］有关,特写此短文说明.这里的说明也许仍有不妥之处,请读者指正. 1 介观尺度 介观体系的大小是由介观尺度来刻划的.介观尺度是载流子保持相位记忆的长度,一般记为Lφ,称为退相位长度.相位记忆的丢失源于载流子的非弹性散射,因此Lφ必定是与非弹性散射有关的尺寸.电子和声子的散射,电子吸收或放出一个声子,能量发生改变,是电子最常碰到的非弹性散射.如果把介观尺度理解为非弹性散射的平均自由程,又把后者理解为vFτφ,其中vF是电子的费米速度,τφ是非弹性散射(例如电子和声子散射)的弛豫时间,那么当温度下降,体系中声子数越来越少,τφ越来越长时,介观尺度就变得很大了.对于普通金属,如果τφ取为10-9s,因为vF≈108 cm/s,介观尺度可以达到0.1cm左右,显然这个尺寸过大了. 实际上,在液体氦的温度下,如果普通金属的剩余电阻率ρ≈1 μΩcm,则弹性散射的弛豫时间τ0≈10-13s,电子在两次非弹性散射之间会经受上万次弹性散射,走无规行走的路径,以扩散的方式运动,Lφ是相继两次非弹性散射间电子扩散运动的距离.由于扩散系数D=(vFl)／3,其中l为弹性散射的平均自由程,在τφ时间内的扩散距离为(Dτφ)1／2,约10μm,远小于上述的“平均自由程”长度.这一简单的对扩散距离的估算,给出了介观体系大小正确的数量级.