读者信箱

答读者: 耐辐射光学玻璃有哪些主要性能? 耐辐射光学玻璃的主要性能就是具有一定的辐射稳定性,即在χ或γ射线作用下不易变暗着色,这正是一般无色光学玻璃所做不到的。在一般的无色光学玻璃中加入某些氧化物(如氧化铈等)就能增加玻璃的耐辐射性能,这种具有一定耐辐射稳定性的光学玻璃称为耐辐射光学玻璃,它广泛应用于原子能技术中。耐辐射光学玻璃的牌号,根据其光学常     

耐辐射光学玻璃

本文简要说明了光学玻璃的辐射染色和防止染色的机理。给出了一些高剂量耐辐射光学玻璃的耐辐射性能测试数据,并对几种牌号的耐辐射光学玻璃进行了生产和应用。     

关于我国光学玻璃压型毛坯技术标准的建议

本文的目的是讨论光学玻璃压型毛坯的技术标准,为制定国家标准做准备。文中列举了国内现行的光学玻璃压型毛坯技术标准,日本、西德主要光学玻璃公司的技术标准以及苏联的国家标准。结合国内光学玻璃生产厂和光学仪器制造厂的生产实际,对压型毛坯的主要技术指标做了讨论。提出了高于国内现有水平、接近国际先进水平的光学玻璃压型毛坯技术标准的建议。     

转镜补偿分幅相机的设计

对于胶片连续高速运动的相机,通常采用光学补偿方法解决曝光时间内因胶片运动引起的像模糊。 胶片速度小于90米/秒时,采用光学玻璃棱镜作补偿元件是可行的。若片速高于100米/秒,用光学玻璃补偿器就很困难。高转速下,离心力很大,导致玻璃应力增大,致使玻璃不再是各向均匀介质,象质严重变坏。因此,相机摄影频率的提高将受到限制。 采用钢制转镜作光学补偿元件,其强度高,转速可以大大提高。使补偿式相机的摄影频率由10³幅/秒提高到10⁵幅/秒。     

用于质子和伽马射线探测的金刚石薄膜探测器的辐照性能

 研制出CVD金刚石薄膜探测器,在国家串列加速器和⁶⁰Co稳态辐射源上分别完成了该探测器对9 MeV质子束流和1.25 MeV γ射线的辐照性能研究。结果表明:该探测器在9 MeV质子照射累积强度达到10¹³ cm^-2时,探测器信号电荷收集效率减小量低于3.5%,辐照前后探测器暗电流没有明显变化。计算得到9 MeV质子对该探测器的损伤系数为1.3×10^-16 μm^-1·cm²。由于γ射线与金刚石作用产生的电子起到了填补缺陷的作用,探测器信号电荷收集效率随γ射线照射剂量的增加略有增加,在γ射线累积照射量达到10.32 C/kg时,其增幅小于0.7%。说明金刚石薄膜探测器具有较高耐辐照强度,适用于高强度辐射测量领域。     

Orion KL超水微波激射辐射的“宁静相”物理特征

利用紫金山天文台青海观测站的13.7m的射电望远镜,观测OrionKL分子云的水微波激射辐射发现这个区的微波激射活动处于”宁静”状态,峰值流量为3×10⁴Jy,大约比爆发相微波激射辐射低两个数量级宁静水微波激射处于完全饱和的辐射过程,微波激射活动区的亮温度为3×10¹³K,氢分子数密度为8×10¹⁴m^-3,微波激射辐射两能级之间的布居反转粒子数密度为5×10⁵(H₂O)m相似文献   

光子结构论

1930年赵忠尧教授发表了“γ-射线在铅中的吸收系数”,为γ-射线的测量提供了方法和数据⁽¹⁾,同年11月赵教授又发表了“反常的γ-射线散射⁽²⁾。指出了反常散射的γ-射线的波长,几乎是单色的,它的波长是22.5x·u。相当于0.5×10⁶电子伏。并指出了这辐射是来源于重核。这辐射后来实际证明就是e⁺e^-的湮没辐射。     

中子辐射俘获反应机制的质量能量相关性研究

对A?<10?0核质量区内的核素,研究中子辐射俘获反应中不同反应机制对辐射俘获截面的贡献随靶核质量数和中子入射能量变化的规律.所考虑的反应机制有复合核统计过程和复合核弹性散射道中的辐射俘获及形状弹性散射道中的直接–半直接辐射俘获两种非统计过程.在中子入射能量0.1—20MeV区间,给出了²⁷Al,⁴⁰Ca,⁶³Cu和⁹³Nb的理论计算结果及与实验数据的比较,并对呈现的变化规律进行了分析讨论     

中重核中子辐射俘获γ射线强度函数研究

假设退激过程中除包含巨偶极共振模式外还存在⁶He,⁶Li,⁶Be,⁷Li和⁷Be等粒子集团激发态的退激过程.本文对这一物理假定作了进一步分析.利用据此建立的包括这些过程在内的γ射线强度函数,计算了在核素⁹³Nb,¹⁸¹Ta和天然元素Ag上入射中子能量在0.01—5MeV能区以及在核素¹⁹⁷Au上入射中子能量在0.01—10MeV能区的中子辐射俘获反应截面和γ能谱,得到了与实验数据较好符合的结果.特别是可以较好地解释γ能谱中5.5MeV之后的反常突起.这表明,上述物理假定适用于中重核中子辐射俘获反应.     

