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本文利用分布函数的动力学模型, 改进了Buras和Gaemers关于胶子分布函数的参数化工作[4], 得到了一个能较好地满足QCD演化方程(LLA近似)的胶子分布函数的简单参数式. 在这基础上分析了核子中胶子成份的性质, 指出胶子分布函数可以看作由软、硬两个不同部分所组成的. 相似文献
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在既考虑到泄漏在束缚核子外的海夸克与胶子间的重组,又考虑到仍束缚在核子内的部分子由于其禁闭空间的变化而发生的演化的基础上,给出了核内胶子分布函数的普遍形式,并具体计算了锡梭与碳核的胶子分布比,结果与NMC实验合作组的最新实验相一致. 相似文献
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利用Glauber模型以及DGLAP方程下的核内核子的部分子分布函数, 在次领头阶QCD下计算了Drell-Yan过程中的能量损失效应, 计算表明QCD修正并不能改善理论结果与试验结果的符合, 尤其是p-W与p-Be以x1为变量的微分截面比. 原因是所用的核内核子部分子的分布函数是以领头阶近似为基础并通过演化方程得到的. 于是利用在次领头阶微扰QCD下得到的核遮蔽效应核内核子的部分子分布函数重新计算了次领头阶QCD修正对Drell-Yan过程能量损失的贡献. 计算结果表明康普顿散射过程与湮没过程中应该有更多的能量损失. 相似文献
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本文在弱耦合近似下,讨论了四维QCD中层子传播函数及层子禁闭性问题。我们证明:在选取Landau规范后,可以把所得到的层子传播函数满足的Schwinger-Dyson积分方程,化成非常简洁的形式。然后把它化成非线性一阶微分方程。由此得到两类解,其中一类解相应于层子的禁闭解,另一类解是不禁闭层子的。我们用泛函方法计算和讨论了QCD中有效势,即计算相应于这两类解的基态能量,在我们这种近似下,对基态能量有贡献的真空图算到二圈图,四维QCD中层子传播函数的解中,不禁闭的解看来是现实的。 相似文献
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本文在文献[1]的基础上,考虑粲层子的质量效应,对 J/(Φ)、(Φ)′(3684)的强产生过程进行了讨论,改进了[1]中的结果.文中利用(Φ)″(3772)→D(?)的衰变定出(Φ)″(3772)与粲层子的等效耦合常数,利用它估计出粲层子在“层子海”中的含量最多为原始层子的0.41%. 相似文献
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本工作研究了自由核子和冷原子核物质的动力学产生的海夸克和胶子分布。在动力学部分子模型中,所有的海夸克和胶子纯粹来自DGLAP方程描述的QCD涨落过程,而较少的固有海夸克成分忽略不计。在$Q_0^2\sim 0.1$ GeV2标度,选择最大熵方法估计的三价夸克分布作为非微扰输入。使用了在低$Q^2$ (本工作研究了自由核子和冷原子核物质的动力学产生的海夸克和胶子分布。在动力学部分子模型中,所有的海夸克和胶子纯粹来自DGLAP方程描述的QCD涨落过程,而较少的固有海夸克成分忽略不计。在$Q_0^2\sim 0.1$ GeV2标度,选择最大熵方法估计的三价夸克分布作为非微扰输入。使用了在低$Q^2$ ($<1$ GeV2)下饱和的跑动强耦合常数。关于原子核效应,考虑了核子变胖和部分子-部分子重组增强的影响。核子及冷核物质的动力学部分子分布均符合实验观测。应用预言的原子核部分子分布抽取得到部分子在穿过冷核物质时的能量损失。 相似文献
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假定高能强子碰撞在产生 N 对层子的同时,还伴随着产生了与这些层子的键数成正比的胶子,就得到 N 和层子-层子质心系释放能 Q 的函数关系:N=(α2+βQ9)1/2—α.出它算出的平均带电多重数〈nch〉理,与目前所有的 pp、π&;#177;p、K&;#177;p 碰撞的实验数据相比较,证明在广阔的能区内都很符合.并定量地解释了介子-质子和质子-质子的能量——带电多重数关系的差别.得出的层子平均能量也与其它理论给出的层子有效质量的平均值相近. 相似文献
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本文指出, 软强子反应中的碰撞成份为价层子或结构层子时, 将导致显然不同的有效能量分布及碎裂重子动量分布. 在定量计算了共振衰变对这些分布的修正后, 给出了从这些实验分布直接判别碰撞成份的原理与方法. 并发现现有实验已明显支持碰撞成份是结构层子, 排除价层子. 相似文献