全文获取类型
收费全文 | 4681篇 |
免费 | 1557篇 |
国内免费 | 1823篇 |
专业分类
化学 | 3294篇 |
晶体学 | 268篇 |
力学 | 91篇 |
综合类 | 87篇 |
数学 | 205篇 |
物理学 | 4116篇 |
出版年
2024年 | 37篇 |
2023年 | 175篇 |
2022年 | 179篇 |
2021年 | 233篇 |
2020年 | 139篇 |
2019年 | 202篇 |
2018年 | 143篇 |
2017年 | 229篇 |
2016年 | 221篇 |
2015年 | 254篇 |
2014年 | 467篇 |
2013年 | 404篇 |
2012年 | 366篇 |
2011年 | 407篇 |
2010年 | 343篇 |
2009年 | 380篇 |
2008年 | 414篇 |
2007年 | 319篇 |
2006年 | 372篇 |
2005年 | 287篇 |
2004年 | 311篇 |
2003年 | 310篇 |
2002年 | 258篇 |
2001年 | 269篇 |
2000年 | 164篇 |
1999年 | 153篇 |
1998年 | 120篇 |
1997年 | 94篇 |
1996年 | 107篇 |
1995年 | 109篇 |
1994年 | 123篇 |
1993年 | 98篇 |
1992年 | 115篇 |
1991年 | 97篇 |
1990年 | 69篇 |
1989年 | 62篇 |
1988年 | 16篇 |
1987年 | 7篇 |
1986年 | 3篇 |
1985年 | 2篇 |
1984年 | 1篇 |
1983年 | 2篇 |
排序方式: 共有8061条查询结果,搜索用时 15 毫秒
991.
用高温固相法合成了Eu2+,Mn2+共激活的Ca2SiO3Cl2高亮度白色发光材料,并对其发光性质进行了研究. 该荧光粉在近紫外光激发下发出强的白色荧光,Eu2+中心形成峰值为419 nm和498 nm的特征宽带,通过Eu2+中心向Mn2+中心的能量传递导致了峰值为578 nm的发射,三个谱带叠加从而在单一基质中得到了白光. 激发光谱均分布在250—415 nm的波长范围,红绿蓝三个发射带的激发谱峰值分别位于385 nm,412 nm,370 nm和396 nm处,可以被InGaN管芯产生的紫外辐射有效激发. Ca2SiO3Cl2:Eu2+,Mn2+是一种很有前途的单一基质白光LED荧光粉. 相似文献
992.
研究了退火温度对ZrO2纳米材料中Eu3+离子发光性质的影响. 材料的结构、晶粒尺寸和形状以及晶格的排列分别由XRD,TEM表征. 结果表明:用共沉淀法制备的ZrO2纳米材料具有不随退火温度变化、稳定的四方结构;材料的晶粒尺寸随退火温度的提高而增大;晶格的排列由无序逐渐变为有序;发射光谱表明其主要发射在595 nm和604 nm处;在394 nm的紫外光辐照下得到了不同样品的604 nm荧光发射强度的变化不同. 这种现象与样品中O2-离子含量和样品表面的表面缺陷有关;另外,电荷迁移带随退火温度的变化而变化. 相似文献
993.
用高温熔融法制备了(99.5-χ) GeO2-χBaO-0.5Bi2O3(χ=3, 6, 9mol%)与(99.5-φ)GeO2-φWO3-0.5Bi2O3(φ=3,6,9mol%)玻璃,测定了样品的发射光谱(800nmLD激发)、吸收光谱、荧光衰减和差热曲线.实验结果表明,在GeO2-WO3-Bi2O3系统玻璃中,随着WO3含量的增加,在1260nm处的发光强度增强,荧光半高宽(FWHM)增宽,荧光寿命增长,而且玻璃的吸收边带发生明显的红移;在GeO2-BaO-Bi2O3系统玻璃中,随着BaO含量的增加,玻璃在1290nm处发光强度增强,FWHM增宽,荧光寿命增长,吸收边带也有明显的红移.从吸收边带发生红移的情况,结合发射光谱和荧光衰减曲线特性,我们推断玻璃样品在近红外的宽带发光可能由Bi5+离子所引起.从荧光特性估算了玻璃的σp×τ和σp×Δλ值,这些玻璃均具有较小的σp×τ和较大的σp×Δλ特性,说明GeO2-Bi2O3-MOx(MOx=WO3, BaO) 系统玻璃是研制成近红外(O到S波段)超宽带光纤放大器的良好材料. 相似文献
994.
