强子中海层分布函数的QCD预言

本文从Altarelli-Parisi方程出发,得到了海层子分布函数解析的级数表达式.由此得到的与海层子分布函数有关的一些计算值和实验数据符合得比较好.     

一种胶子分布函数的动力学模型

本文利用分布函数的动力学模型, 改进了Buras和Gaemers关于胶子分布函数的参数化工作^[4], 得到了一个能较好地满足QCD演化方程(LLA近似)的胶子分布函数的简单参数式. 在这基础上分析了核子中胶子成份的性质, 指出胶子分布函数可以看作由软、硬两个不同部分所组成的.     

核内胶子分布函数的核效应参数公式

利用改进的核密度模型和动量守恒条件, 找到了核内胶子分布函数的核效应参数公式, 其中利用了已经建立的核密度与原子核的平均结合能之间的联系. 利用该模型所得到的核内胶子分布函数, 对轻子打靶核的J/ψ光生过程的核效应给出了满意的解释, 深化了核内胶子分布函数受核效应影响的认识.     

γ-p碰撞中质子内胶子分布对QED康普顿效应所产生的影响

本文运用量子色动力学微扰理论讨论了γ-p碰撞中质子内胶子分布对康普顿效应的影响。计算结果表明质子中胶子分布函数按幂次变化对康普顿的QED计算影响不大,可以采用方便的胶子分布函效形式来进行估算。     

双胶子交换模型中J/ψ的衍射产生

利用双胶子交换模型并结合重夸克偶素的色八重态产生机制,计算了π与p碰撞过程中J/ψ的衍射产生总截面.结果发现:随着质心系能量的增加,J/ψ衍射产生的总截面逐渐增大;并且,不同的π介子中的胶子分布函数给出的总截面偏离也逐渐加大.计算结果与未来的实验数据比较,可以检验π介子中的胶子分布函数及双胶子交换模型.     

用喷注电荷截面方法考察胶子信息

本文通过对反应:p+p→γ+Jet+X,γ+p→2Jets+X,γ+p→h+Jet+X的喷注电荷截面的分析,分别给出了检测质子中胶子分布函数,提取胶子喷注信息以及确定胶子碎裂函数的方法。 关键词：     

在弛豫时间近似下QGP动力论方程中的分布函数

从有碰撞项的QGP动力论方程出发,在色涨落扰动下,利用弛豫时间近似,得到至二级修正的夸克和胶子分布函数,通过数值分析重点讨论了高温低密情况下QGP中成分粒子分布函数的特性,并且由分布函数得到净重子数密度和能量密度.     

核环境中部分子演化与重组效应下的核内胶子分布

在既考虑到泄漏在束缚核子外的海夸克与胶子间的重组,又考虑到仍束缚在核子内的部分子由于其禁闭空间的变化而发生的演化的基础上,给出了核内胶子分布函数的普遍形式,并具体计算了锡梭与碳核的胶子分布比,结果与NMC实验合作组的最新实验相一致.     

微扰QCD演化过程中存在遮蔽效应的一个证据

核子的纵向结构函数F_L以及虚光子吸收的纵向和横向散射截面的比值R_L在小X区域主要取决于胶子的分布函数.而胶子的初始分布函数的形式决定了在演化过程中是否要考虑遮蔽效应.利用新的动力学演化方程分析了F_L和R_L,发现在部分子演化过程中存在遮蔽现象.     

活塞式换能器聚焦超声场的级数描述

本文采用一种级数表达的方法,来解析地研究由圆片活塞式换能器产生的聚焦超声场.考虑一个带有声凹透镜的圆片活塞式换能器,将其活塞面上的振速沿径向分布分解成为一系列高斯函数的叠加,而其每一项高斯函数所对应的声场分布都能用解析式表达,经过叠加则就可求得圆片活塞式换能器的聚焦超声场的声压分布.与用通常的数值积分直接计算结果比较表明,二者的误差甚小,而利用高斯声场叠加进行处理的解析方法显然具有简捷,物理图像明晰的优点。     

用级数拟合求圆电流磁场解析解

采用将圆电流磁矢势表达式中一部分展成分数，使被积函数变成可积分的函数，用解析函数拟合积分的级数，代替无穷级数求和运算，得到可以计算圆电流在空间任保一点磁场的解析解，解决了计算非近轴区圆电流磁场问题。     

非弹性度和集团数在高能极限下的行为

在胶子相互作用模型基础上作了两点改进,把所有部分子的相互作用(qq,qg,gg)都包括进来,并考虑部分子分布函数随能量标度的演化.在没有区分软硬过程的贡献及部分子分布函数的具体形式下,导出了非弹性度和集团数在高能极限下的行为.     

