Landsat 8 TIRS热红外光谱数据定标准确性的分析

Landsat系列卫星的热红外数据一直是获取地球表面温度的重要数据源,而新一代Landsat 8卫星的TIRS热红外传感器数据进一步延续了这一重要使命。但该卫星发射以来,其热红外传感器的定标参数不断发生变化,致使美国地质调查局(USGS)不得不在2014年2月对所有已获取的Landsat 8卫星数据进行重新处理。为了考察新处理数据的定标准确性,利用定标精度很高的Landsat 7 ETM+的3幅热红外影像来对同日过空的Landsat 8 TIRS热红外影像进行对比, 以查明TIRS热红外数据的定标准确性。结果表明,尽管Landsat 8 TIRS与Landsat 7 ETM+的热红外光谱数据很接近,但是,二者之间也存在着差别。与ETM+6波段反演的大气顶部温度相比,TIRS 10波段表现为高估,幅度最大为1.37 K,而TIRS 11波段则表现为低估,幅度可达-3 K。可见,Landsat 8 TIRS热红外光谱数据的定标参数精度仍不稳定,且以TIRS 11波段表现得更明显。进一步分析发现,TIRS数据的误差会随着地表植被和裸土覆盖比例的不同而发生变化。表现在TIRS 10波段的高估会随着植被比例的下降而加大,而TIRS 11波段的低估则会随着植被比例的下降而减少。因此,虽然USGS提倡用TIRS 10单波段来反演温度,但TIRS 10波段在低植被高裸土区的反演精度却远不及TIRS 11波段,所以在低植被高裸土区可能不宜一味地采用TIRS10波段,在没有把握的情况下,在低植被覆盖区也可尝试采用TIRS 10和11波段温度的均值,它可将误差缩小在<0.5 K范围以内。     

具有非零退化根的Cole问题解的渐近分析

针对Cole问题中退化根为非零根的几种情况进行了研究,借助Linard变换将所研究问题转化为可以用边界函数法处理的问题,并用边界函数法构造了该问题n阶形式渐近解,用微分不等式理论证明了解的存在性和形式渐近解的一致有效性。     

2(1/2)维等离子体粒子模拟分布式并行程序设计

设计了两种粒子模拟的并行算法,并对其进行了比较,基于消息传递环境开发2(1/2)维粒子模拟并行程序,测试并分析了并行性能.粒子模拟算法中,给出了一个初始化粒子三维Maxwell速度分布的算法,并对常用的电磁场的Lindman吸收边界作了推广.最后对激光钻孔问题作了粒子模拟计算,验证了该并行程序.     

GF-2 PMS2与ZY-3 MUX多光谱传感器数据的交互对比

近年来随着我国新型国产高分影像的相继问世以及相关应用的逐步展开，不少研究涉及了不同国产高分影像多光谱数据之间的交互对比，但两种国产分辨率最高的GF-2 PMS2与ZY-3 MUX传感器多光谱数据之间的对比仍未见报道。为了使这两种国产主力高分辨率传感器的多光谱数据能够在实际应用中相互补充使用，发挥更大的作用，基于它们的3对同日过空影像，采用两种方法对其进行交互对比。第一种方法是对整个试验区采用逐像元光谱比较法进行对比，第二种是采用样区光谱均值比较法进行对比，即在试验影像上选择一系列的样区，然后以各样区的均值进行对比。通过对两种传感器同步影像对的表观反射率进行回归分析，获得各对应波段的回归散点图，查明它们之间的定量关系，并据此提出相互转换的关系方程。研究结果表明，两种对比方法得出的结果相一致，但使用样区光谱均值比较法进行交互对比的结果的准确性更高。GF-2 PMS2与ZY-3 MUX各对应波段具有很强的相关性，其线性回归方程的决定系数(R2)都大于0.9，但其值在蓝绿波段较高，在红光和近红外波段有所下降，表明两种传感器的表观反射率在蓝绿波段的一致性好于红光和近红外波段。总体上看，GF-2 PMS2的信号强于ZY-3 MUX，二者的信号差异在蓝、绿光波段较大，在红光和近红外波段较小，但却明显受到地物类型的影响。对于以裸土为主的影像，两种传感器之间的差异随着波长的增大而逐渐减小，而对于以植被为主的影像，二者之间的差异却随着波长的增大而逐渐增大。将纯植被与纯裸土的样区单独提取出来做进一步分析，结果表明，两种传感器的信号差异程度在红光波段主要受裸土影响，而在近红外波段则主要是受植被影响，且植被长势越旺盛，两种传感器的表观反射率差异越大。通过研究获得了两种传感器多光谱波段数据之间的相互转换方程，并对其进行验证，结果表明：经过转换后的GF-2 PMS2数据与ZY-3 MUX数据之间的差异大大减小，各波段均方根误差的均值降幅可达64.79%，平均相对偏差率也有明显的降低。这表明，所查明的两种传感器的定量关系是有效的，其对应波段的转换方程可以用于两种传感器数据的相互转换，经转换后的数据更有利于这两种传感器数据的协同使用。分析两种传感器数据的差异原因表明：二者数据的差异主要是由于它们的光谱响应函数的差异和空间分辨率的差异引起的。ZY-3 MUX的光谱响应函数曲线相对平缓，没有明显的起伏波动，而GF-2 PMS2则较不稳定，在四个波段呈现出程度不同的起伏变化，从而影响了二者表观反射率信号的一致性；而GF-2 PMS2具有的4 m空间分辨率明显高于ZY-3 MUX的6m空间分辨率，因此更容易捕捉到细小地物的光谱信息，这也使得二者信号出现不一致。     

