MBa_2Cu_3O_(7-δ)( M=Y,Sm,Gd,Eu)高温超导体的远红外反射光谱

本文报道多晶MBa_2Cu_3O_(7-8)(M=Y,Sm,Gd,Eu)高温超导体的远红外反射光谱,其频率和温度范围分别为40--360cm~(-1)和 4.2--300K。对于不同M的样品,反射光谱具有相似的结构。在测量范围内,所有样品都有5个反射峰,最低频率的两个峰均属B_(iv)对称类,分别对应Ba,Cu,O离子团振动以及M,O离子团振动,其余3个峰来自CU—O键的弯曲振动;另外,不同M的样品的反射率曲线都具有三处反转结构,即正常态和超导态的反射率曲线的高低位置发生互换。这些反转结构可能与超导能隙有关。     

TixY1-xBa2Cu3O7-δ超导体的红外、远红外光谱

本文报道了Ti_xY_1-xBa₂Cu₃O_7-δ(x=0.2和0.4)在4.2—300K的红外、远红外光谱。在50—360cm^-1波段内发现七个反射峰。它们分别与Ba,Cu,O离子团,Y,O离子团。Ti,O离子团,以及Cu—O键的振动有关,对于x=0.2的样品,存在两个反转结构。对于x=0.4的样品,则仅发现一个反转结构。在红外光谱中观察到六个反对峰和三个吸收峰,它们的强度大多随Ti含量的增加而增强。与Y₁Ba₂Cu₃O_7-δ的光谱结果比校,讨论了声子峰及反转结构的物理起因。 关键词：     

半导体中浅杂质的傅里叶变换光热电离光谱

本文报道与快扫描傅里叶变换红外光谱仪相结合的光热电离光谱实验装置和测量系统。采用该系统高分辨率、高灵敏度地研究和测量高纯锗和高纯硅中的剩余浅杂质获得成功。在P型超纯Ge中发现浓度低达10⁸cm^-3的硼受主杂质的光热电离谱线,而探测灵敏度则至少可达10⁷cm^-3;在n型高纯Si中观测到Li-O复合型浅施主中心D(Li,O);施加本征激发光后在P型高纯Si中同时观察到B受主和P施主的跃迁谱线系。此外,在Si,Ge中均观察到 关键词：     

Ti_xY_(1-x)Ba_2Cu_3O_(7-δ)超导体的红外、远红外光谱

本文报道了Ti_xY_(l-x)Ba_zCu_3O_(7-8)(x=0.2和0.4)在4.2—300K的红外、远红外光谱。在50—360cm~(-1)波段内发现七个反射峰。它们分别与Ba,Cu,O离子团,Y,O离子团。Ti,O离子团,以及Cu--O键的振动有关,对于x=0.2的样品,存在两个反转结构。对于x=0.4的样品,则仅发现一个反转结构。在红外光谱中观察到六个反对峰和三个吸收峰,它们的强度大多随Ti含量的增加而增强。与Y_1Ba_2Cu_3O_(7-8)的光谱结果比校,讨论了声子峰及反转结构的物理起因。     

Hg1-xMnxTe远红外反射光谱

本文报道不同组份Hg_1-xMn_xTe材料在4.2—300K温度范围内的远红外反射光谱。观察别由Mn诱发的高频局域模以外另一个与Mn相关的禁带模,它的频率为97cm^-1。在理论上分析计算了这一新振动模行为。 关键词：     

CdTe中Zn的定域模和准定域模晶格振动

本文报道4.2—300K和20—350cm^-1范围内低组份Cd_1-xZn_xTe混晶远红外吸收与反射光谱。实验观察到Zn及ZnTe在CdTe中诱发的定域模和准定域模以及类CdTe2TA双声子吸收过程。用质量缺陷模型结合格林函数方法估计了模式频率。用等位移模型计算了混晶的双模行为并拟合反射光谱,对类CdTe和类ZnTe模的弛豫与声子吸收强度的温度效应也作了计算和解释。 关键词：     

MBa2Cu3O7-δ( M=Y,Sm,Gd,Eu)高温超导体的远红外反射光谱

本文报道多晶MBa₂Cu₃O_7-δ(M=Y,Sm,Gd,Eu)高温超导体的远红外反射光谱,其频率和温度范围分别为40—360cm^-1和4.2—300K。对于不同M的样品,反射光谱具有相似的结构。在测量范围内,所有样品都有5个反射峰,最低频率的两个峰均属B_1a对称类,分别对应Ba,Cu,O离子团振动以及M,O离子团振动,其余3个峰来自CU—O键的弯曲振动;另外,不同M的样品的反射率曲线都具有三处反转 关键词：     

用标度变换求转动惯量:如何避免繁杂的积分

本文通过典型示例介绍了一种采用标度变换计算平面物体的转动惯量的方法．这种方法巧妙地避开了繁杂的数学积分运算，是一种简洁而有效的重要方法，具有一定的实用性和启发性．     

倒格子空间中的克罗尼格-潘奈模型

由基泰尔(Kittel)的导论课本[1]教固体能带理论时,我们注意到大多数讨论是在倒格子空间的,唯有克罗尼格一潘奈(Kronig-Penney)模型[2]的解例外,它是在普通晶格空间给出的.学生们乐于用中心方程来解这个模型,而不是回到通常的方法去解.在这篇短文中,我们介绍这样做的一种方法. 一维固体的薛定谔方程是其中,势能U(x)是晶格常数α的周期势,即 U(x a)=U(x)(2)用傅里叶级数展开波函数和势能并代入(1),可以容易地得到中心方程其中。以及是一维固体的倒格子矢量.克罗尼格一潘奈模型用势来描写,其中P表示每个δ函数的强民易征,傅里叶分量等于h2P…