排序方式: 共有46条查询结果,搜索用时 109 毫秒
21.
22.
应用半解析方法,研究了直圆柱位形下等离子体压强P0分别为P0=0、P0=常数和P0=f(r)时Line-tied扭曲不稳定性的增长率和二维径向本征函数的演化规律。结果表明,P0=0和P0=常数时的轴向波数k的范围相同,但P0=常数时的增长率比P0=0时的小。P0=f(r)时的轴向波数k的范围和增长率则都比P0=0时的大,同时磁流体的速度变化也较大。因此,P0=f(r)更接近实际的物理模型(例如日冕的喷射问题)。 相似文献
23.
利用2D平面模型,求解了描述定向H2^+分子和阿秒XUV脉冲相互作用的薛定谔方程,并求得光电子的角度分布.在计算模型中,采用基态1sσg和第一激发态2pσu的等比例混合态作为初始态,而激光脉冲的光子能量大于电离势,强度为10^14 W/cm^2. 计算结果表明,光电子角分布的非对称性和脉冲的宽度密切相关.这种非对称性实际上是由于初始态的基态和激发态的相干振荡而导致的.当使用长脉冲时,这种相干振荡的周期效应就会被平均而消失,从而产生的光电子能谱会呈对称角分布. 相似文献
24.
大气压脉冲调制射频氩气放电等离子体特性的数值研究 总被引:1,自引:0,他引:1
基于等离子体流体理论,建立了大气压脉冲调制射频氩气放电的一维流体模型。通过数值模拟的方
法研究了放电参数(放电电极间距、射频频率)对氩等离子体特性的影响。研究结果表明:当电压固定时,随着电
极间距的增加,等离子体区逐渐增大,最大电子密度也增加,在 0.20cm 达到最大值后略有降低;放电电流密度
与输入功率密度随着电极间距的增加而增加;鞘层区电子温度随着电极间距的增加而降低;在脉冲开启前期,等
离子体区电子温度随着电极间距的增加而增加,但当脉冲开启后期,电极间距对等离子体区电子温度影响较小。
不同射频频率下最大电子密度随电极间隙的增加而减小,也具有一个最优值。 相似文献
25.
通过量化计算得到了二氯乙烯偏式、顺式和反式三种同分异构体的几何结构参数, 并利用电子动量谱学方法计算了二氯乙烯偏式、顺式和反式同分异构体的四个芯轨道的动量密度二维分布图和动量谱线. 对比不同异构体的四个芯轨道在坐标空间和动量空间的电子分布情况发现, 在坐标空间无法体现的原子轨道间的相互干涉作用在动量空间被放大了, 表现为动量曲线具有多峰结构和一定的周期性. 通过计算周期值可以求出不同异构体相邻原子间的间距; 通过判断周期轴的方向能够得到三种异构体的分子轴取向. 相似文献
26.
27.
28.
A new second-order nonlinear neutral delay differential equation r(t) x(t) + P(t)x(t-τ) + cr(t) x(t)-x(t-τ) + F t,x(t-σ1),x(t-σ2),...,x(t-σn) = G(t),t ≥ t0,where τ 0,σ1,σ2,...,σn ≥ 0,P,r ∈ C([t0,+∞),R),F ∈ C([t0,+∞)×Rn,R),G ∈ C([t0,+∞),R) and c is a constant,is studied in this paper,and some sufficient conditions for existence of nonoscillatory solutions for this equation are established and expatiated through five theorems according to the range of value of function P(t).Two examples are presented to illustrate that our works are proper generalizations of the other corresponding results.Furthermore,our results omit the restriction of Q1(t) dominating Q2(t)(See condition C in the text). 相似文献
29.
30.