用自组织特征映射神经网络对飞行时间质谱采集的大气气溶胶单粒子进行分类

气溶胶飞行时间质谱仪(ATOFMS)在对气溶胶粒子的测量过程中,产生大量包含单粒子化学成分和粒径信息的数据。本研究采用具备矢量量化与数据降维能力的自组织特征映射网络(SOM),对自制的气溶胶飞行时间质谱仪24 h采集到的室内大气气溶胶质谱数据进行聚类分析。获得"含钙"、"盐类和二次气溶胶"、"二次颗粒"、"有机胺"、"富含钾有机物"、"无机盐"和"土壤"等20类颗粒。相比于其它聚类方法,SOM可进行可视化分析,对神经元进行再次聚类,聚类中心多。这些分类信息将有助于评估气溶胶粒子的反应和毒性,以及鉴别气溶胶粒子的起源。     

激光诱导荧光法测量OH自由基中激光产生的OH自由基转动能级布居及其对测量的影响

对激光诱导荧光法测量对流层OH自由基时,激光与大气中的臭氧及水蒸气作用产生的OH自由基的转动态分布及其随时间的演化进行了研究,并对新生的OH自由基对荧光信号的干扰强度进行了讨论。     

激光诱导Al等离子体在背景气体中的流体现象

调Q-YAG脉冲激光（波长1.06μm,脉宽10ns,能量为250mJ/pu1se）烧蚀Al靶,用短焦距照相系统和光学多道分析仪（OMA）记录了等离子体在氩气背景气体及不同压强下所呈现的流体现象及其等离子体辐射的空间分辨光谱。实验发现,当背景气压为400Pa以下时,在靶面上存在一个明亮的发光球体,球体直径远大于激光烧蚀斑的大小,此球体向四周辐射等离子体光谱,只是在垂直靶面的方向辐射相对较强。在气压约为400Pa,等离子体辐射才以较为明显的羽状体形态向前喷散,且随气压增高,喷散的立体角变小。随着背景气压的继续升高,等离子体羽被压缩,成为一个明亮的发光小羽状体,当气压达20～30kPa,发光羽状体开始出现分解的迹象,在羽状体前端形成一个光球。气压继续升高,等离子体羽完全变成一串发光球。离开靶面越远,发光球的半径越大。用光学多道分析系统分析这些发光球的光谱特征,发现在靶面附近主要是Al等离子体的谱线,而较远的发光球,其主要谱线则来自背景气体。在气压为20kPa左右,等离子休羽呈现烧蚀点为明亮的白色亮点,而羽端为鲜艳绿色（氩的514nm）的彩色羽。     

Ar(3P0,2)与H2O传能反应生成OH自由基的机理和初生态转动分布

利用流动余辉技术研究了亚稳态Ar(3P0,2)与H2O碰撞传能反应生成OH自由基的动力学过程,测定了产物的转动态分布,并讨论了OH自由基在实验条件下的转动驰豫情况。     

激光烧蚀Al靶产生的等离子体中辐射粒子的速度及激波

在低真空条件下(5Pa),通过测量脉冲激光烧蚀平面Al靶产生的等离子体辐射谱的时间分辨特征,得到辐射粒子速度的空间分布.在激光脉冲宽度为10ns,烧蚀斑直径为200μm,靶面上功率密度分别为1.91×10¹⁰,5.10×10¹⁰和7.64×10¹⁰W/cm²时,测得辐射粒子Al的速度均在10⁶cm/s量级,且随着靶面径向距离的增大而近似呈指数衰减.在距靶面的相同距离处,激光功率密度的增大反而使速度减小.利用激波模型(shockwave model)较好地解释了实验结果,并得出激波的波面基本为柱对称 关键词： 激光等离子体 平面Al靶 粒子速度分布 激波     

利用基质抑制效应检测小质量的气溶胶粒子

研究了气溶胶粒子的基质辅助激光解吸附电离质谱，在基质对分析物的摩尔比较高时，同时出现了基质和分析物离子峰；在基质对分析物的摩尔比低于5：1时，出现了基质抑制效应。基质抑制效应可以产生高质量的质谱，即：质谱中分析物信号较强，基质信号很弱或者消失。因此，利用基质抑制效应，可以检测低分子量的分析物。     

有限光束相位共轭实时大气湍流补偿实验

报道了在距地面４ｍ高的１０００ｍ水平传输通道上,通过改变光束的尺寸研究取样孔径对相位共轭补偿特性的影响。研究结果表明,补偿效果及峰值光强与取样孔径有关,并且存在最佳取样孔径。     

频带色散法改善宽线宽激光受激布里渊散射效果的实验研究

利用频带色散法，让宽线宽，多横模电光调Q Cr:LiSAF激光输出脉经过多个色散棱镜，频带被色散后，再聚焦到装有CS2散射介质的池中，产生后向受激布里渊散射，脉宽的压缩率较大，约为5倍，与无色散棱镜情况相比，阈值能量有所降低，并能很有效改善抽运激光的光束质量。     

1.31μm附近水汽分子的自加宽系数、氮气加宽系数的测量

采用窄线宽二极管激光器与1 km的怀特池相结合来提高光谱探测灵敏度,最小可探测谱线吸收强度为10-27cm-1/(molecule.cm-2)。根据记录的光谱数据精确计算出7599~7616 cm-1波段内水汽分子的谱线强度、自加宽系数和氮气加宽系数,实验结果与HITRAN96和HITRAN2004数据库进行了比较,存在一些差异。测量的谱线参量与HITRAN96相接近,与HITRAN2004相差较大,有7条HITRAN96中没有的新谱线被观测,有5条在HITRAN2004数据库中被证实,另外观测到2条谱线在HITRAN96中被列出,而在HITRAN2004没有给出。     

Ne-LiH体系势能面吸引阱对其散射动力学特征的影响

应用密耦方法,细致地讨论了Ne-LiH体系势能面的长程和高度各向异性的短程相互作用,对其非弹性散射动力学特征的影响.结果表明:①长程吸引和以排斥占优的短程相互作用在很窄的碰撞参数区域,相互竞争以至达到平衡,形成了暗度函数上明显的最小,并把势能面近似分隔为长程吸引和短程各向异性部分,②低Δj非弹性跃迁由这两部分共同作用产生,长程吸引势对Δj=1,2的跃迁有重要的贡献,特别对前者约占总截面的30%.而Δj≥3的跃迁则主要由短程的(排斥和吸引)相互作用决定.Ne原子从Li端以近共线方式接近LiH分子对产生Δj=1的跃迁最有利,以大于90°的Jacobi角接近则对较高Δj的跃迁有利.③较低Δj的微分截面集中在30°的质心散射角内,Δj=2~4呈现碰撞参数彩虹结构,Δj=6,7表现出转动彩虹的特征.长程吸引对Δj=1,2微分截面的贡献在10°散射角以内.对Δj=1的跃迁,势能的短程部分近似为纯排斥性的,而从Δj=2起,除短程排斥作用外,短程吸引部分的作用亦明显被反映.