研究了Er3+离子掺杂钡镓锗玻璃的吸收光谱、拉曼光谱和上转换光谱.分析了Er3+离子在钡镓锗玻璃中的上转换发光机理.结果表明:玻璃的最大声子能量为828cm-1,紫外截止波长为275nm.采用800nm和980nmLD激发玻璃样品,在室温下观察到强烈的上转换绿光和红光发射.随着Er3+离子浓度的增加,绿光发光强度先增加后减小,而红光发光强度呈单调递增趋势.能量分析表明:800nmLD激发产生的绿光主要源于Er3+离子4I13/2能级的激发态吸收过程;红光发射主要源于Er3+离子4I13/2能级与4I11/2能级之间的能量转移过程.980nmLD激发产生的绿光主要源于Er3+离子4I11/2能级之间的能量转移过程;而红光发射主要源于Er3+离子4I13/2能级与4I11/2能级之间的能量转移过程和4I13/2能级的激发态吸收过程.通过量子效率分析,发现采用800nmLD激发Er3+离子掺杂浓度为1mol% 的样品时,上转换绿光发光效率最高.
关键词:
上转换发光机理
3+离子掺杂')" href="#">Er3+离子掺杂
钡镓锗玻璃 相似文献
995.
996.
285 nm紫外激光照射下,用时间分辨电子自旋共振(TRESR)波谱仪研究了光解丙酮/1,2-丙二醇(ACETONE/PG)体系,得到了丙酮羰自由基(CH3)2.COH和1,2-丙二醇羰自由基CH3.COHCHOH的发射/吸收(E/A)型极化信号,这是一个自由基对(RPM)极化过程。在酸性环境中,溶剂分子的CIDEP谱明显减弱,(CH3)2.COH的CIDEP谱无明显变化,由此可判断光解ACETONE/PG体系是一个夺氢反应;在碱性环境中,(CH3)2.COH反应生成负离子基(CH3)2.CO-. 相似文献
997.
转换屏发光光谱对闪光照相成像质量影响研究 总被引:1,自引:0,他引:1
转换屏的X射线激发发光光谱与透镜系统的匹配偏差会对闪光照相光电接收系统的成像质量造成影响.提出了一种一维线阵全分辨的模拟计算方法,对在理想光源照射下系统成像视觉全分辨能力进行了模拟计算.用白光光源加滤波片照明分辨率板的实验方法,对不同光源照射下系统的成像质量进行了评估.分析表明,转换屏发光宽光谱及其中心波长与透镜系统不匹配均对成像分辨率造成一定影响,而对图像对比度造成较大影响.只有在透镜系统针对的消像差波段540~550 nm附近窄带发光的转换屏,其成像质量才能基本不受匹配影响,近似于模拟计算的结果. 相似文献
998.
研究了新型的芴-咔唑共聚物(PFC)与聚乙烯咔唑(PVK)掺杂体系的光致发光和电致发光特性.制备了结构分别为indium-tin-oxide(ITO)/PVK:PFC/bathocuproine(BCP)/tris-(8-hydroxylquinoline)-aluminum (Alq3) /Mg:Ag,ITO/PFC/BCP/Alq3/Mg∶Ag和ITO/PVK/BCP/Alq3/Mg∶Ag的三种有机电致发光器件.对器件的光电特性进行了测试.结果表明,掺杂体系中的PVK有效地抑制了固态膜中PFC激基缔合物的形成.掺杂器件在不同的外加电场作用下发生发光层位置的移动,通过调节外加电场,可以获得从绿光到蓝光的可见光发射.当外加电压大于7V时,掺杂器件的蓝色发光亮度达到1650cd/m2,推测其中可能存在从PVK到PFC的能量传递过程. 相似文献
999.
利用变温和变激发功率分别研究了不同厚度CdSe阱层的自组织CdSe量子点的发光。稳态变温光谱表明:低温下CdSe量子阱有很强的发光,高温猝灭,而其表面上的量子点发光可持续到室温,原因归结于量子点的三维量子尺寸限制效应;变激发功率光谱表明:量子点激子发光是典型的自由激子发光,且在功率增加时。宽阱层表面上的CdSe量子点有明显的带填充效应。通过比较不同CdSe阱层厚度的样品的发光,发现其表面上量子点的发光差异较大,这可以归结为阱层厚度不同导致应变弛豫的程度不同,直接决定了所形成量子点的大小与空间分布[1]。 相似文献