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91.
在无粘不可压缩流动条件下,本文计算了夹带颗粒的均匀圆射流冲击无限平板时气流流场,并且采用两种阻力系数公式,即和,分别计算了球形小颗粒在流场中的运动轨迹。假设颗粒在射流出口处是均匀分布,得到了冲击系数曲线(在采样器研究中称之为收集几率)。讨论了计算中所作的各点假设的合理性,对粘性效应进行了分析。考虑到粘性影响,对曲线作了修正。计算表明,颗粒在平板上的撞击点主要集中在X<2的区域里,虽然计算中假设H很大,但结果对H=1.5时仍适用。实验证明,按本文计算的曲线设计的采样器,其性能达到预期的指标。 相似文献
92.
分子设计合成高折光指数的光学树脂(Ⅲ):MMDMA的合成及?… 总被引:2,自引:1,他引:1
采用盐酸/硫脲法合成了2-巯基甲基-1,4-二硫杂环己烷,利用反滴碱液的低温相转移催化技术合成了2-甲基丙烯酰硫基甲基-1,4-二硫杂环己烷,讨论了MMD合成过程中的结构变化,研究了MMDMA的共聚性能,合成了折光指数高,色散能力低的新型光学树脂。 相似文献
93.
利用THz时域光谱技术对MgF2晶体(样品1)和MgF2:Co晶体(样品2)在0.5—2.5 THz的吸收特性进行了研究.在0.5—2.5 THz波段,样品1吸收系数α(ν)随频率ν增加而增大,最大值为24 cm-1.样品2的吸收系数比样品1大得多,Co掺杂使晶格吸收带边向低频移动,而且样品2在1.9 THz有吸收峰,吸收系数达到70 cm-1,由此求出F--Co2+离子键伸缩振动的键力常数K为3.40×10-2 N/cm.这一结果表明,THz光谱分析有可能成为研究晶体化学键的一种重要手段.利用光学常数之间的关系计算了两个样品在0.5—2.5 THz的介电函数的实部ε1(ν),得到样品1的ε1(ν)值在4.67至4.73之间,样品2的ε1(ν)值在4.62至5.01之间.
关键词:
THz辐射
光谱
2晶体')" href="#">MgF2晶体 相似文献
94.
在全相对论理论框架下,利用多组态Dirac-Fock(MCDF)方法,系统计算了NⅡ离子2p4f—2p3d的辐射跃迁概率,得到的结果与已有实验值符合很好.具体计算中,详细分析了相对论效应、电子关联、弛豫效应、Breit相互作用和量子电动力学(QED)效应对能级精细结构及辐射跃迁概率的影响.结果表明:相对论效应、电子关联和弛豫效应对NⅡ 2p4f-2p3d辐射跃迁概率有很重要的影响,考虑了这些效应后计算值得到明显改善. 相似文献
95.
96.
利用基于全相对论框架下的多组态Dirac-Fock理论方法发展起来的程序包GRASP92和新发展的处理辐射跃迁过程的程序REOS99,计算了类镍等电子系列离子(Z=45-95)的基组态3s23p63d10 1S0以及低激发组态3s23p63d94l,3s23p53d104l和3s3p63d104 l(l=s,p,d,f)的能级及其向基态的M1,M2,E2禁戒跃迁概率.通过分析高离化类镍离子在特定的原子序数范围内由于存在能级交叉而产生的强组态相互作用,解释了高离化类镍离子禁戒跃迁概率的反常变化现象,探讨了禁戒跃迁概率受强组态相互作用影响而变化的一般规律. 相似文献
97.
本采用带有截断函数的极化势,为确定其中的可调参数,给出了一个经验公式:r↑-/r0=0.618。通过慢电子与亚稳态He(2^3S)弹性散射总截面的计算,表明本确定的极化势更准确地描述了慢电子与亚稳态He弹性散射的实际过程。 相似文献
98.
我们合成了有机锗化合物的一类重要中间体β-三苯锗基丙酸和β-三苯锗基丁酸 ,测量了该化合物的拉曼光谱和红外光谱 ,经光谱分析 ,指认了主要波数所对应的分子振动。在这两种化合物的拉曼光谱中 ,30 50 cm- 1( m)、1 0 2 5cm- 1( m)和 61 8cm- 1( m)分属于 Ph- H的伸缩振动、面内弯曲振动和面外扭曲振动。饱和 Ge- C键的振动分别在 594cm- 1和 587cm- 1,同时指出了 Ph- Ge的几种振动所对应的振动频率。在红外光谱中 ,C=O的振动出现在 1 70 9cm- 1( s)和 1 70 5cm- 1( s) ,与饱和碳相连接的 Ge- C振动出现在 61 7cm- 1( w)和 61 7cm- 1( w)。 相似文献
99.
100.
一氰乙基化β-二酮的合成及其异构化(Ⅱ) 总被引:1,自引:0,他引:1
前文已报道,β-二酮类与丙烯腈反应,我们分离出来了一氰乙基化合物,进而异构化为5,6-二取代3,4-二氢化-2(1H)吡啶酮。本文又合成了三个新的一氰乙基化合物:4-乙酰基-5-氧代辛腈(Ⅰ),4-乙酰基-6-甲基-5-氧代庚腈(Ⅱ),4-乙酰基-7-甲基-5-氧代辛腈(Ⅲ)。(Ⅰ)至(Ⅲ)在氯化氢存在下,加热异构化成未饱和内酰胺:5-丁酰 相似文献