水绿矾的状态方程和高压熔化

 用阻抗匹配法和压电探针技术测量了初始密度为1.714 g/cm³（孔隙率α=ρ₀/ρ₀₀=1.898/1.714=1.107）的水绿矾（FeSO₄·7H₂O）的冲击压缩线,发现其在0～100 GPa范围内存在两个明显相区：含有部分熔融的低压相和完全熔化的高压相。在两个相区内,冲击波速度D和波后粒子速度u可分别描述为：D=0.59+2.06u（u<3.12 km/s）和D=3.18+1.223u（u≥3.12 km/s）。从冲击压缩数据出发,用欧拉有限应变理论得到了其等熵状态方程。其熔化方程可用p_m(GPa) =0.159(T_m(K)/1000)^6.3371+0.69来近似描述。     

室温下压致铁钴镍合金的bcc→hcp相变

 本文采用高压X光衍射方法在金刚石对顶压砧中在位地（in situ）研究了Fe₆₈Co₂₄Ni₈（wt%）合金在室温下的压致bcc→hcp结构相变和直到40.5 GPa的等温压缩行为。实验结果表明该合金在常压下为bcc结构，晶格常数a₀=(0.287 0±0.000 1) nm，体积V₀=(7.119±0.007) cm³/mol，密度ρ₀=(7.981±0.008) g/cm³；在20.9 GPa附近出现bcc→hcp结构相变，两相共存压力区约10 GPa，在此区域内有晶面间距d(002)_hcp=d(110)_bcc，且原子平面(002)_hcp//(110)_bcc，hcp相比bcc相体积减小(0.33±0.02) cm³/mol；高压相hcp结构的晶格参数比值c/a=1.608±0.004；相变后原子配位数的增加使得hcp相(002)平面内及(002)平面间的最近邻原子间距比bcc相最近邻原子间距分别增大约1.6%和0.5%；用Murnaghan状态方程对实验数据进行最小二乘法拟合，得到bcc相B₀=(130±13) GPa，B₀'=12.6±0.5；hcp相V₀=(6.62±0.04) cm³/mol，B₀=(243±21) GPa，B₀'=6.8±0.3；对于该合金的bcc→fcp相变时的结构转变机制做了详细的讨论。     

正、负电子三光子湮灭中光子线极化的测量

用共面的三个γ射线探测器的三重符合来选择正、负电子三光子湮灭事例, 并用康普顿散射方法对其中一个光子的线极化进行了测量. 在三光子湮灭的两种几何条件下(α₁=α₂=α₃=120°,E_r=341keV和α₂=α₃=135°α₁=90°. E_r=423keV)测量平行和垂直于三光子湮灭平面的康普顿散射光子数之比分别为1.82±0.06和1.53±0.08, 由此得到以三光子湮灭平面为参考平面时,光子的线极化度分别为0.56±0.04和0.40±0.09.     

Configuration of the valence neutrons of 17B

The reaction cross section of ¹⁷B on ¹²C target at (43.7±2.4)MeV/u has been measured at the Radioactive Ion Beam Line in Lanzhou (RIBLL). The root-mean-square matter radius (R_rms) was deduced to be (2.92±0.10)fm, while the R_rms of the core and the valence neutron distribution are 2.28fm and 5.98fm respectively. Assuming a ``core plus 2n' structure in ¹⁷B, the mixed configuration of (2s_1/2) and (1d_5/2) of the valence neutrons is studied and the     

Study of pure and semileptonic decays of D_s meson within R-parity violating supersymmetric model

We present the comaprative study of semileptonic and leptonic decays of D_s,D^± and D⁰ meson ( D→ M l_α ⁺l_β^-,D→l_α⁺l_β^-,D→l_α⁺v_α ;α,β=e,μ) within the framework of R-parity violating the (R_p) Minimal Supersymmetric Standard Model (MSSM). The comparison shows that combination and product couplings, (λ_βiαλ''_ijq^* or λ''_βqk^*λ''_{α jk}^*) contribution to the branching fractions of the said processes (under consideration) is consistent with or comparable to the experimental measurements in most of the cases. However, some cases exist where these contributions are highly suppressed. We identify such cases in our analysis and single out the important ones suitable for exploring in the future and current experiments.     

