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本文探讨了手征孤子模型的高温行为,计算并分析了热效应对手征孤子解及Fermion对凝聚的影响,提出了关于退禁闭相变温度低于手征相变温度的一种可能的物理机制. 相似文献
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在Hartree平均场近似和高温近似下,本文建立了φ4模型和非拓扑孤子袋模型的某些特解间确定的映射关系,从映射关系我们看到φ4场的非球对称拓扑孤子和反孤子配对形成束缚态——孤子袋模型的非球对称非拓扑孤子解.当拓扑孤子和反孤子消失时,φ4模型发生对称性恢复相变;当拓扑孤子和反孤子的束缚态非拓扑孤子消失时,孤子袋模型的退禁闭相变发生. 相似文献
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两夸克间的单介子交换张量势的作用,使氘的基态混有3D1态.用手征夸克禁闭孤子模型,计算了氘的3S1+3D1基态的性质. 相似文献
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在Hartree平均场近似和高温近似下,本文建立了φ~4模型和非拓扑孤子袋模型的某些特解间确定的映射关系。从映射关系我们看到φ~4场的非球对称拓扑孤子和反孤子配对形成束缚态——孤子袋模型的非球对称非拓扑孤子解。当拓扑孤子和反孤子消失时,φ~4模型发生对称性恢复相交;当拓扑孤子和反孤子的束缚态非拓扑孤子消失时,孤子袋模型的退禁闭相变发生。 相似文献
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本文提出Massive格点Schwinger模型的一种新的Hamiltonian,并到其准确基态.对Naive和Susskind两种费米子方案,准确计算了无穷长弦弦张力,结果均为1/2e2,与Massless格点Schwinger模型的结果相同.这表明Massive和Massless格点Schwinger模型同样地给出线性禁闭势,并且当α→0时没有解除禁闭的相变发生,与连续理论现有的结果一致. 相似文献
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本文应用具有可解准确基态的Hamiltonians,准确计算了Naive和Susskind格点Schwinger模型的无穷长弦弦张力,结果均为1/2e2.这表明格点Schwinger模型给出线性禁闭势,并且当α→0时没有解除禁闭的相变发生,与连续理论符合.同时,由于Naive费米子方案得到的结果与Susskind方案的一致,从而说明自由粒子能谱的"加倍问题"至少对相互作用理论中某些物理量的计算没有影响. 相似文献
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采用平面波赝势方法对菱铁矿FeCO3高压下的晶体结构, 电子构型和电子结构进行了第一性原理计算研究. 研究过程中考虑了菱铁矿FeCO3真实的反铁磁(AFM) 自旋有序态, 模拟静水压环境, 从零压逐步加压到500 GPa. 在40---50 GPa压力范围内, FeCO3发生了从高自旋(HS) AFM态到低自旋(LS) 非磁性(NM) 态的磁性相变, 伴随着晶胞体积坍塌10.5%. FeCO3在相变前后均是绝缘体, 但是相变后的LS-NM态的Fe2+ 离子的3d电子局域化程度更强, 能隙随着压力的进一步增大而逐步增大, 离化程度更高, 直到500 GPa没有发生金属绝缘体相变. 相似文献
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本文描述了夸克禁闭的手征夸克——介子孤子模型,这模型能合理地给出单核子的静态性质、核子-核子的相互作用和弹性散射相移. 相似文献
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研究了非宇称时间对称复数势下非线性耦合器中多类型非局域孤子的存在性和稳定性,发现基态孤子、偶极孤子、多极孤子分别从线性谱中不同的离散特征值分叉出来形成孤子族,其功率受非局域程度和传播常数的影响.在相变以下,各个类型孤子均在相对较低功率区间是稳定的.随着非局域程度的增加,基态孤子族的稳定区域变小,其他孤子族的稳定区域则变大.在相变以上,基态孤子则在相对中功率区是稳定的,并且从第二大离散特征值分叉出的偶极孤子不存在稳定区域.孤子线性稳定性分析结果中的特征值总是以共轭对的形式出现.此外,还研究了耦合系数对孤子态的影响. 相似文献
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格点Z4 Higgs场–规范场体系的相结构 总被引:1,自引:1,他引:0
用Migdal-Kadanoff重整化群方法对Z4 Higgs场─—规范场体系进行了研究,给出了四维时空的相互作用耦合常数递推关系和体系的相图,发现Higgs相与禁闭相是连通的. 相似文献
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应用统一色噪声理论研究了双色噪声激励下一维FitzHugh-Nagumo (FHN)神经元系统的动力学性质,即稳态概率分布函数和其平均值. 给出了FHN神经元系统的稳态概率密度和平均值的解析表达式. 结果表明: 乘性噪声的自关联时间τ 1、加性噪声的自关联时间τ 2、加性噪声强度α 和乘性噪声强度D都能够诱导非平衡相变的产生. α和D的增大有利于系统从激发态向静息态转换. τ1, τ2的增大有利于系统从静息态向激发态转换. 噪声强度和其自关联时间的作用完全相反. 相似文献
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