原子的波动性

激光冷却所达到的低温明确地显示出量子力学最使人着迷的结论之一:原子和其他一些实物粒子的波动性,这是路易·德布罗意早在1924年就预言了的①.越冷的粒子,越能显示出它们的波动性.近年来,两个新的很活跃的领域显示出与光的波动光学同样的效应:原子光学和原子干涉度量学.     

数学问题解答

2006年1月号问题解答(解答由问题提供人给出)1591如图,△ABC中,CD⊥AB于D,△ACD、△BCD的内切圆分别切AC,BC于E,F.求证:(1)若∠ACB=90°,则∠EDF=90°.(2)若∠EDF=90°,则∠ACB=90°.证明(1)因为∠ACB=90°,CD⊥AB,所以△ACD∽△CDB,所以ACBC=BCDD=CADD=BACC CADD--BCDD.因为A     

微通道板选通X射线皮秒分幅相机

本文报道的超高速摄影机可在1.2ns内连续拍摄12幅图象,每幅图象的曝光时间为100ps,空间分辨率201p/mm,它具有几何畸变小、动态范围大等特点。对MCP皮秒选通的数值模拟考虑了电子渡越时间及弥散影响。变象管研制着重解决了微通道板上微带线的欧姆损耗问题。     

褐藻多糖铈配合物对质粒DNA及牛血清白蛋白的裂解作用

以褐藻糖胶、褐藻酸及褐藻演粉为配体，分别与四价的铈（Ce^4 ）结合，形成了水溶性的褐藻多糖铈配合物，在生理中性条件下，它们对牛血清白蛋白（BSA）均有一定的裂解作用，但对质粒DNA（Plasmide DNA）仅有褐藻淀粉铈配合物有非常明显的裂解作用。     

围绕渗透出可燃气体的圆柱强迫对流时扩散火焰的结构

作者利用渗透性材料制成圆柱,从中向外渗出可燃气,把它置于风洞中点燃,用普通摄影和激光干涉摄影拍摄了各个工况下的火焰形状,并测出CO_2,CO,N_2,O_2等气体的浓度分布,速度场,温度场和湍流度分布,以研究雷诺数从0到10~5时火焰结构的发展;研究渗透量和吹熄速度之间的关系。实验结果表明:随着雷诺数不断增大,围绕渗透出可燃气体的圆柱强迫对流时的火焰从全包型转变成尾流型,火焰从扩散型转变成预混型;提高可燃气体的渗透量可以提高吹熄速度;用最大化学反应速率所求出的最佳混气比恰恰出现在火焰的锋面上。     

用面垒探测器测定n型硅中少数载流子的扩散长度

当α粒子穿入Au-Si面垒探测器的扩散区时,其产生的非平衡少数载流于扩散到势垒边界而被收集,因此在探测器两端有一输出脉冲。本文从理论上计算了扩散区中的收集效率,获得了收集效率和扩散长度的函数关系。另外将实验上测定的收集效率与理论加以比较,从而确定少数载流子的扩散长度。 关键词：     

温度变化对显微镜物镜系统的影响

1.显微镜物镜焦距设物镜焦距f=10.0mm,倍率ν=20~(?)。研究在标准空气(含二氧化碳0.03％、15℃、1个大气压=0.101325MPa=760mmHg的干燥空气)中装调的测量装置当温度变化10℃     

仿沙丘火焰稳定器温度场的激光全息干涉测量

本文采用激光全息干涉度量术对仿沙丘火焰稳定器后部的火焰温度场进行了测量。拍摄了全息干涉条纹图,对条纹进行了处理,计算出温度场,并与传统的热电偶测量结果做了比较,结果较满意。     

固体激光棒热透镜焦距的测量

固体激光棒中的热透镜效应对激光器的性能有很大的影响.在固体激光器的热稳腔的设计中也需要知道激光棒的热透镜焦距的数值,因此测量激光棒的热透镜焦距是必要的和有意义的.我们采用类似于文献[1]中的方法,测量了三种常用的固体激光棒在泵浦期间和泵浦后,各个时刻的热透镜焦距的数值.在单脉冲泵浦期间,红宝石、Nd:YAG和钕玻璃三种激光棒的热透镜焦距均为负值. 测量热透镜焦距的原理如图1所示.设He-Ne探测激光束的束腰半径为ω0,束腰和光阑离热透镜的距离分别为d1和d2。ωn和ωm分别为存在热透镜(例如负透镜)和无热透镜时探测激光束到达光…