二铜配合物[Cu2（NPG）4（4,4＇-bipy）2（H2O）2]·2H2O的合成、晶体结构及热性能分析

用溶液法合成了标题化合物[Cu2（NPG）4（4,4＇-bipy）2（H2O）2]·2H2O（HNPG=邻苯二甲酰甘氨酸4,4＇-bipy=4,4＇-联吡啶）,并通过X射线衍射对其单晶结构进行了测定.该结构属于三斜晶系,空间群P1,分子量Mr=1328.14,晶胞参数a=0.85512 （15）nm,b=1.7083 （3）nm,c=2.1115（4）nm,V=2.9996（9）nm3,Z=2,Dc=1.470g·cm-3,F（000）=1364.0.Cu（Ⅱ）配位形成变形的三角双锥构型,配合物的分子间和分子内氢键及π-π堆积将其拓展为三维结构,并对稳定晶体结构起着重要的作用.     

{Mn（IBG）（4,4＇-bipy）（H2O）2}·2H2O配合物的合成、结构和热稳定性

合成了标题化合物{Mn（IBG）（4,4＇-bipy）（H2O）2}·（H2O）2（H2IBG =1,3-苯二甲酰二甘氨酸,4,4＇-bipy=4,4＇-联吡啶）,并通过X-射线衍射对其单晶结构进行了测定.该结构属于三斜晶系,空间群P-1,分子量Mr=561.41,晶胞参数a=0.90278（8）nm,b=1.16584（1）nm,c=1.31133（1）nm,V=1.21309（2）nm3,Z=2,Dc=1.537g·cm-3,F（000）=582.0.由于分子间氢键,使得分子结构更趋稳定.通过红外光谱、热重分析等对化合物进行了表征.     

基于Ni_(12)P_5纳米粒子的电化学传感器用于灵敏测定葡萄糖（英文）

通过改进的热溶剂胶体合成法制备了单分散的Ni_(12)P_5纳米粒子,并利用X射线衍射、透射电子显微镜、X射线光电子能谱、X射线能谱对Ni_(12)P_5纳米粒子的晶体结构、化学组成和形貌等进行了表征。基于单分散Ni_(12)P_5纳米粒子研制出的非酶葡萄糖传感器具有出色的性能,其快速响应时间小于3 s,检测范围广(0.002～4.2 mmol·L-1),灵敏度高达1 572 mA·L·mol~(-1)·cm~(-2),检测限低至0.8μmol·L~(-1)。此外,该传感器在用于人体血液中葡萄糖的实际检测中取得了满意的效果。     

冷冻靶校准误差和烧蚀层粗糙度对氘氚层均匀性的影响

 理论分析了氘氚层外表面的温差与其粗糙度间的关系;以法国兆焦激光装置LMJ为原型,利用计算流体力学程序Fluent,分别模拟了靶丸轴向偏离黑腔中心不同尺度和烧蚀层存在不同大小的非均匀厚度对氘氚层温度分布的影响,求得了这两种误差引起氘氚层厚度的非均匀度。结果表明：为了满足点火靶的要求,靶丸轴向偏离腔体中心的尺度须在8.5 μm内,烧蚀层轴向粗糙度则应控制在0.72 μm内。     

飞秒脉冲激光作用下电子振荡导致的辐射空间分布特性

 采用单电子模型研究了不同偏振、不同强度飞秒脉冲激光作用下电子振荡导致的辐射的空间分布特性。研究发现:随着激光强度的增加,对圆偏振激光脉冲,电子辐射的空间分布由全空间分布变为前向双叶型结构,而对线偏振激光脉冲,电子辐射的空间分布由类似于偶极天线辐射特性的四重对称双叶结构变为双重对称三叶型结构,这可以为实验研究电子的辐射提供空间分布的相关依据。     

Simulation of the Quasi-Monoenergetic Protons Generation by Parallel Laser Pulses Interaction with Foils

A new scheme of radiation pressure acceleration for generating high-quality protons by using two overlappingparallel laser pulses is proposed. Particle-in-cell simulation shows that the overlapping of two pulses with identical Caussian profiles in space and trapezoidal profiles in the time domain can result in a composite light pulse with a spatial profile suitable for stable acceleration of protons to high energies. At～2.46 × 10^21 W/cm^2 intensity of the combination light pulse, a quasi-monoenergetic proton beam with peak energy ,～200 MeV/nucleon, energy spread 〈15%, and divergency angle 〈4° is obtained, which is appropriate for tumor therapy. The proton beam quality can be controlled by adjusting the incidence points of two laser pulses.