Quantum State Transfer via Adiabatic Passage

我们采用周期极化KTP晶体为非线性介质，通过光学参量振荡器运转于阈值以下的简并参量振荡过程，产生了单模正交压缩真空态光场，在泵浦功率为123mW，Local光功率为842uW，晶体温度为32．1摄氏度时我们使用平衡零拍探测法测得输出场噪声功率低于散粒噪声基准3．41dB。     

Holomorphic map with unipotent Jacobian matrices in C3

We prove that the holomorphic unipotent Jacobian conjecture is valid when n = 3.     

固—液相转移催化合成α—氰基乙酰甘醇酸酯

α-氰基乙酰甘醇酸酯是快速固化、易生物降解、韧性好的软组织粘合止血剂和瞬干胶的重要中间体。文献对其合成的报道仅有 H·Jaffe,平川栄助和.     

A VANISHING THEOREM ON L~2 HARMONIC FORMS

This paper is concerned with the L2 harmonic forms of a complete noncompact Riemannian manifold, i.e. If M has a pole Q, let 0 < p c >,then Hp={0}. If M has a soul, then similar result is obtained.     

拟共形调和映照的Schwarz引理

对于拟共形调和映照,Goldberg.S.I.等利用Newton不等式得到如下Schwarz引理。 定理 设M为m维紧致Riemann流形,光滑且有定向,其Ricci曲率有下界R_1。设N为另一n维Riemann流形,其截曲率有负上界—K_2(K_2<0)。若f:M→N为κ阶q-拟共形映照,则     

Hermite流形上距离函数Levi形式上界估计及其某些应用

<正> §1.引言设 M 为 m 维光滑有走向的 Riemann 流形,O,P 为 M 上两点,C:[0,ρ]→M 为连接 O,P 的极小正则测地线,C(0)=0,C(ρ)=P.假定 P 不是 C 的关于 C(0)的共轭点.则(?)ξ∈T_P,成立 Synge 公式(见陆启铿[1]或 S.Kobayashi[2]):     

Riemann 曲面上第一特征值的估计

本文对完备 Riemann 面上的相对紧单连通区域关于 Dirichlet 边值条件的Laplace 算子的第一特征值的上下界作出估计.在这个估计中,采用了一种新的方法,这个方法不仅可以对第一特征值作出新的估计,而且还可以同时处理上,下界的估计.     

极小超曲面上Laplace算子的谱

1 引言 设(M,g)是紧致n维定向Rieman流形,记A~2(M)表示M上的外q-形式所成的向量空间,此处q=0,1,…,n.以Spec~q(M,g)表示Laplace算子△在A~q(M)上的谱集。 Laplace算子谱理论的一个很重要的问题是,如何由谱来决定Riemann流形,即等谱的Riemann流形是否等距同构?这个问题早在1964年就由J.Milnor给出了否定的回答。他举出了2个16维等谱而不等距的Riemann流形的例子;此后又有许多作者举出了不同的反     

C—H氰烷基化:导向基控制的萘酰亚胺C—H氰烷基化

氰基广泛存在药物活性分子中,且氰基可以很容易转化成酰胺、酯基、醛基以及伯胺等官能团,因此有机分子的氰烷基/甲基化反应得到有机和药学研究者的广泛关注。尽管已有合成策略可以选择性引入氰基,近年来最有效的方法是通过C—H键激活直接与乙腈或取代乙腈发生氰甲基/氰烷基化反应,因其具有高效的原子经济性以及可规避预官能团化等优点。因此,本文详细评述了自由基促进的氰甲基化、光化学催化直接氰甲基化、芳环或杂环脱氢偶联氰甲基化、导向基促进的氰甲基化、本课题组发展的荧光团(Fluorophore C—H)直接氰甲基化反应的研究进展。     

Generation of atomic Greenberger-Horne-Zeilinger states and cluster states through cavity-assisted interaction

This paper proposes a scalable scheme to generate n-atom GHZ states and cluster states by using the basic building block, i.e., a weak coherent optical pulse [α） being reflected successively from a single-atom cavity. In the schemes, coherent state of light is used instead of single photon source, homodyne measurement on coherent light is done kastead of single photon detection, and no need for individually addressing keeps the schemes easy to implement from the experimental point of view. The successful probabilities of our protocols approach unity in the ideal case.