推广x重新标度模型与核内核子的胶子分布函数

利用推广x重新标度模型,并结合考虑核内邻近核子的海夸克和胶子发生空间重叠而在小x区域引起的核遮蔽效应,计算了Sn和C核胶子分布函数之比值,所得结果与NMC组最新实验数据符合甚好.     

红外区Dyson-Schwinger方程的两种重整化方案的比较

在胶子和鬼传播子所满足的耦合的Dyson-Schwinger方程中, 采用裸胶子－鬼顶点, 利用两种重整化方案: 解析延拓方法和减除方法, 得到了胶子和鬼传播子的红外行为. 计算表明两种重整化方案在红外区对胶子和鬼传播子得到一致的结果.     

量子色动力学非微扰传播子

本文在链近似下计算了QCD非微扰夸克和胶子完全传播子.我们仅考虑最低维非微扰效应即夸克凝聚<Ω│ψψ│Ω>和胶子凝聚<Ω│G²│Ω>对传播子的贡献,胶子凝聚通过作为<Ω│Aαμ(x)Abv(y)│Ω>在洛伦兹规范下展开级数的系数而引入.与采用固定点规范相比,胶子凝聚的引入没有破坏平移不变性.因而,我们计算出了夸克完全传播.如采用固定点规范不能做到这一点.     

柱形夸克胶子等离子体的2π干涉学检测

在2п干涉学中,对不同的п源2п,关联函数可以是不同的. 如果在相对论重离子碰撞中出现柱形夸克胶子等离子体,п介子将从柱形夸克胶子等离子体表面发射,此时2п关联函数将出现一种特殊的振荡行为.这种振荡行为可以用来探明夸克胶子等离子体的存在性,同时也是相对论重离子碰撞中出现夸克胶子等离子体的一个信号.     

电子、正电子的分布函数

采用Mellin变换方法,我们解析地严格求解了电子、正电子分布函数所满足的QED演化方程.得到了电子、正电子分布函数的级数表达式.它可以精确到所要求的精度.本文也对已有的近似结果作了比较.本文的结果为精确地讨论e⁺e^－对撞过程中的辐射修正提供了很大方便.     

胶子到重夸克偶素的碎裂函数抽取问题讨论

分析胶子到重夸克偶素的碎裂函数使用中, 不同动量分数z的定义所带来的不确定性,用数值方法计算了常用的非协变z定义所给出的有限胶子动量下g→J/ψ的 初始碎裂函数D_g→J/ψ(z,Q₀), 发现非协变定义给出的碎裂函数对胶子动量k有较大的依赖性. 当|k|→∞时,相应碎裂函数趋于光锥定义下的碎裂函数; 但k较小时(如在加速器Tevatron和LHC上产生胶子的典型能动量范围内), 按非协变形式定义和使用碎裂函数会给计算带来较大的不确定性.     

光束通过含环形光阑的光学系统的传输特性研究

采用将环形光阑的窗口函数展开的傅里叶级数与复高斯函数的乘积的方法,推导出平面波经过含环形光阑光学系统的近似解析传输公式。利用该公式对光束通过含环形光阑的光学系统的传输进行了数值模拟,计算并分析了不同遮拦比下轴上光强分布和横向光强分布的特点。结果表明：轴上光强分布和横向光强分布与环形光阑的遮拦比有关。该研究方法和结果可推广到其他光阑,对控制光束和光学系统设计具有一定的参考价值。     

包含胶子自耦合的QGP本征激发的非线性频移

用在电磁等离子体中广泛证明有效的导数展开法求解夸克胶子等离子体动力论方程,发现场方程的自作用项对夸克胶子等离子体的非Abelian激发的非线性频移具有非常重要的影响.求解到第三阶,得到了包含胶子自耦合作用的非线性频移的解析表达式,并给出了k=0模式的纯胶子气的非线性频移的数值解.