分立对称性与SO(2n)大统一模型

本文应用分立对称性S, 对SO(2n)×S大统一模型进行了系统的分析. 我们的结论是: SO(14)×S与SO(16)×S是比较好的代大统一规范群. 作为例子, 本文给出SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型. 它们容纳了四代通常费米子, 并保持SU(3)_c渐近自由. 模型保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果.     

变速运动磁单极场强的各种表式及磁单极势的积分形式

本文给出了加速运动磁单极场强的严格解.从势的积分定义出发导出了静止、匀速直线运动的磁单极势的具体表达式.讨论了加速磁单极势的形式问题.结果表明,在静止情况下得到吴-杨势.匀速运动情况下的势也可以通过Lorentz变换从吴-杨势得到.但加速运动磁单极的势不可能通过Lorentz变换得到.而加速电子的李纳-维谢尔势却可通过Lorentz变换得到.这表明加速磁荷与电荷有着本质的差异.     

陪集空间纯规范场

本文引入了陪集空间纯规范场的概念,利用子群H上的规范场和陪集空间G/H上的纯规范场,通过G在H上的诱导表示,构造了G群下定域不变的拉氏函数理论,讨论了SU₂×SU₂规范理论和σ模型以及空间拓扑性质非平凡时这个理论的应用。     

电子、磁单极子和光子的相互作用(Ⅰ)

利用处理磁单极谐函数所发展起来的方法,我们提出了电子、磁单极子和光子相互作用的二次量子化理论.在第一篇文章中我们讨论相互作用的电子、磁单极子和电磁场系统.其中,电子和磁单极子被当作自旋1/2的狄拉克粒子,且暂不考虑负能态.     

关于SU(9)大统一模型轻费米子质量等级问题的一个评注

按照文献[3]解决轻费米子质量等级问题的思想, 我们对SU(9)大统一模型作了系统分析. 结果是否定的, 任何SU(9)模型都不可能实现(α²,α,1)的方案.     

D→PV衰变及末态相互作用

运用单粒子交换方法研究D→PV衰变中的D→κρ,πκ*,πρ过程,考虑了强相位及非因子化贡献,能得到与实验数据很吻合的结果,结果表明:非因子化贡献一般不是很大,但是在一些衰变道非因子化贡献是不可忽略的;强相位具有近似的SU(3)对称性.     

喷注电荷截面方法

我们提出了一种新的计算方法(喷注电荷截面)。用这种方法进行微扰QCD计算,不但能像末态正反强子截面差dσ(AB→h⁺X)—dσ(AB→h^-+X)那样少受海夸克和胶子分布函数的影响,而且与任何部分子的碎裂函数无关。用这种方法还可以在不能识别夸克味道的实验条件下,间接测定各种夸克喷注的平均电荷。 关键词：     

B0－B0体系重子衰变的CP破坏效应

本文研究了B⁰－B⁰和B⁰－B⁰系统二体重子衰变中的CP不守恒效应.我们讨论了两种实验背景:(1)BB对在Z⁰共振峰不相干产生,(2)电荷共轭宇称C=+1的BB对在Υ(4S)共振峰以上产生.我们估算了检验该效应所需的bb对数目.对于衰B⁰→PP,Δ⁺⁺Δ^－－和Δ⁰Δ⁰,N_bb～10⁷—10⁸.     

分立对称性与SU(N)大统一模型

本文应用分立对称性S, 对低秩SU(N)×S大统一模型的各种方案进行了全面系统的分析. 我们发现, 只有SU(7)×S与SU(8)×S是较好的代大统一规范群. 作为例子, 本文给出SU(7)×S与SU(8)×S两个具体的大统一模型. 它们容纳了四代通常费米子, 并保持SU_c(3)渐近自由. 模型保留了SU(5)模型中得到的全部好的结果.