199Hg+光频标的黑体辐射频移

光学频率标准会受到环境温度的黑体辐射影响发生频移,进而影响其准确度. 本文估算了¹⁹⁹Hg⁺的超精细能级5d¹⁰6s²S_1/2 (F=0)和5d⁹6s^{2 2}D_5/2 (F=2)的极化率,得到了室温(300 K)下黑体辐射引起的相对频移为-5.4×10^-17, 最后讨论了低温环境下黑体辐射对¹⁹⁹Hg⁺光频标的影响.     

描述中子辐射俘获截面非统计效应的统一表象

基于对俘获态及终态波函数的自洽描述,建立了计算核子辐射俘获反应非统计效应的统一表象.应用这一模型对²⁷Al、⁵⁵Mn、⁸⁹Y和²⁰⁸Pb等四个核素在中子能量为0。1—20MeV能区计算了中子辐射俘获截面,并与实验值进行了比较.     

类氧钆离子辐射寿命的计算

本文使用多组态Dirac-Fock方法计算了类氧钆离子2s²2p⁴,2s2p⁵,2s²2p³s,2s²2p³3p组态的精细结构能级和激发态的辐射寿命,以及电偶极、磁偶极、电四极跃迁的波长、自发辐射几率、受激辐射几率和振子强度.计算结果可为可能的真空紫外激光器的研制提供必要的理论依据.     

e+e－对撞过程中辐射因子的严格计算

利用我们曾经解析求得的电子、正电子分布函数的表达式,我们求得了e⁺e^－对撞过程中辐射因子的严格的解析表达式.这一级数表达式可以很快地收敛到所要求的精度.本文也给出了与现有的近似结果的比较.本文结果十分有益于精确计算e⁺e^－对撞过程中的辐射修正.     

110keV质子辐照对温控涂层性质的影响

实验研究了1.0×10¹¹—1.0×10¹⁷p/cm²通量范围内110keV质子辐照引起的温控涂层热光性能的变化. 实验表明, 在1.0×10¹¹p/cm²通量辐照下6种温控涂层材料的相对光反射率基本没有变化,当辐射通量在1.0×10¹²—1.0×10¹⁶p/cm²范围变化时,某些低吸收率的温控涂层的太阳吸收率随着辐射通量增加先变小而后又增大.这一特性对于制备更低太阳吸收率的温控涂层具有应用价值.     

光学玻璃稳定性的研究

<正> 为了给光学玻璃生产和使用部门提供有关光学玻璃生物稳定性和化学稳定性方面的有关数据,我们对107种无色光学玻璃进行了生霉、起雾、耐潮和耐酸等性能试验,下面对试验结果作一报导。试验方法(一)试样的处理用20×20×10mm~3规格的光学玻璃块作试样,并按如下三种方法处理。1.两大面抛光后,用9∶1体积比的乙醚—乙醇混合液擦拭,并以乙醚为溶剂在脂肪抽提器中进行回流脱脂。供人工加速生霉和耐潮试验用。2.两大面新抛光后,按光学零件装配工艺的要求清洗并擦拭脱脂,供人工加速起雾试     

关于ι/η(1440)的结构分析

通过对J/ψ辐射衰变到K⁺K^－π⁰和K⁰_SK^±π⁺终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0^－+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1⁺⁺共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV; M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f₁(1420)和f₁(1510).     

短脉冲高剂量率γ射线源技术研究

 介绍了“强光一号”加速器产生宽度约20 ns的高剂量率脉冲γ射线的工作过程;分析了短脉冲γ射线源二极管的管绝缘体和真空磁绝缘传输线的结构与绝缘性能;说明了等离子体断路开关的工作特性;阐述了二极管工作阻抗和阴阳极的设计原则与设计参数。给出了不同短脉冲γ射线源的实验结果,得到了3种辐射参数：脉冲宽度约20 ns,辐射面积为2,30和100 cm²时,相应的辐射剂量率为10¹¹,0.7×10¹¹和10¹⁰ Gy/s。     

关于l/η(1440)的结构分析

本文通过对J/ψ辐射衰变到K⁺K^－π^O和K⁰_SK^±π⁺终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0^－+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1⁺⁺共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV;M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f₁(1420)和f₁(1510).     

光纤布拉格光栅γ 辐射损伤及其对光谱特性的影响

基于色心产生模型理论分析了电离辐射对光纤布拉格光栅的影响, 并推导出了光栅有效折射率变化与辐射剂量的函数关系式. 使用⁶⁰Co γ辐射源对光纤布拉格光栅进行了总剂量为1× 10⁶ rad的电离辐射实验, 实验结果与理论符合较好. 在辐射环境下, 光栅反射谱的峰值波长随着剂量增加向着长波方向移动, 由其计算所得的辐射致折射率变化规律与所得到的函数关系式相符. 该公式结合低剂量辐射实验可预测光栅在高剂量辐射下的性能变化, 对评估光栅产品抗辐射特性, 及筛选出性能较好产品有着实际应用价值.     

Th232与U238中子俘获截面的计算

本文采用复合核机制,计算了裂变道开放前Th²³²,U²³⁸中子俘获截面。探索了光学模型、辐射宽度、统计涨落因子等因素的影响。