聚四氟乙烯动态特性的实验研究

 在10~55 GPa的高压范围用化爆装置、采用阻抗匹配法测得了聚四氟乙烯（初始密度ρ₀=2.19 g/cm³）的冲击波速度D和波后粒子速度u之关系为：D=2.10+1.62u（mm/μs）。在0.2~3 GPa的低压范围用气炮装置、采用电磁速度计测量了材料内加、卸载过程的拉格朗日粒子速度波形，获得的冲击加载D-u关系为：D=1.24+3.72u-1.94u²（mm/μs）。实测卸载曲线和加载冲击绝热线接近一致，残余应变似乎不存在或者说很小；弹性区段很不明显，聚四氟乙烯本质上呈现出塑性性质。     

固相线下Pr1-xBa2-yCax+yCu3O7±δ体系的相关系和晶体结构

 利用X射线衍射分析和Rietveld结构精修的方法研究了固相线下Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ体系的相关系和晶体结构。研究表明：950 ℃、空气条件下，Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ（y=0）体系系列样品总是含有两相：Pr123（PrBa₂Cu₃O_7±δ）和BaCuO₂；而且，随Ca含量的增加，杂相BaCuO₂的含量也随之增加。Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ（x=0）体系y=0.1、0.2、0.3、0.4的样品都只含有Pr123单相；y=0.5的样品含有3相：Pr123、Ca₂CuO₃和Pr₄Ca₁₀Cu₂₄O₄₁。另外，Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ（x=0）系列样品（y=0.1、0.2、0.3、0.4）中Pr123相还发生了正交-四方晶系的结构转化。y=0.1和0.2的样品为正交晶系，晶胞参数分别为a=0.390 33(4)和0.389 36(1) nm，b=0.389 53(4)和0.387 73(1) nm，c=1.173 38(4) 和1.168 20(2) nm；y=0.3和0.4的样品为四方晶系，晶胞参数分别为a=b=0.387 80(0) 和0.387 67(0) nm，c=1.166 00(2) 和1.165 20(2) nm。在Pr123结构中，Ba离子可以被Pr离子代替，但不能被Ca离子所代替。Ca离子占据部分Pr离子的位置。在Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ（x=0）体系中Pr、Ba和Ca离子间的相互替代中，离子半径比化学性质起到了更大的作用。在950 ℃、空气条件下，Ca离子在Pr_1-xBa_2-yCa_x+yCu₃O_7±δ体系中的最大溶解量是当x=0时，y≤0.4。     

Testing lepton flavor universality in terms of BESⅢ and charm-tau factory data

The recent measurements on R_K and R_π imply that there exists a possible violation of the leptonic flavor universality which is one of the cornerstones of the Standard Model. It is suggested that a mixing between sterile and active neutrinos might induce such a violation. In this work we consider the scenarios with one or two sterile neutrinos to explicitly realize the data while the constraints from the available experiments have been taken into account. Moreover, as indicated in literature, the deviation of the real PMNS matrix from the symmetric patterns may be due to a μ-τ asymmetry, therefore the measurements on R_D(Ds)eμ=Γ(D(D_s)→ e⁺ν_e)/Γ(D(D_s)→ μ⁺ν_μ) and R_D(Ds)μτ=Γ(D(D_s)→ μ⁺ν_μ)/Γ(D(D_s)→ τ⁺ν_τ) (and for some other heavy mesons B^± and B_c etc.) may shed more light on the physics responsible for the violation of the leptonic flavor universality. The data of BESⅢ are available to test the universality and that of future charm-tau factories will provide more accurate information. In this work, we will discuss R_D(Ds)eμ and R_D(Ds)μτ in detail and also briefly consider the cases for B^± and B_c.     

在133Cs（n,γ）134Cs反应中产生的同质异能素截面比的测定

本工作是在14.8MeV中子能量下,测定了¹³³Cs（n,γ）¹³⁴Cs反应中产生的¹³⁴Cs同质异能素绝对截面: σ_n,γ^134mCs=1.76±0.14mb; σ_n,γ^134gCs=5.17±0.41mb; σ_n,γ^134m+gCs=6.93±0.55mb;同质异能素截面之比: σ_（134n）Cs/σ_（134g）Cs=0.34±0.03.这个结果与已发表的结果符合得很好。将此结果与用统计模型理论计算的结果比较,预言了自旋切割因子以及γ级联数。     

锰铜压力计的灵敏度

 文中根据K. Yosida对锰铜合金电阻率的理论，认为电阻率和下列各量成比例关系：ρ∝VDS/E_f，式中E_f是电子的费米能，V为导体体积，S为锰离子的自旋，D为交换积分函数。代入计算电阻的公式，求得ΔR/R=ΔD/D－ΔE_f/E_f+ΔS/S+2ΔV/(3V)，然后文中分别求出了上式中后边前三项和ΔV/V的关系，最后利用静力压缩曲线求得ΔR/R和流体静压力p的关系为：ΔR/R₀=2.41×10⁵×p (Pa)，流体动压力关系为：ΔR/R₀=2.8×10⁵×p (Pa)，和实验结果进行了比较，十分符合。     

薛定谔方程对单个粒子在均匀场中运动的因果描述

把薛定谔方程当成扩展了的经典力学中的雅科毕-哈密顿方程,对单个粒子在均匀场U(x)～±x中的运动进行因果描述。严格求解薛定谔方程,得到了上述两种情况下具有量子力学能级分立特性的粒子的速度随空间位置变化的曲线u(x),这两条速度曲线u(x)都可以遵循对应原理退化到与经典力学的速度曲线U_cla(x)重合。     

高岭石的高温高压相图及其地学意义

 用阻抗匹配法和PZT压电探针技术,在100 GPa的冲击压力范围内测量了初始密度分别为1.375 g/cm³和2.001 g/cm³两种孔隙度叙永石样品的Hugoniot状态方程。根据其p_H-ρ_H线所给出的高温高压相变点,用Grüneisen状态方程计算其相变点压力所对应的温度,并结合常压下受热相变的温度值,建立了“高岭石/Al₂O₃+SiO₂+H₂O”的温度-压力相平衡图。通过该相图与线性地热线的交点推断：高岭石至少可在上地幔50 km深处作为一种含水（OH^-）矿物而稳定存在;或在俯冲板块中至少于133 km深处作为一种含水（OH^-）泥质沉积物的过渡相而存在。     

一种多孔铁的冲击压缩性

 用二级轻气炮作为动态加载装置,用电探针技术和阻滞法在80～160 GPa压力范围内测量了平均初始密度为6.904 g/cm³的多孔铁的冲击压缩性。实验结果表明,其冲击压缩线可以用D=2.977+1.603u_p的线性关系描述（D,u_p分别是冲击波速度和粒子速度,单位km/s）,这一结果与国外的实验结果和Wu-Jing模型的预测结果相符。     

100～500 GPa 4.2Ni2.45Fe0.35CoW合金的冲击压缩性和物态方程

 用二级轻气炮驱动飞片技术及对称碰撞技术，测量了两相合金4.2Ni2.45Fe0.35CoW（以下简称93W）的雨贡纽线。其压力范围为100~500 GPa。实测的冲击波速度D和粒子速度u可用直线关系式D=4.008+1.277u (km/s)描述。实验结果与用混合物雨贡纽线叠加原理的计算结果符合甚好。文中还给出了由实验数据计算得到的物态方程数据。     

Blackbody radiation shift of the Al<Superscript>+</Superscript> clock transition

The blackbody radiation shift of the Al⁺ 3s^{2 1}S^e ₀ ↦ 3s3p ³P^○ ₀ clock transition is evaluated. The polarizabilities of the two states are determined by means of configuration interaction calculations in conjunction with oscillator strength sum rules. The ground state polarizability was 24.14 ±0.12 a.u. while the metastable state polarizability was 24.62 ±0.25 a.u. The derived frequency shift at 300 K was Δν= -0.0042 ±0.0032 Hz. Some auxiliary sum rules are evaluated that allow for the conversion of a finite frequency polarizability difference to a static polarizability difference.     

The unusual strenght of the 5.14 → 1.27 MeV, 2− → 2+, transition in 22Ne

The lifetime of the 5.14 MeV excited state of ²²Ne was investigated by use of the electronic timing, recoil distance and Doppler shift attenuation techniques. A mean life τ = 1.2±0.3 ps was obtained, corresponding to a transition strenght of 9.8 × 10^?6W.u. for the El decay of this state.     

冲击压缩下聚四氟乙烯电阻率及冲击绝热线的实验研究

 实验测量了国产聚四氟乙烯（SFB-1）在15~40 GPa冲击压力范围内的电阻率及冲击压缩线。主要的实验结果是：电阻率是冲击压力的单调递减函数，其数值在2.45×10⁵~1.73×10³ Ω&#8226;cm之间变化；冲击压缩线可用D=1.571+1.961u-0.0537u²表示（D，u分别为冲击波速度及粒子速度，单位均为km/s）。与其他作者发表的数据相比，发现不同制造厂家生产的聚四氟乙烯材料的电阻常数数值有一定的差别，但其以D-u关系表示的冲击压缩线没有出现可以察觉的变化。     

CdTe的状态方程及其高压相变

 用金刚石压砧高压X光衍射技术研究了Ⅱ-Ⅵ族化合物CdTe的室温状态方程和室温高压相变。实验的最高压力达39.2 GPa。实验中发现CdTe从(3.3±0.1)GPa开始从闪锌矿结构相相NaCl结构相转变，相变时体积收缩15.8%；从(10.3±0.2)GPa开始从NaCl相向β-Sn结构相转变，相变时无体积突变；在(12.2±0.2)GPa由β-Sn相向正交结构相转变，相变时也无体积突变。CdTe的压缩数据用最小二乘法以Bridgman状态方程和Murnaghan状态方程拟合，得到其零压时合相变压力时各个相的体弹模量及体弹模量的压力微商，并与其它的实验合理论结果进行比较。